- •А.Г. Акманов, б.Г. Шакиров оСновы квантовых и оптоэлектронных приборов
- •Введение
- •1 Физические основы лазеров
- •1.1Оптическое излучение
- •1.2Энергетические состояния квантовой системы. Населенности квантовых уровней
- •1.3Элементарные процессы взаимодействия оптического излучения с веществом
- •Спонтанные переходы
- •Вынужденные переходы
- •Спонтанное излучение
- •1.4Основы теории формы и ширины линии излучения
- •Доплеровское уширение
- •1.5Коэффициенты Эйнштейна. Термодинамическое рассмотрение
- •1.6Квантовое усиление в среде
- •1.7Квантовый генератор (лазер)
- •1.8Методы инверсии населенностей квантовых уровней
- •1.9Метод оптической накачки
- •1.10Кинетические уравнения для населенностей уровней
- •1.11 Оптические резонаторы
- •1.11.1 Добротность открытого резонатора
- •1.11.2 Волновая теория открытого резонатора
- •1.11.3 Дифракционная теория
- •1.11.4 Геометрическая теория открытого резонатора
- •Типы оптических резонаторов
- •1.11.5 Селекция типов колебаний
- •2Твердотельные лазеры
- •2.1Рубиновый лазер
- •2.2Неодимовые лазеры
- •2.3Устройство твердотельного лазера
- •2.4Система оптической накачки
- •2.5Электрическая схема питания лазера
- •2.6Режимы работы твердотельных лазеров
- •Режим свободной генерации
- •Режим модулированной добротности
- •Режим синхронизации мод
- •3Газовые лазеры
- •3.1Принцип работы и конструкция газовых лазеров
- •3.2Инверсия населенностей в плазме газового разряда
- •3.3Гелий – неоновый лазер
- •3.4Аргоновый лазер
- •3.5Со2-лазер
- •4Полупроводниковые лазеры
- •4.1Физические основы работы полупроводникового лазера
- •4.1.1Энергетические состояния в полупроводниках
- •4.1.2 Излучательные и безызлучательные переходы.
- •4.1.2Условие усиления электромагнитной волны в полупроводнике
- •4.2Инжекционный полупроводниковый лазер на гомопереходе
- •4.3Инжекционный полупроводниковый лазер на гетеропереходе
- •4.4Характеристики и параметры полупроводниковых лазеров
- •4.5Применения полупроводниковых лазеров
- •5Оптические модуляторы
- •5.1Электрооптические модуляторы
- •Линейный электрооптический эффект в одноосных кристаллах
- •Фазовая и амплитудная модуляция света в одноосных кристаллах. Модуляционная характеристика электрооптического модулятора
- •Режимы работы и конструктивные особенности электрооптических модуляторов
- •5.2Акустооптические модуляторы
- •5.3Магнитооптические модуляторы
- •6Волоконно-оптические усилители
- •6.1Принцип работы волоконно-оптических усилителей
- •6.2Устройство и схемы волоконно-оптических усилителей
- •6.3Характеристики и параметры волоконно-оптических усилителей.
- •7Основы нелинейной оптики
- •7.1Поляризация диэлектрика. Нелинейная поляризация
- •7.2Генерация оптических гармоник, суммарных и разностных частот
- •7.3Фазовый синхронизм в одноосных кристаллах
- •7.4Самофокусировка света
- •7.5Двухфотонное поглощение
- •7.6Вынужденное комбинационное рассеивание света
- •8Элементы оптоэлектронных приборов
- •8.1Физические основы работы полупроводниковых светоизлучающих диодов
- •8.2Внутренний и внешний квантовые выходы
- •8.3Потери излучения в светоизлучающем диоде
- •8.4Излучательная и спектральная характеристики светоизлучающего диода
- •8.5Модуляционная характеристика светоизлучающего диода
- •8.6Параметры и электрические характеристики светоизлучающего диода
- •8.7Конструкции излучающего диода и эффективность связи с волоконным световодом
- •8.8Принцип работы полупроводниковых фотоприемников
- •8.9 Внутренний фотоэффект. Фотопроводимость
- •8.10Скорость оптической генерации носителей заряда
- •8.11Процессы рекомбинации носителей заряда
- •8.12Основное характеристическое соотношение фотопроводимости
- •8.13Процессы релаксации
- •8.14Фоточувствительность. Фототок. Усиление фототока
- •8.15Характеристики фотоприемников
- •8.16Фотодиоды
- •Лавинные фотодиоды
- •Параметры лавинного фотодиода лфд-2-а
- •8.17Фототранзисторы
- •8.18Фототиристоры
- •8.19Фоторезисторы
- •Список литературы
- •Содержание
Режим свободной генерации
На рис.2.14 показана схема такого лазера, а на рис.2.15 представлены временные диаграммы, поясняющие процесс генерации.
|
Рис.2.15. Оптическая схема лазера в режиме свободной генерации |
Общая продолжительность импульса излучения лазера определяется, как это видно из рис. 2.16, длительностью импульса накачки и пороговыми условиями, а сам импульс состоит из последовательности нерегулярных по амплитуде и временному положению импульсов - так называемых "пичков". Длительность пичков составляет несколько десятых долей мкс, а временной интервал между ними - единицы мкс.
|
Рис.2.16. Временные диаграммы в лазере в режиме свободной генерации: Pн - форма импульса накачки, ∆-инверсная населенность, Рвых - форма импульса генерации, Р*вых - реальная форма импульса генерации (меняется от случая к случаю).
|
Пичковая структура лазерного импульса в рассматриваемом режиме обусловлена балансными условиями в резонаторе в процессе генерации, когда накачка и индуцированные излучательные переходы выступают как конкурирующие процессы. Хаотичность пульсаций объясняется многомодовостью генерации, пространственной неоднородностью накачки, техническими причинами и т. п.
Режим модулированной добротности
Излучением лазера можно управлять путем изменения добротности резонатора таким образом, что вместо серии маломощных импульсов (пичков) будет излучаться единичный импульс большой мощности (гигантский импульс).
|
Рис.2.17. Оптическая схема лазера в режиме модулированной добротности резонатора; М –модулятор (оптический затвор).
|
Режим управляемой или модулированной добротности характеризуется тем, что накачка происходит при "закрытом" резонаторе, когда добротность Q низка и не выполняются условия самовозбуждения. При достижении максимальной инверсной населенности (почти все активные атомы переведены на метастабильный уровень) (рис.2.18), резонатор быстро открывается и наступает одноимпульсная генерация.
|
Рис.2.18. Временные диаграммы процессов в лазере для режима модулированной добротности, Q-добротность резонатора, Pн - форма импульса накачки, ∆-инверсная населенность, Рвых - форма импульса генерации.
|
Следует подчеркнуть, что модуляция добротности не дает выигрыша в энергии, а лишь дает выигрыш в мощности генерации.
Для управления добротностью резонатора используют быстродействующие оптические модуляторы (при медленном изменении Q возможно формирование не одного, а нескольких импульсов).
Известны две группы методов управления добротностью: пассивная и активная модуляция потерь резонатора.
Самый распространенный пассивный модулятор добротности использует насыщающийся поглотитель, который поглощает излучение на длине волны излучения лазера. Например, пассивный способ модуляции, основанный на изменении пропускания некоторых красителей под действием мощного светового излучения. Принцип его показан на рис.2.19. Внутрь лазерного резонатора помещен раствор красителя, поглощение которого заметно уменьшается при увеличении интенсивности излучения. Этот эффект часто называют просветлением. Первоначальная добротность резонатора невелика, поскольку кювета заполнена раствором красителя, максимум поглощения которого приходится на рабочую частоту лазера. Когда активное вещество лазера (например, рубин) достигнет высокого уровня возбуждения, лазерная генерация начинается даже в условиях сниженной добротности резонатора. Интенсивное лазерное излучение просветляет краситель, что приводит к резкому повышению добротности резонатора. Если, например, вначале коэффициент пропускания кюветы составляет 0,25, а после просветления красителя возрастает до 1, то эффективный коэффициент отражения от зеркала с нулевым пропусканием возрастает от 0,14 до 1 (в предположении, что коэффициент отражения зеркала равен единице).
Рис.2.19. Схема пассивного способа модуляции добротности с помощью красителя, просветляющегося под действием интенсивного светового потока.
Необходимым условием для просветления красителя является совпадение энергетических уровней активного элемента (АЭ) и красителя. В начальный момент при излучении АЭ краситель будет поглощать свет. По мере увеличения накачки краситель начинает просветляться, добротность систем восстанавливается. Когда состояния N1 и N2 красителя будут заселены одинаково (рис.2.20), происходит полное его просветление (раствор красителя полностью прозрачен) и наступает одноимпульсная генерация.
Рис.2.20.Энергетические уровни АЭ и красителя.
После просветления красителя лазер излучает одиночный импульс длительностью 30-45 нс и мощностью порядка 109 Вт. В качестве красителя для рубинового лазера широко применяют криптоцианин (карбоцианиниодид) или фталоционин ванадия, растворенные в таких веществах, как метиловый спирт, нитробензол, формальдегид. Для стеклянного или кристаллического неодимового лазера пригодны полиметиновые красители.
В качестве поглотителей также используются твердые и газообразные вещества.
При активной модуляции добротности используются:
а) Оптикомеханический метод (вращающаяся призма полного внутреннего отражения или вращающееся зеркало).
Наиболее распространенный оптикомеханический способ модуляции добротности состоит во вращении одного из зеркал лазерного резонатора вокруг оси, перпендикулярной оси резонатора. В этом случае условие высокой добротности достигается в тот момент, когда вращающееся зеркало проходит положение, в котором оно параллельно второму зеркалу резонатора. Для того чтобы ослабить требования к юстировке, вместо зеркала устанавливают 900-ную пентапризму, у которой ребро прямого угла перпендикулярно оси вращения. Такая призма имеет следующее свойство: если свет распространяется в плоскости, перпендикулярной ребру прямого угла, то отраженный свет всегда параллелен падающему, независимо от вращения призмы относительно ребра. Это гарантирует то, что соосность между призмой и вторым зеркалом резонатора в плоскости, перпендикулярной ребру прямого угла, достигается в любом случае. При этом эффект вращения призмы заключается в том, чтобы условие соосности выполнялось в другом направлении.
Рис.2.21.Схема модуляции добротности с помощью вращающейся
призмы.
Поджиг импульсной лампы накачки лазера производится с опережением (обычно несколько сотен микросекунд) относительно момента достижения максимальной добротности резонатора. Это опережение легко регулируется с помощью вспомогательного источника света (рис.2.21), который объединен с детектором светового сигнала, отраженного от призмы. Электрический импульс с детектора (в качестве детектора обычно служит фотодиод) включает систему поджига, инициирующую сильноточный разряд в лампе. Модуляция добротности с вращающейся призмой является простыми и недорогими устройствами и могут быть изготовлены для любой длины волны. Однако они весьма зашумлены и, как правило, обеспечивают медленную модуляцию добротности вследствии того, что скорость вращения зеркал имеет ограничения .
б) Электрооптический метод (электрооптическая модуляция с ячейкой Покельса или ячейкой Керра).
в) Акустооптический метод
В лазерах с модулированной добротностью длительность лазерного моноимпульса составляет величину от единиц до десятков наносекунд.