- •30.Движение заряженной частицы в магнитном поле
- •31.Эффект Холла.
- •3 2.Явление электромагнитной индукции. Контур движется в магнитном поле.
- •33.Явление электромагнитной индукции. Контур неподвижен.
- •34.Явление самоиндукции. Ток размыкания
- •35.Явление самоиндукции Ток замыкания.
- •36.Взаимная индукция.
- •37.Магнитная энергия поля
- •38.Магнитная энергия двух контуров с токами.
- •39.Магнитное поле в веществе. Намагниченность. Токи намагничивания.
- •40.Напряженность магнитного поля Теорема о циркуляции вектора н.
- •4 1.Условия на границе раздела двух магнетиков.
- •42.Ток смещения.
- •46.Плоская электромагнитная волна. Вектор Умова-Пойтинга.
- •44.Уравнения Максвелла для стационарных полей и нейтральных непроводящих сред.
- •45.Электромагнитныеволны.
- •46.Плоская электромагнитная волна. Вектор Умова-Пойтинга.
- •47.Излучение диполя.
- •48.Интерференция света (два когерентных источника).
- •49.Интерференция в тонких пленках.
- •50.Многолучевая интерференция.
- •51.Дифракция света на круглом отверстии.
- •52.Дифракция света на круглом диске.
47.Излучение диполя.
П ростейшей системой, излучающей электромагнитные волны, является колеблющийся электромагнитный диполь. Примером такого диполя может служить система из неподвижного заряда +q и колеблющегося около него точечного заряда -q , либо неподвижный диполь, заряд которого изменяется по гармоническому закону. Дипольный электрический момент такой системы изменяется со временем по закону
r - радиус – вектор заряда q, l- амплитуда колебаний, e - единичный вектор, направленный вдоль оси диполя.
Рассмотрим излучение диполя, размеры которого малы по сравнению с . Такой диполь называется точечным. В непосредственной близости от диполя картина электромагнитного поля очень сложная. Она сильно упрощается в так называемой волновой зоне диполя, которая начинается на расстояниях
Е сли волна распространяется в однородной изотропной среде, то волновой фронт будет сферическим . Вектор E в каждой точке волновой зоны направлен по касательной к меридиану, а вектор H - по касательной к параллели, оба они к лучу r. В каждой точке векторы Eи H колеблются по закону ,
а амплитудыEm и Hm зависят от r и от
угла между r и осью диполя
Д ля вакуума эта зависимость имеет
Вид:
Среднее значение
потока энергии <S> пропорционально
Em*Hmследовательно
48.Интерференция света (два когерентных источника).
Интерференцией называется явление перераспределения интенсивности света в пространстве, в результате наложения когерентных волн одинаковой частоты. Когерентности – это согласованное протекание процессов. Когерентными называются волны, которые в любой точке пространства возбуждают колебания разность фаз которых остаётся постоянной во времени. В природе не существует точечных монохроматических источников.Интерференция двух когерентных световых волн.Результат интерференции определяется разностью фаз интерферирующих волн в месте наблюдения, а эта последняя зависит от начальной разности фаз волн, а также от разности расстояний, отделяющих точку наблюдения, от источников каждой из волн.
П усть две когерентные волны исходят из источниковS1 и S2. Наблюдение производится в точке Р. Для простоты допустим равенство амплитуд колебаний, возбуждаемых волнами в точке Р. Колебания возбуждаемые первой и второй волной в точке Р будут иметь вид:
С кладываясь в точке Р колебания, дадут
Е сли разности фаз двух колебаний
где m =0,1,2… , что соответствует разности хода
т о колебания в точке Р происходят в одной фазе и максимально усиливают друг друга. Таким образом, условие
г де m= , является условием интерференционного максимума. Если же
ч то соответствует
разности хода
m =0,1,2…, то колебания в точкеР
будут гасить друг друга. Следовательно, условие:
является условием интерференци-валпонного минимума.