- •18.Обратимые и необратимые процессы.Неравноценность теплоты и работы.Второе начало термодинамики.
- •19. Циклы.Цикл Карно и его коэф полезного действия. Термодинамическая шкала температур.
- •20.Приведенная теплота. Энтропия. Математическая формулировка 2 начала термодинамики.
- •21. Макросистемы. Понятие о вероятности. Функция распределения.
- •22. Функции распределения молекул по скоростям. Распр Максвелла и его анализ.
- •23. Скорости газовых мол. Внутренняя энергия идеал газа.
- •24. Распределение Больцмана. Распр Максвелла-Больцмана.
24. Распределение Больцмана. Распр Максвелла-Больцмана.
Распределение Больцмана — распределение вероятностей различных энергетических состояний идеальной термодинамической системы (идеальный газ атомов или молекул) в условиях термодинамического равновесия;
Согласно распределению Больцмана среднее число частиц с полной энергией Ei равно
где Ni — кратность состояния частицы с энергией Ei — число возможных состояний частицы с энергией Ei. Постоянная Z находится из условия, что сумма ni по всем возможным значениям i равна заданному полному числу частиц n в системе (условие нормировки):
∑ |
ni = n. |
i |
|
В случае, когда движение частиц подчиняется классической механике, энергию Ei можно считать состоящей из
кинетической энергии (кин) частицы (молекулы или атома),
внутренней энергии (вн) (например, энергии возбуждения электронов) и
потенциальной энергии (пот) во внешнем поле, зависящей от положения частицы в пространстве:
Статистика Максвелла — Больцмана — статистический метод описания физических систем, содержащих большое число невзаимодействующих частиц, движущихся по законам классической механики (то есть классического идеального газа);
Вывод распределения
Из общего распределения Гиббса. Рассмотрим систему частиц, находящуюся в однородном поле. В таком поле каждая молекула идеального газа обладает полной энергией
, где
— кинетическая энергия её поступательного движения, а — потенциальная энергия во внешнем поле, которая зависит от её положения.
Подставим это выражение для энергии в распределение Гиббса для молекулы идеального газа (где — вероятность того, что частица находится в состоянии со значениями координат и импульсов , в интервале )
имеем: где интеграл состояний равен:
интегрирование ведется по всем возможным значениям переменных. Далее интеграл состояний можно написать в виде: мы находим, что нормированное на единицу распределение Гиббса для молекулы газа при наличии внешнего поля имеет вид:
Полученное распределение вероятностей, характеризующее вероятность того, что молекула имеет данный импульс и находится в данном элементе объёма, носит название распределение Максвелла — Больцмана.