10 . Дифференциальное уравнение луча

Вернёмся к уравнению (25):

Продифференцируем его по  , получим

Вспомним, что (40) dU / d = cos i / , тогда

(28)

Уравнение (28) есть дифференциальное уравнение луча в среде, где скорость волн - однородная функция. Заметим, что переменная r не входит в уравнение (28). Это обыкновенное дифференциальное уравнение первого порядка, дающее для лучей зависимость углов i от углов . Чтобы решить уравнение первого порядка необходимо в качестве начальных условий задать точку (i ₀,  ₀), через которую проходит луч. Это начальное условие одинаково для любого значения r ₀ на прямой  ₀ .Таким образом, решение уравнения (28) - это зависимость i( , и она будет одинаковой для любой точки r ₀ на прямой  ₀ . Решение уравнения (28) имеет вид :

i = i (, C ),

i ₀ = i ( ₀, C ), (29)

Рис.5

Отсюда C = f (i ₀,  ₀ ), где С также зависит только от i ₀,  ₀ и выделяет луч в семействе лучей проходящих через точку (r₀,  ₀ ). Уравнение с начальными условиями (29) определяет лучи подобные.друг другу Касательные к подобным лучам в точках лежащих на одной радиальной прямой параллельны .

11. Подобие фронтов и годографов волн

Уравнение фронта волны запишем в виде

Помня, что sin i является функцией только переменной , обозначим

t /r^{1 - m} = F (φ, φ₀ , r/ r₀ ) (30)

Введём новые переменные:

R = r / r₀, (31)

T = t / r₀ ^{1- m},

где r₀ - радиальная координата источника, постоянная величина, тогда получим:

T / R ^{1- m} = F (φ, φ ₀, R)

или T = R ^m-1 F(φ, φ ₀, R) (32)

r₀ - не входит в уравнение поля времён (32). Так как r₀ = const в формуле (31), то преобразования (31) являются преобразованиями подобия. Уравнение поля времён (32) является инвариантным относительно группы подобных преобразований (31). Это означает, что все поля времён, центры которых расположены на одной радиальной прямой φ= const, в рассматриваемых средах подобны друг другу. Допустим, что мы вычислили некоторое поле времён t₁(r₁, φ) с источником в точке r₀ = r₀₁, φ = φ ₀.

Введём новые координаты :

T = t ₁/ r ₀₁^{1 - m},

R = r ₁ / r ₀₁.

Такое поле времён T(R, φ) численно совпадает с полем времён, источник которого расположен в точке r₀₁= 1, φ = φ ₀ на той же радиальной прямой φ = φ₀. Чтобы вычислить поле времён с источником в любой другой точке, например r₀ = r₀₂, лежащей на той же радиальной прямой φ = φ ₀ нужно перейти к старым переменным при значении r₀ =r ₀₂ то есть выполнить следующие линейные преобразования или:

r ₂ = r_{0 2} R = (r _{0 2} / r _{0 1})r₁ (33)

t ₂ = r _{0 2} ^m-1 T = (r_{0 2} / r _{0 1} )^{1 – m} t ₁

Для того чтобы получить уравнение системы годографов на поверхности среды в уравнении поля времён (32) нужно положить φ = 0 (источники на поверхности) φ₀ = 0 (приёмники на поверхности). Получим:

t = r ^m-1 F(0, 0, r / r ₀) = r ^{1 - m} T (r / r ₀)

Или если перейти к координатам (31) R = r /r ₀ , T = t / r₀ ^{1 - m} , то получим

T = R ^m-1 T( R ) (34)

Уравнение инвариантно относительно преобразований подобия (31). Следовательно, все годографы на поверхности среды подобны друг другу .