- •1. Что такое термический кпд термодинамического цикла?
- •2. Что такое степень черноты?
- •4. Что такое приведенная степень черноты?
- •6. Что такое коэффициент теплоотдачи?
- •7. Изобразить в p-V координатах идеальный термодинамический цикл Сабатэ-Тринклера и перечислить процессы ее образующие.
- •8. Что такое коэффициент теплопроводности?
- •10) Написать формулу закона Фурье и перечислить входящие в него параметры.
- •51. Кпд тепловой машины Карно
- •57. Что такое теплоемкость? Написать формулу Майера, и указать – для каких веществ она справедлива.
- •54. Объяснить, чем отличаются процессы теплоотдачи от процессов теплопередачи.
- •16. Что такое конвекция?
- •18. Что такое свободная конвекция?
- •22. Что такое излучение (радиация)?
- •30. Коэффициент теплопередачи
- •41. Что такое эксергия и анергия?
- •50. Инверсия температуры (инверсия-перестановка)
- •49. Дать определение закрытой и открытой термодинамической системы.
30. Коэффициент теплопередачи
Величина, характеризующая интенсивность теплопередачи. Величина Коэффициента теплопередачи определяется интенсивностью каждого из частных процессов теплообмена (конвекция, теплопроводность, лучеиспускание), составляющих процесс теплопередачи.
41. Что такое эксергия и анергия?
Эксергия (от греч. ek, ех — приставка, означающая высокую степень, и ergon — работа) — неограниченно превратимая энергия (мех и электрическая энергия). Эксергией иногда называется работоспособность системы.
Анергией назыв все не превратимые в эксергию формы.
Ограниченно превратимые формы энергии можно преобразовать в эксергию только частично, остаток их в эксергию превратить нельзя. Поэтому такие формы энергии можно представить состоящими из эксергии и анергии.
33. 1-ый закон ТД для закр. неподвиж. сис-мы.
Сис-ма не обменивающаяся с окр. средой вещ-вом называется закрытой.
Предполагаем что преобр-е эн-и происх. только в форме теплоты и мех. работы. Измен-е потенц. эн-и связанной с положением сис-мы в проср-ве пренебрегаем, рабочее тело сис-мы считаем неподвижным.
Согласно уравнению E=Eк+ Eп + U :
dEк=0 dEп=0 dE=dU
Полную энергию можно изменить за счет подвода в сис-му теплоты (dQ) и работы (dL) (dE=dQ-dL)
Поэтому dQ=dE+dL=dU+dL (1)
dq=du+dl (2)
l=L/m-удельная работа сис-мы
Согласно (1) и (2) 1 закон ТД гласит:
Подводимая из вне теплота затрачивается на изменение внутренней эн-и сис-мы и на совершение сис-мой работы против внеш. сил.
Без потерь в закр. неподвиж. сис-му может быть подведена или отведена только работа измен-я объема сис-мы. (2):
dq=du +pdυ (3)
Другой вид этого закона получим из (3):
dq=du+d(pυ)-υdp=d(u+pυ)-υdp
Или dq=di-υdp (4)
В интегральной форме (3) и (4) при Cv=const Cp=const:
2
q=Cv(T2-T1) + ∫pdυ
1
2
q=Cp(T2-T1) - ∫υdp
1
35. 1ий з-н термодинамики для закрытой подвижной системы
Е= Е\s\up 6( +Е\s\up 6( + U
Для подвиж. системы в развернутой форме запас полной энергии
примет вид.
z- высота
тогда 1ий з-н термодинамика представим.
Или в интегральной форме
Работа сил изменяющая как внут сост сист (например работа изменяющих обьем)так и внш её состояние(работа сил перемещающих систем в целом)
37. I з-н ТД для открытой системы(стационарного поточного процесса.
Рассм.откр.систему м/у сеч-ми 1-1, 2-2. В систему подводится теплота Q и тех.работа Lтех (работа вала).Наблюдение проведем за отрезок времени Δτ. За это время в откр. Систему(контрольное пространство) поступает масса в-ва Δm ч/з сеч-е 2-2. Добавим к откр.системе с массой m0 м/у сеч-ми 1-1, 2-2 массу Δm. В рез-те получим систему с массой m0+ Δm. Вел-ну Δm будем полагать малой.Применим I з-н ТД к закрытой подвижной системе: Q= ΔE+L (1.25), где L= Lтех+ΔL – общая работа , состоящая из тех.работы и работы, затраченной на проталкивание массы Δm ч/з открытую систему. ΔL найдем по формуле ΔL=P2ΔV2- P1ΔV1= Δm(p2 v2- p1 v1), (1.26), где v1=V2/ Δm – удельный объем, характеризующий уменьшение объема условно закрытой системы вследствие поступления массы Δm. v1=V2/ Δm – уд.объем, характеризующий увеличение объема условно закрытой системы из-за выхода массы Δm.
Изменение запаса энергии равно: ΔE=E2-E1=(E0+ Δm(u2+w22/2+gz2))-( E0+ +Δm(u1+w12/2+gz1)),(1.27), где E0 –запас полной энергии открытой системы (м/у сеч-м 1-1, 2-2). Подставляя 1.26 и 1.27 в 1.25 получим:
Q= Δm(u2+w22/2+gz2)- Δm(u1+w12/2+gz1)+ Δm(p2 v2- p1 v1)+ Lтех или
Q= Δm(i2+w22/2+gz2)- Δm(i1+w12/2+gz1)+ Lтех (1.28).
Для удельных величин: q- lтех=i2-i1+1/2·(w22-w12)+g(z2-z1) (1.29)
q- lтех=i2*-i1*+ g(z2-z1) (1.30), где i*=(i+ w2/2) – Кинетическая энергия.
Подведенная теплота и тех.работа приводят к изменению полной энтальпии и потенциальной энергии в-ва, проходящего ч/з открытую систему.