- •1.Понятие тепловых явлений, измерение тепловых величин.
- •2. Приборы для измерения кол-ва тепла. Назначение калориметров.
- •6. Измерение тепловых потоков в текущих средах.
- •7. Структурная схема и состав узла учета тепловой энергии.
- •Открытая схема (предусматривает отбор тепловой энергии теплоносителя)
- •8. Погрешности измерения тепловой энергии. Поверяемые параметры теплосчетчиков.
- •10. Комплектная поверка теплосчетчиков.
- •11.Физические основы явления ультразвуковых колебаний (узк). Излучатели и приемники узк, их характеристики.
- •12. Распространение узк, интенсивность и направленность.
- •13. Отражение, затухание. Трансформация узк.
- •15. Акустические преобразователи. Типы, исполнение.
- •16. Узк в расходометрии, измерение уровня.
- •18. Узк в дефектоскопии.
- •19. Электрохимические контактные преобразователи.(эхп)
- •20. Электрохимические бесконтактные преобразователи. Кондуктометрические преобразователи механических величин.
- •21. Гальванические преобразователи.
- •22. Кулонометрические преобразователи.
- •23. Полярографические и электрокинетические преобразователи.
- •24. Ионизационные источники измерительных преобразователей и их характеристики.
- •25. Ионизационные камеры как приемники излучения измерительных преобразователей.
- •26. Газоразрядные и сцинтилляционные счетчики измерительных преобразователей.
- •27. Схемы включения ионизационных преобразователей, погрешности приборов на основе использования ионизационных излучений.
- •28. Механические явления, возникающие в твердых телах под действием нагрузок.
- •29. Методы измерения деформаций и механических напряжений, тензометры.
- •30. Устройства для измерений сил и крутящих моментов (динамометры и торсиометры).
- •31.Весовые и пружинно-упругие методы измерения давления.
- •32. Схемы датчиков давления прямого преобразования.
- •33.Компенсационные способы измерения давлений.
- •34. Магнитные параметры материалов.
- •35. Магнитные цепи и их элементы
- •36,37. Методы измерения параметров магнитных цепей (материалов), магнитной проницаемости материалов.
- •38. Измерение параметров слабомагнитных материалов
- •39. Назначение программного комплекса расходомер ст, ее возможности расчетов различных вариантов расходомеров переменного перепада давления(ппд).
- •40. Какие параметры необходимы для расчета размеров диафрагмы расходомера ппд.
- •41. Какие параметры влияют на диапазон и точность измерения расходомеров ппд.
- •Путеводитель (для Токарева в.П.)
- •1.Понятие тепловых явлений, измерение тепловых величин.
35. Магнитные цепи и их элементы
Воздействие на магнитные материалы происходит в магнитной цепи – совокупности тел и участков окружающего пространства, по которым проходит магнитный поток. Магнитная цепь содержит источники магнитного поля — постоянные магниты или обмотки с протекающим по ним намагничивающим током и участки цепи, по которым протекает магнитный поток. Магнитные цепи разделяются на замкнутые и разомкнутые, поляризованные и нейтральные, расчетные и нерасчетные.
В замкнутых магнитных цепях (ЗМЦ) магнитный поток проходит практически полностью в телах, чья магнитная восприимчивость существенно больше единицы. Разомкнутые магнитные цепи (РМЦ) имеют существенные включения немагнитных сред, например воздушные зазоры. В поляризованных и неполяризованных магнитных цепях источниками магнитодвижущей силы являются соответственно постоянные магниты или обмотки с током. Магнитные цепи, напряженность на участках которых может быть определена путем расчета по геометрическим размерам намагничивающих обмоток и по протекающему по ним току, можно назвать расчетными.
Основной частью магнитной цепи является образец испытуемого материала. Наибольшая однородность намагничивания при наименьших потоках рассеяния может быть получена в кольцевых образцах. Они могут быть сплошными, набираться из штампованных колец или навиваться из ленты. При испытаниях на переменном токе кольца или соседние витки ленты должны быть изолированы диэлектриком. Для повышения однородности намагничивания отношение радиальной толщины образца к его среднему радиусу должно быть по возможности минимальным. В отношении технологии изготовления и нанесения обмоток кольцевые образцы, пожалуй, самые неудобные. Наряду с кольцевыми широко используются образцы в виде пакетов нарезанных полос,. образующих замкнутую магнитную цепь (аппарат Эпштейна), образцы с плоскопараллельными гранями для испытаний в пермеаметрах, электромагнитах и т. п.
Тор, кольцо. Преимущества: Однородность намагничивания, минимальные потоки рассеяния. Недостатки: Трудность изготовления, трудоемкость нанесения обмотки.
То же с одновитковым намагничиванием. Достоинства: Простота нанесения обмотки, однородность намагничивания. Недостатки: Малое значение измеряемого сигнала.
Аппарат Эпштейна. Достоинства: Отсутствие необходимости нанесения обмоток, простота установки образца, простая форма образца. Недостатки: Влияние зазоров в месте стыка на точность измерения.
Пермеаметр. Достоинства: Простая форма образца, отсутствие обмотки на образце. Недостатки: Ограничение намагничивания: а) из-за насыщения сердечника; б) из-за остаточной намагниченности сердечника.
Электромагнит. Достоинства: Отсутствие обмотки на образце, простота установки образца, достижение больших напряженностей. Недостатки: Ограничение намагничивания: а) из-за насыщения сердечника; б) из-за остаточной намагниченности сердечника. Ограниченный частотный диапазон.
Соленоид. Достоинства: Простота установки образца, сравнительно неплохой доступ, достижение весьма больших напряженностей. Недостатки: Ограниченный частотный диапазон.
Катушки Гельмгольца. Достоинства: Простота установки образца, хороший доступ, однородность поля. Недостатки: Сравнительно небольшая напряженность магнитного поля.
Постоянный магнит (для испытаний слабомагнитных материалов). Достоинства: Отсутствие источников питания, простота установки образца, сравнительно сильные поля. Недостатки: Большие масса и габариты, невозможность регулирования магнитного поля.
Наилучшая форма образца для испытаний – эллипсоид вращения, намагничивающийся равномерно в однородном внешнем магнитном поле. Такой образец обладает еще одним важным качеством – возможностью аналитического расчета его коэффициента размагничивания. Дело в том, что при намагничивании незамкнутого образца внешним магнитным полем с напряженностью Не напряженность внутри образца Н уменьшается на величину, пропорциональную намагниченности: Н=Не–NJ, где N – коэффициент размагничивания, зависящий от формы испытуемого образца. Очевидная трудность изготовления образцов такой сложной формы, как эллипсоид вращения, приводит к замене их цилиндрическими или призматическими. Поскольку в этом случае однородность намагничивания в РМЦ нарушается, точный расчет коэффициента размагничивания становится невозможен. Вместо него пользуются приближенными формулами, в которые непременно входит отношение длины образца к его поперечному размеру. С увеличением этого отношения значение коэффициента размагничивания уменьшается. По этой причине везде, где это возможно, используют длинные и тонкие образцы.
Одним из существенных элементов магнитной цепи является устройство для создания необходимого режима намагничивания. Дело в том, что получение однозначных результатов измерений магнитных параметров возможно при заданном режиме изменения во времени напряженности или индукции, что эквивалентно поддержанию соответствующей формы кривой намагничивающего тока или индуцированной ЭДС. На рис. 1 приведена схема источника намагничивающего тока на основе мощного операционного усилителя ОУ. Обеспечив условие R4/R3=R2/R1, получают пропорциональность тока I1 в намагничивающей обмотке образца О задающему напряжению и соответствующей формы: l1= -u/R3.
Аналогично можно создать необходимый режим изменения во времени магнитной индукции. Простейшим решением вопроса было бы подключение генератора напряжения с требуемой формой выходного сигнала и с малым внутренним сопротивлением к намагничивающей обмотке. К сожалению, из-за конечного внутреннего сопротивления г последней индуцированная ЭДС будет отличаться от приложенного напряжения на тем большее значение, чем больше ток намагничивания. Во избежание этого используют устройство по схеме, показанной на рис. 2, в котором соответствующим выбором сопротивлений в цепях обратной связи R4/R3=R(1+R2/R1)/(R + r)—1 получают пропорциональность ЭДС и входного напряжения. Поскольку ЭДС является производной функцией индукции, то для получения синусоидальной или пилообразной кривой индукции требуется соответственно синусоидальная или прямоугольная форма входного напряжения и.
Рис. 2.