- •Розділ 1. Основні поняття і визначення.
- •Розділ 2. І закон термодинаміки.
- •I закон термодинаміки:
- •Розділ 3. Теплоємність ідеальних газів
- •Розділ 4. Термодинамічні процеси.
- •Розділ 5. Іі закон термодинаміки
- •Для оборотного циклу Карно ∑ приведених теплот завжди дорівнює 0.
- •II закон термодинаміки має статистичний, обмежений по застосуванню характер, тобто він не дотримується в мікросистемах і в умовах глибокого вакууму.
I закон термодинаміки:
-
тепло, що підводиться до тіла, витрачається на зміну внутрішній енергії тіла і здійснення зовнішньої роботи
Залежно від характеру процесу кожний з трьох членів першого закону термодинаміки може бути додатним, від’ємним або нульовим. Прийнято підведену до системи теплоту вважати додатною, відведену – від’ємною. Відповідно робота, виконана системою, вважається додатною, а робота над системою – від’ємною.
Розділ 3. Теплоємність ідеальних газів
Розділ 3.1. Основні визначення теплоємностей.
Теплоємність - це кількість теплоти, що підводиться до одиниці кількості речовини для зміни її температури на 1 градус.
Залежно від способу вибору одиниці кількості речовини, розрізняють теплоємності: масову, об'ємну і молярну.
Теплоємність 1 кг - масова.
,
Теплоємність 1 м3 - об'ємна.
,
Теплоємність 1 кмоль - молярна.
,
Від однієї теплоємності можна перейти до інших по формулах:
Розділ 3.2. Теплоємність газів.
Теплоємність залежить від ізохорного та ізобарного процесів.
Ізохорними називаються процеси, що протікають при незмінному об'ємі. Їх можна здійснити при нагріванні або охолоджуванні газу в закритій посудині.
Ізобарними називаються процеси, що протікають при незмінному тиску.
Ці процеси можна здійснити при нагріванні або охолоджуванні газу в циліндрі під поршнем з постійним навантаженням.
Тепло, що підводиться в ізохорному процесі, розходиться тільки на збільшення температури тіла, а в ізобарному ще й на здійснення роботи.
При однаковій різниці температур в обох процесах, в ізобарному процесі слід підводити теплоти більше на величину роботи, що здійснюється в цьому процесі.
, отже
- формула Майера.
,
K залежить від природи газу і прийняті наступні орієнтири його значення:
одноатомні гази – K = 1,6
двоатомні гази – K = 1,4
багатоатомні гази – K = 1,3
По цих формулах знаходять C, нехтуючи її залежністю від температури.
Розділ 3.3. Залежність теплоємності від температури.
Ця залежність встановлена експериментальним шляхом і виявилось, що із зростанням температури газу збільшується і теплоємність.
Без великої похибки криву C=f(t) замінюють прямою і тоді аналітичний вираз, що визначає залежність C від t має вигляд:
C0 - при 0ºC
λ – коефіцієнт, що враховує зростання C при збільшенні температури.
По вищенаведених формулах можна знайти тільки середнє значення теплоємності, тобто скільки в середньому доводиться теплоти на кожен градус зміни температури.
Інтеграл береться тільки коли відомо
Формула визначає C в інтервалі температур від t1 до t2:
Розділ 3.4. Ентальпія.
Запишемо І закон термодинаміки:
,
Розпишемо складові правої частини
;
Підставимо у рівняння закону:
- є параметром і не залежить від характеру процесу.
По фізичному смислу ентальпія є сумою внутрішніх енергій і енергії тиску середовища, тобто вона враховує як стан робочого тіла, так і стан навколишнього середовища.
- тільки в ізобарному процесі.
- у всіх процесах.
1 кг: i,
m кг: , Дж
Ентальпія – калорична, екстенсивна величина.
Термін ентальпія походить від грецького enthalpo – «нагріваю» і був введений у 1909 р. Камерлінг-Оннесом.
Значення ентальпій для різних парів і газів наведено в довідковій літературі. Оскільки в теплотехніці багато теплових процесів відбувається за постійних тисків (котли, холодильні установки, теплообмінники), то, користуючись значеннями ентальпії, теплові розрахунки можна значно спростити. Ентальпія широко використовується в графічних методах дослідження термодинамічних процесів і циклів.