3.3 Модель

Для объяснения поведения зависимостей поляризации вторичных электронов от толщины плёнки LiF на поверхности FeNi₃ можно воспользоваться следующей простой моделью. Суммарная поляризация вышедших в вакуум вторичных электронов складывается из:

_,

где первое слагаемое числителя соответствует вторичным электронам, вышедшим из магнитной подложки без потери энергии, второе слагаемое - вторичным электронам плёнки, а третье – вторичным электронам подложки, претерпевшим рассеяние без переворота спина в плёнке, но вышедшим после этого в вакуум. Иллюстрация этих величин приведена на рисунке 3.9.

Рис. 3.9 Возможные механизмы выхода поляризованных электронов через плёнку фторида лития.

Так как материал плёнки немагнитен – суммарная поляризация вторичных электронов его равна P_f=0. Вместе с этим для всех элементов зависимостей поляризации и интенсивности можно применить следующие простые выражения:

что преобразует формулу к виду:

_,

где λ_ne – длина пробега электронов относительно неупругих соударений в LiF, λ_s – длина пробега с потерями энергии, I_∑ - суммарная интенсивность зарегистрированных электронов, λ₁, λ₂ - экспериментально полученные скорости спадания экспонент на зависимостях 3.6-3.8, P_b0, I_b0, P_s0, I_s0, A, B – константы.

Такое преобразование начальной формулы говорит о том, что при меньших толщинах плёнки поляризация вышедших в вакуум вторичных электронов определяется в основном вторичными электронами подложки, вышедшими из плёнки без потерь энергии, тогда как при больших толщинах плёнки поляризация определяется электронами подложки, претерпевшими рассеяние в плёнке с потерей энергии.

Заключение

1. В работе проводилось изучение поляризации вторичных электронов, выходящих через тонкую плёнку фторида лития на поверхности магнитного образца FeNi₃(110).

2. Полученная при калибровке скорость напыления составила 0,5 А в минуту.

3. Экспериментально показано, что длина пробега электронов относительно спиновой релаксации в плёнке фторида лития при различных энергиях в 3‑9 раз превышает длину пробега относительно неупругих соударений.

Список использованной литературы

1. Мотт М.Ф. Теория атомных столкновений [Текст] / Мотт М. Ф., Месси Г. С. У. // Мир. М. – 1969.

2. Кесслер И. Поляризованные электроны [Текст] / Кесслер И.//Мир. М.-1987.-367 с.

3. Gay T. J. Extrapolation procedures in Mott electron polarimetry [Теxt] /Gay T. J., Khakoo M. A., Brand J. A [et.al.]// Instrum.-1992.-63 (1).-P. 114-130.

4. Седов, В. Л. Антиферромагнетизм гамма-железа. Проблема инвара. [Теxt] / Седов, В. Л. // М.: Наука. ‑ 1987. – 288 с.

5. L. G. Schulz The Structure and Growth of Evaporation LiF and NaCl Films on Amorphous Substrates [Теxt] // J. Chem. Phys. – 1949 - 17.

6. D.S. Campbell A study of the structure evaporated lithium fluoride [text]/ D.S. Campbell // Phyl.Mag.-1962 – Vol.7

7. O.S. Heavens Dielectric Thin Films [Теxt] / 0.S. Heavens ,S.D. Smith //Journal of the optical society of America - Vol. 47 - № 6 June.

8. Устинов, А.Б. Локальные магнитные свойства поверхности металлов по данным спин-поляризационной электронной оже-спектроскопии [Текст] / А.Б. Устинов, В.Н. Петров// Научно-технически ведомости СПбГПУ. – 2009 - №3.-С.10-16.

9. В.С. Жигалов Твердотельный синтез железо-никелевых сплавов пермаллоевого и инварного составов [Текст] / В.Г. Мягков, Л.Е. Быкова, Г.Н. Бондаренко[et.al.].

10. S. Ullah Ion-induced kinetic electron emission from ⁶LiF,⁷LiF and MgF₂ thin Films [Text]/ S. Ullah, A. H. Dogar, M. Ashraf// Chin. Phys. B – 2010 - No. 8 - Vol. 19

23