- •Глава 1.
- •Глава 2.
- •Формулировка принципа максимума свободы
- •Способы изменения свободы биологических и социальных систем
- •Возникновение жизни на Земле
- •Великая тайна размножения
- •Проблема многоклеточных
- •Социальная эволюция
- •Глава 3
- •Теория изменения численности популяций: метод информационного пространства.
- •Экспериментальная проверка полученной модели
- •Уравнения движения информационных образов и их отображение в действительном пространстве
- •Принцип максимума свободы в экономике.
- •Вступление.
- •Глава 4.
- •Основные законы движения биологических и социальных систем
- •Постановка задачи разработки оптимальной стратегии управления
- •Проблемы капитализма
- •Определение новых принципов построения Конституции
- •Решение задачи поиска оптимальной стратегии управления
- •Будущее общество Скупой платит дважды
- •Кесарю – кесарево
- •О добре и зле.
- •Определения.
- •Классические методы экономической агресси.
- •Стратегия победы в экономической войне
- •Заключение
Уравнения движения информационных образов и их отображение в действительном пространстве
Итак, мы показали, что движение живых систем определяется, в основном, движением их образов в информационном пространстве.
Движение информационных образцов подчиняется законам Ньютона, распространенных на информационное пространство
|
(3.1.26) |
где
m- коэффициент инерционности информационного образа
- ускорение информационного образа
F- сила, действующая на информационный образ, причем
|
(3.1.27) |
где
Q- потенциальная энергия информационного пространства.
В случае, если у нас есть одна популяция, потенциальная энергия информационного пространства имеет вид:
|
(3.1.28) |
Где
А-постоянная, аналог постоянной силы
q-образ популяции в информационном пространстве.
Решение уравнения (26) в этом случае имеет вид
|
(3.1.29) |
В случае наличия отношений типа «хищник-жертва», потенциальная энергия будет иметь вид
|
(3.1.30) |
где
Сij - постоянные коэффициенты, характеризующие информационную жесткость связей.
Тогда система определяющих уравнений для информационных образов будет иметь вид
|
(3.1.31) |
с начальными условиями
|
(3.1.32) |
где:
- координата и скорость j-того образа в начальный момент времени.
Решение системы уравнений (5) записывается в виде
|
(3.1.33) |
В случае, если существует запаздывание отклика, т.е. система реагирует не на то усилие, которое приложено сейчас, а на то, которое будет, систему определяющих уравнений можно рассматривать как систему с демпфированием.
Действительно, если у нас есть уравнение вида
|
(3.1.34) |
то, в случае малости постоянной времени , мы можем разложить функцию в ряд Тейлора, ограничившись тремя первыми членами разложения. Тогда уравнение (31) запишется в виде
|
(3.1.35) |
Обозначая:
|
(3.1.36) |
перепишем систему (10) в виде
|
(3.1.37) |
Решение данной системы, в случае, если n<p представим в виде
|
(3.1.38) |
Как видим, это колебание, амплитуда которых уменьшается.
Заметим, что в случае, если на систему действуют, скажем так, силы из прошлого, т.е. постоянная времени , то колебания будут происходить c экспоненциально растущей амплитудой.
Графики данных функции приведены в приложении.
Следует отметить, что на систему также могут действовать и возбуждающие силы, характер которых пока не ясен, поэтому мы не будем их пока рассматривать.
После того, как определены зависимости изменения информационных образцов от времени, мы можем приступать к нахождению интересующих нас параметров. Определяющее уравнение, как мы писали раньше, записывается в виде
|
(3.1.39) |
с начальными условиями
г де
- параметры, характеризующие систему;
Очевидно, что должны быть пропорциональны количеству частичек, которые система может соответственно поглотить или потерять.
В случае, если система состоит из одной популяции, мы можем записать
|
(3.1.40) |
С мысл параметра А вытекает из сказанного выше, а функция, стоящая в экспоненте, определена соотношением (4). Кроме того, принято, что
В случае наличия отношений типа «хищник-жертва» система уравнений (14) запишется в виде
|
(3.1.41) |
где
-найденные ранее функции времени, характеризующие движение образов в информационном пространстве.
Вводя обозначения:
|
(3.1.42) |
систему (16) можно переписать в более привычной для математиков форме
|
(3.1.43) |
Это есть не что иное, как неоднородные уравнения Фредгольма второго рода, решения которых
|
(3.1.44) |
где
- резольвентное ядро, которое можно определить, например, по формулам Фредгольма
для к=1,2 и далее
|
(3.1.45) |
Заметим, что систему уравнений (41) гораздо удобней решать как задачу Коши с помощью численных методов, например, с помощью конечных разностей. Данный метод был реализован в программе «maxvespog», которая приведена в приложении. Единственное, что здесь нужно учесть – необходимость очень малого временного шага. Так, при проверке опытных данных, интервал в 250 дней был разбит на 6000 отрезков, т.е. временной шаг был равен одному часу.
Следует также отметить, что во второе уравнение системы (42) не входит функция X1(t), что и позволило нам записать данную систему в известной форме. Следовательно, возможно построение более длинных последовательностей, которые бы описывали цепочки питания для биологических систем.