- •2. Закон сохр заряда.Закон Кулона.Напряжённость эл-стат поля
- •3.Линии напряж эл ст поля.
- •4.Принцип суперпозиции. Поле диполя
- •6.Применение т Гаусса для расчёта напряж полей в вакууме.
- •7.Циркуляция вектора напряж эл ст п.
- •8.Потенциал эл ст поля через потенциальную энергию.
- •9.Связь между напряж и потенциалом. Эквипотенц пов и их св-ва.
- •10.Вычисление разности потенцалов по напряж поля.
- •11.Типы и поляризация диэлектриков
- •12.Поляризованность и напряжённость поля в диэлектриках.
- •13.Электрическое смещение.
- •14.Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.
- •15.Проводники в эл ст поле.
- •16. Электроёмкость и плоск конд.
- •17.Соедин конденс в батареи.
- •18.Энергия сист зар и уедин проводн.
- •19.Энергия заряж конд и эн эл ст поля.
- •20.Эл ток.Сила и плотность тока.
- •21.Сторонние силы.Услов возникн и сущ эл тока.
- •22.Эдс и напряжение.
- •23.Закон Ома для однородного уч и замкн цепи.
- •24.Сопротивление проводников.
- •25.Работа и мощность тока.
- •26.Закон Ома для неоднородного уч цепи.
- •27.Правило Кирхгоффа для разветвлённой цепи.
- •28.Природа носителей тока в металлах.
- •29.Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца в дифференц форме.
- •30.Работа выхода электронов из Me и эмиссионные явления.
- •31.Описание магнитного поля.
- •33.Линии магнитной индукции и принцип суперпозиции.
- •34.Закон Био-Савара-Лапласса
- •35.Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •36.Магнитная постоянная. Единицы в и h. Магнитное поле движущегося заряда.
- •37.Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.
- •44.Закон Фарадея. Основной закон эл.Магн. Индукции
- •45.Правило Ленца. В неподвижных проводниках.
- •53.Намагниченность и магн. Поле в веществе
- •54.Закон полного тока для магн. Поля в вещ. Или теорема о циркуляц. Вектора в. Теорема о циркуляц. Вектора н.
- •55.Условия на границе раздела двух манетиков
- •56.Ферромагнетики и их свойства
- •57.Основы теории Максвелла для эл.Магн. Поля. Вихревое эл. Поле
- •58.Ток смещения.
- •59.Уравнение Максвелла для эл. Магн. Поля в интегралбной и дифференциальной формах
- •60.Свободные колебания в идеализированном колебат. Контуре
- •62.Вынужденные эл.Магн. Колебания
- •63.Переменный ток. Ток через резистор
- •68. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
- •69.Преобразование и передача электроэнергии
- •70.Применение резонанса токов
- •71. Графическая зависимость между током и напряжением в цепи переменного тока.
- •72. Вывод уравнения эл.Магн. Волн
- •73. Энергия электро-магнитных волн и вектор Понтинга
- •74. Зонная теория твёрдых тел.
- •75. Собственная проводимость п-п
68. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
В цепи переменного тока мгновенная мощность переменного тока будет =произведению мгновенных значений напряжения и тока в цепи т.е. P=I(t)*U(t)= Im* Um Cos(t-) ; I(t)= ImCos(t-)= Im* Um os2tCos+SintCost*Sin) ; Практический интерес представляет средняя мощность <Cos2t>=1/2 ; < SintCost >=0 <P(t)>=1/2 ImUm Cos ; Согласно векторной диаграмме Um Cos= ImR <P(t)>=1/2 Im2R R-активное сопротивление ; заметим, что такую же мощность развивает и постоянный ток I=Im/2, поэтому действующим или эффективным значением тока и напряжения являются величины I=Im/2 ; U=Um/2 ; Все амперметры, вольтметры для переменного I различаются по действующим значениям тока и напряжения. <P> переменного тока определяют <P>=IUCos ; Cos-коэффициент мощности ; определяется через tg ; tg =(L-1/C)/R ; чем > , тем меньше P(t) получают от цепи переменного тока когда в цепи отсутствует реактивное сопротивление R то сдвига по фазе между I и напряжением нету и Р увеличивается.
69.Преобразование и передача электроэнергии
Использован. связано с удобством преобразован. и использован. в асинхронных двигателях. Из всевозможных форм наиб. распространен. получили sin-идальные токи. При помощи sin-токов удаётся сохран. удаётся сохран. формы кривых напряжен. и токов на всех участках эл. цепи. Но для такого тока при наличии в цепи реактивных элементов между U и I возник сдвиг по фазе на некий угол φ. Это приводит к появлен. cos в выражен . Потребителю часто необходимо напряжен. определён. величины (220В). При малых значен. ток должен быть больше для одной и той же мощности. Большой потребляемый ток приводит к большим потерям в проводящих проводах. Для уменьшен : 1.паралелльно к индуктивной нагрузке присоединяют С, подбирая так, чтобы → . 2)уменьшен. тепловых потерь → уменьшен. сопр. тока путём повышения напряжения (использ. трансформатора).
70.Применение резонанса токов
В кач. примера применен. резонанса токов рассм. работу резонан. усилителя, в анодной цепи кот. имеется колебат. контур, настраиваемый на частоту сигнала, кот надо усилить. . Для резонанс. частоты или для узкой частоты частот контур представл. из себя большое сопр. , т.е. выходной сигнал снимается с анодного сопр. Для частот отлич. от резонанс. контур представл. собой практически короткое замыкание (печь инерциальная).
71. Графическая зависимость между током и напряжением в цепи переменного тока.
1.Переменное напряжение подаётся на активное сопротивление U=UmaxCost вызовет переменный ток через это сопротивление I=U/R= UmaxCost/R ; Umax/R=Imax В такой цепи нет сдвига по фазе между током и напряжением. Рассмотрим цепь содержащую ёмкость Q=CU ; I=dq/dt= -w UmaxSint= Umax/1/c*Cost+/2) ; Imax= Umax/1/c ; Энергия конденсатора в колебательном контуре сосредоточенная энергия электрического поля. Wэл=CU**2/2=C/2U**2(max)Cos**2t= CU**2(max)/4(Cos2t+1) ;В цепи содержащей индуктивность U=UmaxCost, тогда в каждый момент времени ЭДС соленоида по 2-ому правилу Киркгофа U+=0 ; LdI/dt=UmaxCost ; dI= Umax/LCost ; I= Umax/LCos(t-/2) ; Umax/L-реактивная индуктивность сопротивления ; W=LI²/2= LImax²/2*Cos²(t-/2)= LImax²/4*(Cos²(t-/2)+1)