- •1.Метод и законы термодинамики. Основные понятия и определения термодинамики.
- •2.Параметры состояния и уравнения состояния.
- •3.Термодинамическая работа. Координаты р-V.
- •4. Потенциальная работа. Координаты р-V. Распределение работы.
- •5. Истинная и средняя теплоемкости веществ.
- •6.Смеси жидкостей, паров и газов, расчет характеристик смеси веществ.
- •7. Схемы смешения. Закон Дальтона.
- •8. Определение температуры смеси. Теплоемкость смеси.
- •9. Термодинамические условия фазовых переходов
- •10. Критические параметры чистого вещества и смесей газов.
- •11. Теория соответственных состояний. Коэффициент сжимаемости.
- •12. Постулат и математическое выражение 1 начала термодинамики.
- •13. Первое начало термодинамики в аналитическое форме.
- •14. 1 Начало термодинамики для идеального газа.
- •15. Принцип существования энтропии идеального газа.
- •1 6. Изобарный процесс изменения состояния простого тела. Уравнение процесса, изображение в координатах p-V, связь между параметрами, работа и теплообмен, изменение функций состояния.
- •17. Изобарный процесс изменения состояния идеального газа. Уравнение процесса, изображение в координатах t-s, связь между параметрами, работа и теплообмен, изменение функций состояния.
- •18. Изохорный процесс изменения состояния простого тела. Уравнение процесса, изображение в координатах р-V, связь между параметрами, работа и теплообмен, изменение функций состояния.
- •19. Изохорный процесс изменения состояния идеального газа. Уравнения процесса, изображение в координатах t-s, связь между параметрами, работа и теплообмен, изменение функции состояния.
- •20. Изопотенциальный процесс изменения состояния простого тела. Уравнение процесса, изображение в координатах р-V, связь между параметрами, работа и теплообмен, изменение функций состояния.
- •31. Теплопроводность. Закон Фурье. Коэффициент теплопроводности.
- •32. Ду теплопроводности. Условия однозначности.
- •33. Теплопроводность через однослойные и многослойные плоские стенки.
- •34. Теплопроводность через однослойные и многослойные цилиндрические стенки.
- •35. Теплоотдача. Уравнение Ньютона. Коэффициент теплоотдачи.
- •36. Критериальные уравнения, физический смысл критериев подобия.
- •37. Последовательность расчетов конвективного теплообмена в в условиях свободной конвекции.
- •38. Последовательность расчетов конвективного теплообмена в условиях вынужденной конвекции.
- •39. Теплообмен излучением. Основные законы.
- •40. Теплообмен излучением между телами.
- •41. Коэффициент лучистого теплообмена. Уравнение Ньютона-Рихмана.
- •42. Сложный теплообмен. Эффективный коэффициент теплопроводности.
- •43. Теплопередача. Основное уравнение теплопередачи. Коэффициент теплопередачи.
- •44. Теплопередача через плоские однослойные и многослойные стенки.
- •45. Теплопередача через криволинейные однослойные и многослойные стенки.
- •46,(47).Оптимизация процессов теплопередачи. Способы интенсификации теплопередачи(Методы снижения теплового потока).
- •48. Теплопередача при переменных температурах. Средняя разность температур.
- •49. Тепловой баланс и уравнение теплопередачи теплообменного аппарата.
- •50. Средняя разность температур для сложных схем теплообмена.
- •51. Обобщенные уравнения теплопередачи при переменных температурах.
- •52. Последовательность расчета теплообменных аппаратов 1 рода.
- •53. Последовательность расчетов теплообменного аппарата 2 рода
- •54. Круговые процессы, кпд и холодильный коэффициент
- •55. Обратимый цикл Карно, прямой и обратный процесс. Теорема Карно.
- •56. Математическое выражение второго начала термостатики. Основные следствия.
- •57. Математическое выражение второго начала термодинамики. Основные следствия.
- •58. Истечение жидкостей и газов. Основные расчетные соотношения. Истечение несжимаемой жидкости.
- •59.Особенности истечения сжимаемой жидкости. Кризис истечения. Режимы истечения.
- •60. Переход через критическую скорость. Сопло Лаваля, определение геометрических размеров.
- •61. Особенности истечения через каналы переменного сечения, сопло и диффузор.
- •62. Дросселирование. Эффект Джоуля-Томсона. Основные понятия
- •63. Процессы парообразования, определение параметров насушенного пара, диаграмма h-s.
- •64.Классификация циклов тепловых двигателей:
- •65. Схема, рабочий процесс и тд цикл Брайтона. Кпд.
- •66. Схема, рабочий процесс и тд цикл Гемфри. Кпд.
- •67. Сопоставление тд циклов Брайтона и Гемфри по эффективности.
- •68. Схема, рабочий процесс и тд цикл Отто, кпд.
- •69. Схема, рабочий процесс и тд цикл Дизеля. Кпд
- •71. Сопоставление тд циклов двс по эффективности.
- •72. Схема, рабочий процесс и цикл паросиловой установки, цикл Ренкина, методы повышения кпд
- •73.Схема, рабочий процесс и цикл паросиловой установки с промежуточным перегревом
- •74. Схема, рабочий процесс и цикл паросиловой установки с регенерацией.
- •75. Схема, рабочий процесс и цикл паровой компрессионной холодильной машины.
- •77,78. Рабочий процесс двухтактного(и четырехтактного) двигателя внутреннего сгорания.
- •79. Индикаторные и эффективные характеристики двигателей внутреннего сгорания.
69. Схема, рабочий процесс и тд цикл Дизеля. Кпд
Рис. 46. Циклы Дизеля в координатах p-v (а) и T-s (б)
Степень сжатия можно значительно увеличить, если в цилиндре двигателя сжимать не топливоздушную смесь, а чистый воздух, а необходимое количество топлива вводить в цилиндр в конце процесса сжатия, когда температура воздуха становится уже достаточно высокой ( 500 – 600 ºС), обеспечивая самовоспламенение впрыскиваемого топлива, исключая необходимость иметь запальное устройство. Такой идеализированный цикл называется циклом Дизеля или циклом медленного сгорания. Такое название связано с тем, что подача топлива, его перемешивание с воздухом и сам процесс сгорания требуют определенного времени. Цикл Дизеля состоит из процесса адиабатного сжатия (1–2), изобарного подвода теплоты (2–3), адиабатного расширения (3–4) и изохорного отвода теплоты (4–1) (рис. 46). Степень сжатия в двигателях, работающих по циклу Дизеля, составляет = 14 – 18.
Сравним между собой циклы Отто и Дизеля при одинаковых параметрах точек (1) и (4) с помощью диаграммы Т–s (рис. 46). Если в этих циклах будет одинаковая степень сжатия ε и одинаковое количество отводимой теплоты q2 , то КПД цикла Отто будет выше КПД цикла Дизеля. Действительно, так как изохора в координатах Т–s идет круче изобары, то количество теплоты q1, подводимой по изохоре (2–3'), будет больше количества теплоты, подводимой по изобаре (2–3). Следовательно, КПД цикла, определяемый уравнением ηt= 1- q2/q1, получается тем выше, чем больше величина q1 при постоянном значении q2.
70. Схема, рабочий процесс и ТД цикл Тринклера. КПД.
Рис. 47. Цикл Тринклера в координатах p-v (а) и T-s (б)
Подачу топлива можно осуществлять так, что одна его часть будет сгорать при постоянном объеме, а другая – при постоянном давлении. Такой цикл называется циклом смешанного сгорания топлива или циклом Тринклера (рис. 47). Из сопоставления рассмотренных циклов видно, что циклы со сгоранием при постоянных объеме и давлении являются частными случаями смешанного цикла.
Из диаграммы (рис. 47) видно, что цикл со смешенным подводом теплоты занимает по эффективности промежуточное положение между циклами Отто и Дизеля как в условиях сравнения при одинаковой степени сжатия ε, так и при сравнении по условию одинакового максимального давления в цилиндре двигателя.
Выведем уравнение для определения термического КПД смешанного цикла. Количество подводимой теплоты на изохоре (2–3) равно , а в изобарном процессе (3–4) – . Количество отводимой теплоты q2 на изохоре (5–1) по абсолютной величине составляет . Следовательно, термический КПД цикла, определяемый как отношение полученной работы lц к количеству подведенной теплоты q1, равен
Сокращая на сvm и вынося Т1 и Т2, получим
71. Сопоставление тд циклов двс по эффективности.
72. Схема, рабочий процесс и цикл паросиловой установки, цикл Ренкина, методы повышения кпд
В паровом котле паросиловой установки (1) за счет подвода теплоты Q1, получаемой за счет сгорания топлива в топке, образуется пар при постоянном давлении р1 (рис. 33). В пароперегревателе (2) он дополнительно нагревается и переходит в состояние перегретого пара. Из пароперегревателя пар поступает в паровой двигатель (3) (например, в паровую турбину), где полностью или частично расширяется до давления р1 с получением полезной работы L1. Отработанный пар направляется в холодильник-конденсатор (4),
Рис. 33. Схема простейшей паросиловой установки
После холодильника сконденсированный пар поступает на вход насоса (5), в котором давление жидкости повышается с величины р2 до первоначального значения р1 после чего жидкость поступает в паровой котел (1). Цикл установки замыкается. Если в холодильнике (4) происходит частичная конденсация отработавшего пара, то в паросиловой установке вместо насоса (5) используется компрессор, где давление пароводяной смеси также повышается с р2 до р1. Описанный цикл паросиловой установки называется циклом Ренкина (рис. 34).
Цикл Ренкина состоит из изобары (4–1), где подводится теплота в нагревателе, адиабаты (1–2) расширения пара в паровой турбине, изобары (2–3) отвода теплоты в холодильнике-конденсаторе и изохоры (3–4) повышения давления воды в насосе. Линия (4–а) на изобаре соответствует процессу повышения температуры жидкости после насоса до температуры кипения при давлении р1. Участок (a–b) соответствует превращению кипящей жидкости в сухой насыщенный пар, а участок (b–1) – процессу подвода теплоты в пароперегревателе для превращения сухого насыщенного пара в перегретый.
КПД Ренкина
Рис. 34. Цикл Ренкина в координатах p-v (а) и Т-s (б)