- •1 Параметры и связи параметров движения мт
- •3 Криволинейное дв-е мт и его параметры.
- •4 Законы Ньютона для мт
- •5 Эквивалентность работы и энергии при дв-и мт
- •6 Законы взаимодействия мт(сохр-я) в завис-ти от типа взаим-я
- •7 Энергия мт в поле центральных сил
- •8 Силы, проявляющиеся при взаимодействии тел в природе
- •9 Колебательное движение материальной точки
- •10 Понятие центра массы тела и методика определения
- •11,Момент инерции тел, пример его определения. Теорема Штейнера
- •12 Методика сложения сил, прилож-х к разл-м точкам тела и определения их вклада в изменение состояния дв-я
- •13.Параметры и основные законы вращательного движения тел
- •14 Полная механическая энергия тел, степени свободы тел
- •15. Условия статического состояния тел, виды статического состояния
- •16,Колебательное движение твёрдого тела.
- •17 Физическая модель идеального газа, микро и макро параметры
- •18.Мкт.Внутр энергия идеального газа
- •19 Распределение частиц идеального газа по скоростям
- •20.Законы — начала термодинамики
- •21,Работа газа и его теплоёмкость в изопроцессах
- •22,Закон сохранения энергии в изо- и адиабатном процессах.
- •23.Термодинамический цикл. Цикл Карно.
- •24,Теплопроводность газа
- •25 Внутреннее трение в газе
- •26,Диффузия в газе
- •27.Газ в поле тяготения. Барометрическая формула и распределение Больцмана
- •28.Уравнение политропического процесса, уравнение Пуассона
- •29.Термодинамическое определение энтропии
24,Теплопроводность газа
Т еплопроводность — один из видов переноса теплоты (энергии) от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящий к выравниванию температуры. При теплопроводности перенос энергии в теле осуществляется в результате непосредственной передачи энергии от частиц (молекул, атомов, электронов), обладающих большей энергией, частицам с меньшей энергией.
Закон Фурье:
плотность потока энергии,
градиент температуры,
коэффициент теплопроводности.
средняя скорость молекулы;
средняя длина свободного пробега молекулы;
удельная теплоемкость при постоянном объеме.
Отклонения от закона Фурье могут появиться при очень больших значениях (например, в сильных ударных волнах), при низких температурах (для жидкого гелия Не) и при высоких температурах порядка десятков и сотен тысяч градусов, когда в газах перенос энергии осуществляется не только в результате межатомных столкновений, но в основном за счёт излучения (лучистая теплопроводность). В разреженных газах, когда сравнимо с расстоянием между стенками, ограничивающими объём газа, молекулы чаще сталкиваются со стенками, чем между собой. При этом нарушается условие применимости закона Фурье, и само понятие локальной температуры газа теряет смысл. В этом случае рассматривают не процесс теплопроводности в газе, а теплообмен между телами, находящимися в газовой среде.
25 Внутреннее трение в газе
Вязкость (внутреннее трение) — свойство текучих тел (жидкостей и газов) оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Механизм внутреннего трения в жидкостях и газах заключается в том, что хаотически движущиеся молекулы переносят импульс из одного слоя в другой, что приводит к выравниванию скоростей — это описывается введением силы трения. Вязкость твёрдых тел обладает рядом специфических особенностей и рассматривается обычно отдельно.
Различают динамическую вязкость (единицы измерения: пуаз, 0,1Па·с) и кинематическую вязкость (единицы измерения: стокс, м²/с, внесистемная единица — градус Энглера). Кинематическая вязкость может быть получена как отношение динамической вязкости к плотности вещества и своим происхождением обязана классическим методам измерения вязкости, таким как измерение времени вытекания заданного объёма через калиброванное отверстие под действием силы тяжести.
В кинетической теории газов коэффициент внутреннего трения (динамическая вязкость) вычисляется по формуле:
где средняя скорость теплового движения молекул, средняя длина свободного пробега, Из этого выражения в частности следует, что вязкость не очень разреженных газов практически не зависит от давления, поскольку плотность прямо пропорциональна давлению, а обратно пропорциональна.
Для идеального газа можно использовать соотношение:
Влияние температуры на вязкость газов.
Формула Сазерленда может быть использована для определения вязкости идеального газа в зависимости от температуры:
динамическая вязкость в (Па·с) при заданной температуре ,
контрольная вязкость в (Па·с) при некоторой контрольной температуре ,
заданная температура в Кельвинах,
контрольная температура в Кельвинах,
постоянная Сазерленда для того газа, вязкость которого требуется определить.