- •Часть I.
- •Исследование косого удара о наклонную плоскость
- •Теоретическая часть
- •Закон сохранения полной механической энергии
- •Неупругое соударение тел
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Упругий удар шаров
- •Теоретическое описание.
- •Порядок выполнения работы
- •Изучение скорости пули с помощью баллистического маятника
- •Теоретическое описание
- •Закон сохранения полной механической энергии
- •Закон сохранения импульса
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Измерение скорости пули с помощью физического маятника
- •Теоретическое описание.
- •Правило правого винта.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Изучение скорости пули с помощью вращающейся платформы.
- •Теоретическое описание
- •Закон сохранения полной механической энергии
- •Закон сохранения момента импульса
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Изучение вращательного движения
- •Т Рис.1 еоретическое описание
- •П орядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Определение моментов инерции методом колебаний
- •Т Рис.1 еоретическое описание
- •1. Определение Jc – момента инерции стержня относительно оси симметрии.
- •2 Рис.3 . Определение ja момента инерции стержня относительно оси, перпендикулярной ему и проходящей через конец.
- •Момент инерции
- •Терема Штейнера
- •Порядок выполнения
- •Контрольные вопросы
- •Определение радиуса кривизны вогнутой поверхности методом катающегося шарика
- •Теоретическое описание
- •Закон сохранения полной механической энергии
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Определение момента инерции тел методом крутильных колебаний
- •Описание лабораторной установки.
- •Порядок выполнения работы
- •Краткие теоретические сведения
- •1. Момент инерции плоской прямоугольной пластины относительно оси, проходящей через центр масс перпендикулярно ее плоскости.
- •2. Момент инерции плоской треугольной пластины относительно оси, проходящей через центр масс перпендикулярно ее плоскости.
- •Контрольные вопросы
- •Определение коэффициента трения качения
- •Т Рис.1 еоретическое описание
- •Закон сохранения полной механической энергии.
- •Закон изменения механической энергии.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Определение силы трения скольжения
- •Теоретическое описание
- •Закон сохранения полной механической энергии
- •Закон изменения механической энергии.
- •Закон сохранения импульса
- •Закон изменения импульса.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •1.Савельев и.В. Курс общей физики. Т.1. М:Наука, 1986.- гл.II, §15, 20-22, 24, 27
- •Определение ускорения свободного падения с помощью физического маятника
- •Теоретическое описание
- •Терема Штейнера
- •П орядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Изучение колебаний пружинного маятника
- •Порядок выполнения работы
- •Описание установки
- •Теоретическое описание Гармонические колебания.
- •Затухающие колебания.
- •Контрольные вопросы
- •Определение показателя адиабаты методом Клемана и Дезорма
- •Теоретическое введение
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Определение коэффициента поверхностного натяжения воды методом отрыва кольца
- •Описание установки.
- •Порядок выполнения работы.
- •Теоретическое описание.
- •Контрольные вопросы.
- •Определение коэффициента вязкости жидкости по методу Cтокса
- •Выполнение работы.
- •Теоретическое описание.
- •Контрольные вопросы.
- •Литература.
- •Определение длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул воздуха
- •Выполнение работы.
- •Теоретическое описание.
- •Контрольные вопросы.
- •Литература.
Определение коэффициента вязкости жидкости по методу Cтокса
Цель работы: познакомиться с явлением внутреннего трения и определить коэффициент внутреннего трения (динамический коэффициент вязкости) по методу Стокса.
Выполнение работы.
1. Измерить микрометром диаметр d шарика в миллиметрах (мм) и определить его радиус в метрах (м).
2. Осторожно отпустить шарик по центру сосуда непосредственно над поверхностью исследуемой жидкости и определить с помощью секундомера время t прохождения шарика между металлическими кольцевыми метками на сосуде. Верхняя метка должна находиться не менее десяти сантиметров от поверхности жидкости.
3. Определить по масштабной линейке расстояние между метками и вычислить скорость шарика (вычислить в СИ).
4. Опыт повторить еще с четырьмя шариками.
5. Вычислить динамический коэффициент вязкости в СИ по формуле (2) в каждом опыте и найти среднее значение .
6. Результаты опытов и расчетов занести в таблицу.
№ |
d, |
r, |
l, |
t, |
v, |
, |
i |
(i)2 |
|
мм |
м |
м |
с |
м/с |
Пас |
Пас |
Па2с2 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
... |
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
...
Плотность исследуемой жидкости 1 = l,2103 кг/м3;
плотность свинца 2 = 11,4103 кг/м3.
7. Определить случайные отклонения каждого измерения и среднее квадратичное отклонение . Вычислить погрешность результата измерений:
8. Записать результат в виде: Пас.
Теоретическое описание.
Рис.1
Из общих соображений следует, что пропорциональна градиенту скорости течения н направлена против градиента, т.е.
, (1)
где – коэффициент вязкости среды.
Рассмотрим теперь
вязкий поток, возникающий в жидкости
под действием касательной силы,
стремящейся сместить один слой молекул
относительно другого (рис.2). Пусть f
- сила, действующая на единицу поверхности,
а -расстояние между
соседними слоями. Тогда на одну молекулу
будет действовать сила, равная f/n,
где n –концентрация
молекул. При перемещении молекулы в
активированное состояние (рис.3) сила
f/n
с
Рис.2
Рис.3 Рис.4.
Поэтому при наличии внешней силы частоты перескоков в свободную ячейку 1 и обратного перескока 2 будут неодинаковы, и в результате возникает поток молекул в направлении приложенной силы, скорость которого
В результате переноса импульса (в направлении х) в жидкости возникают касательные по отношению к течению силы вязкого трения
, (2)
где S – площадь, на которую действует .
Известно, что вязкость газов с ростом температуры растет, тогда как вязкость жидкостей убывает. Это различие обусловлено качественно разным характером теплового движения молекул газа и жидкости.
По своей структуре жидкость ближе к кристаллическим твердым телам, чем к газам. Тепловое движение молекул жидкости сводится к колебаниям около некоторых положений равновесия (узлов), которые в отличие от положений равновесия в кристаллах носят временный характер –через некоторое время (время релаксации) молекула жидкости скачком переходит в новое, свободное положение равновесия. Чтобы совершить этот переход, молекула должна преодолеть потенциальный барьер, высота которого Ua называется энергией активации (рис.3). Частота таких переходов определяется распределением Больцмана:
(3)
где 0 – некоторая константа.
Очевидно, что в отсутствие внешних сил частоты переходов в прямом и обратном направлениях будут одинаковыми и никакого результирующего течения не возникает. Так как обычно
и , то .
С учетом того, что , получаем выражение для коэффициента вязкости в виде .
Как показывают расчеты, , где h – постоянная Планка. Полагая также , получим окончательное выражение для коэффициента вязкости жидкости:
(4)
Как следует из формулы (4), вязкость жидкости резко (экспоненциально) убывает с ростом температуры. Кроме того, вязкость сильно зависит от вида жидкости и от ее чистоты.
Действие сил внутреннего трения легко наблюдать при движении тела в жидкости. При малых скоростях и удобообтекаемой форме тела, когда не возникает вихрей, сила сопротивления обусловлена исключительно вязкостью жидкости. Слой жидкости, непосредственно прилегающий к твердому телу, увлекается им полностью. Следующий слой увлекается за телом с меньшей скоростью. Таким образом, между слоями возникают силы сопротивления. Для небыстрого движения шарика в жидкости Стокс вывел путем теоретического рассмотрения формулу расчета силы сопротивления:
(5)
где – динамический коэффициент вязкости; –радиус шарика; v – скорость его движения относительно жидкости.
Предоставим маленькому шарику возможность падать в жидкость под действием силы тяжести. На него будут действовать следующие силы (рис.5): 1. Сила тяжести, направленная по вертикали вниз
г
Рис.5
2. Выталкивающая сила F1, являющаяся результатом гидростатического давления. Она направлена по вертикали вверх и равна по закону Архимеда силе тяжести жидкости в объеме тела: , где – плотность жидкости.
3. Сила внутреннего трения F2 . Она направлена против направления скорости шарика, т.е. вертикально вверх. По формуле Стокса
Силы G и F1 постоянны, а сила F2 увеличивается по мере увеличения скорости шарика. При некоторой скорости v наступает момент, когда сила G, направленная вниз, будет уравновешена силами F1 и F2 , направленными вверх; с этого момента шарик будет двигаться равномерно, в соответствии с первым законом Ньютона. Скорость равномерного падения невелика, если шарик мал, и ее легко измерить. Тогда из условия равновесия сил
можно определить динамический коэффициент вязкости
(6)