- •1 Параметры состояния рабочего тела
- •Примеры
- •2 Законы и уравнения состояния идеальных газов
- •Примеры
- •3 Газовые смеси
- •Примеры
- •4 Теплоемкость газов
- •Примеры
- •5 Первый закон термодинамики
- •Примеры
- •6 Процессы изменения состояния идеальных газов
- •Примеры
- •7 Второй закон термодинамики
- •Примеры
- •8 Водяной пар
- •Примеры
- •9 Истечение и дросселирование газов и паров
- •Примеры
- •10 Циклы двигателей внутреннего сгорания
- •Примеры
- •11 Циклы паросиловых установок
- •Примеры
- •12 Циклы холодильных установок
- •Примеры
- •13 Компрессоры
- •Примеры
- •14 Влажный воздух
- •Примеры
Примеры
П-9.1
Воздух из резервуара с постоянным давлением р1 =10,0 МПа и температурой t1=15 ºС вытекает в атмосферу через трубку с внутренним диаметром 10 мм. Наружное давление принять равным р2 =0,1 МПа.
Определить скорость истечения воздуха и его расход. Процесс расширения воздуха считать адиабатным.
Решение.
Находим отношение (р2/р1)
(р2/р1) = 0,1/10 = 0,01
Сравнивая полученное значение со значением (р2/р1)кр для двухатомных газов по таблице 6, получаем, что 0,01<0,528, т.е. (р2/р1)<(р2/р1)кр.. Следовательно скорость и расход определяем по формулам (9.4) и (9.6)
Определяем начальный удельный объем по формуле (2.6)
м3/кг.
Находим площадь сечения сопла
м2.
Критическая скорость
м/с.
Максимальный расход
кг/с.
П-9.2
Из суживающегося сопла вытекает кислород, находящийся в резервуаре с постоянным давлением р1=6,0 МПа и температурой t1=100 ºС. Давление принять, в которую происходит истечение р2=3,6 МПа, площадь выходного сечения сопла 20 мм2.
Определить скорость истечения кислорода и его расход.
Решение.
Находим отношение (р2/р1)
(р2/р1) = 3,6/6,0 = 0,6.
Сравнивая полученное значение со значением (р2/р1)кр для двухатомных газов по таблице 6, получаем, что 0,6>0,528, т.е. (р2/р1)>(р2/р1)кр.. Следовательно скорость и расход определяем по формулам (9.2) и (9.3)
Определяем конечный удельный объем
м3/кг.
Скорость истечения из сопла
м/с.
Расход кислорода
кг/с.
Задачи
З-9.1
Воздух при постоянных давлении р1=6,0 МПа и температуре t1=27 ºС вытекает в среду с давлением р2=4,0 МПа. Определить теоретическую скорость и конечную температуру при адиабатном истечении.
Ответ: w = 257 м/с, t2 = -6 ºС.
З-9.2
Определить размеры минимального и выходного сечений сопла Лаваля, если давление воздуха на входе в сопло р1=0,7 МПа, температура t1=27 ºС. Наружное давление р2=0,1 МПа. Расход воздуха m=7200 кг/ч.
Ответ: fmin = 12,24 см2, f2 = 19,7 см2.
З-9.3
Определить мощность, необходимую на создание в аэродинамической трубе диаметром 12 см скорости потока, равной скорости звука при 10 ºС и давлении 0,7 МПа, считая к.п.д. агрегата равным 45 %.
Ответ: N =408 кВт.
З-9.4
Определить секундный массовый расход окиси углерода и скорость истечения ее из суживающегося отверстия, если газ на входе в сопло имеет параметры р1=0,5 МПа и t1=680 ºС. Давление среды, в которую вытекает газ р2 = 0,3 МПа Площадь выходного сечения f =1 см2. Подсчитать скорость звука в выходном сечении.
Ответ: m =0,063 кг/c, w2 =523 м/с, а2 =574 м/с.
З-9.5
Воздух при давлении р1 = 0,1 МПа и температуре t1 = 15 ºС вытекает из резервуара. Найти значение р2, при котором теоретическая скорость адиабатного истечения будет равна критической, и величину этой скорости.
Ответ: р2кр = 4,0 МПа, wкр = 310 м/с.
10 Циклы двигателей внутреннего сгорания
В поршневых ДВС рабочим телом являются смесь воздуха и горючих газов или паров жидкого топлива (на начальном участке цикла) и газообразные продукты сгорания (на остальных участках цикла). Поршневые ДВС делятся на двухтактные, у которых один рабочий ход приходится на два хода поршня, и четырехтактные с одним рабочим ходом на четыре хода поршня. Кроме того, поршневые ДВС подразделяются на двигатели с подводом теплоты при постоянном давлении (постепенного сгорания), с подводом теплоты при постоянном объеме (быстрого сгорания) и двигатели, работающие по смешанному циклу.
Цикл ДВС с подводом теплоты при постоянном объеме (цикл Отто). Принцип действия двигателей с подводом теплоты при V=const ясен из рис. 11, на котором изображены схема и индикаторная диаграмма четырехтактного двигателя. Идеализированный рабочий цикл как двухтактных, так и четырехтактных карбюраторных двигателей (двигателей быстрого сгорания) при V=const (при условии, что он осуществляется 1 кг рабочего тела) изображается на р-v и T-s диаграммах, как указано на рис. 12 и 13.
Действительный разомкнутый цикл состоит из процессов: o-a – всасывание; a-b – сжатие рабочей смеси; b-c – горение топлива, воспламененного от электрической искры, и подвод теплоты; c-d – рабочий ход, осуществляемый при расширении продуктов сгорания; d-е-o – отвод теплоты, соответствующий в четырехтактных двигателях выхлопу газов и всасыванию новой порции рабочей смеси, а в двухтактных – выхлопу и продувке цилиндра.
На диаграммах: 1-2 – адиабатное сжатие рабочего тела; 2-3 – изохорный подвод теплоты; 3-4 – адиабатное расширение рабочего тела; 4-1 – условный изохорный процесс отвода теплоты, эквивалентный выпуску отработанных газов.
Задаваемые параметры цикла Отто:
– степень сжатия (отношение всего объема цилиндра к объему камеры сжатия);
– степень повышения давления (температуры) при подводе теплоты;
р1, Т1 – начальные параметры.
Рис. 11 Рис. 12
Рис. 13
Параметры рабочего тела для идеального газа, теплоемкость сv которого считается постоянной, будут следующими:
В точке 1:
;
В точке 2:
;
В точке 3:
;
В точке 4:
Расчет подведенной и отведенной теплоты и работы за цикл проводится по формулам:
, (10.1)
. (10.2)
Термический к.п.д. цикла находят по формуле
. (10.3)
Термический к.п.д. двигателей, работающих по циклу Отто, зависит только от степени сжатия и с ее увеличением возрастает. Практически повышение степени сжатия ограничивается температурой самовоспламенения сжимаемой в цилиндре рабочей смеси и детонационной стойкостью топлива. Степень сжатия в реальных двигателях такого типа не превышает 10.
Цикл ДВС с подводом теплоты при постоянном давлении (цикл Дизеля). В отличие от цикла Отто, в ДВС с подводом теплоты при p=const сжимается не горючая смесь, а воздух, и затем, с получением высоких давления и температуры, обеспечивается самовоспламенение распыленного в цилиндре топлива. В этом случае процесс горения затягивается, и двигатели такого типа характеризуются постепенным (или медленным) сгоранием топлива при постоянном давлении.
Цикл Дизеля изображен на рис. 14 и 15. Идеализированный цикл такого ДВС осуществляется следующим образом: рабочее тело (воздух) сжимается по адиабате 1-2; изобарный процесс 2-3 соответствует процессу горения топлива, т.е. подводу теплоты; рабочий ход выражен адиабатным расширением продуктов сгорания 3-4; изохора 4-1 характеризует отвод теплоты, заменяя для четырехтактных двигателей выхлоп продуктов сгорания и всасывание новой порции воздуха, а для двухтактных – выхлоп и продувку цилиндра.
Рис. 14 Рис. 15
Задаваемые параметры цикла Дизеля:
- степень сжатия;
- степень предварительного расширения при подводе теплоты;
р1, Т1 – начальные параметры.
Параметры рабочего тела для идеального газа с постоянной теплоемкостью определяются следующими зависимостями:
В точке 1: р1,
Т1,
;
В точке 2:
;
В точке 3:
;
В точке 4:
Расчет подведенной и отведенной теплоты и работы за цикл проводится по формулам:
, (10.4)
. (10.5)
Термический к.п.д. цикла Дизеля находят по формуле
. (10.6)
Термический к.п.д. двигателей, работающих по циклу Дизеля, зависит: от степени сжатия , с увеличением которой к.п.д. возрастает; степени предварительного расширения , с увеличением которой к.п.д. уменьшается. Нижний предел определен необходимостью получения в конце сжатия температуры, значительно превышающей температуру самовоспламенения топлива (к-1Твоспл/Т1). Верхний предел ограничен допустимым давлением в цилиндре, превышение которого приводит к утяжелению конструкции и увеличению потерь на трение. Степень сжатия в реальных двигателях такого типа достигает 20.
Цикл ДВС со смешанным подводом тепла (цикл Тринклера). В ДВС со смешанным подводом теплоты сочетаются преимущества как цикла Отто, так и цикла Дизеля. Схема бескомпрессорного дизеля, работающего по циклу Тринклера, приведена на рис. 16.
Рис. 16
В таком дизеле распыл топлива производится топливным насосом высокого давления, а компрессор, применяемый при пневматическом распыле топлива, отсутствует. Идеализированный цикл такого ДВС изображен на рис. 17 и 18 и осуществляется по следующей схеме: адиабата 1-2 соответствует сжатию в цилиндре воздуха до температуры, превышающей температуру самовоспламенения топлива; изохора 2-3 соответствует процессу горения топлива, впрыскиваемого в цилиндр, а изобара 3-4 изображает процесс горения остальной части топлива по мере поступления его из форсунки; расширение продуктов сгорания идет по адиабате 4-5; изохора 5-1 соответствует выхлопу отработанных газов в атмосферу.
Задаваемые параметры цикла Тринклера:
р1, Т1 – начальные параметры.
Параметры рабочего тела для идеального газа с постоянной теплоемкостью определяются следующими зависимостями:
В точке 1: р1,
T1,
;
В точке 2:
;
В точке 3:
;
В точке 4:
;
В точке 5:
Рис. 17 Рис. 18
Расчет подведенной и отведенной теплоты и работы за цикл проводится по формулам:
, (10.7)
. (10.8)
Термический к.п.д. цикла находят по формуле
. (10.9)
Термический к.п.д двигателей, работающих по циклу Тринклера, как и термический к.п.д двигателей, работающих по циклам Отто и Дизеля, возрастает с увеличением степени сжатия и, кроме того, зависит от и . Степень сжатия в реальных двигателях такого типа достигает 18.
При расчетах циклов ДВС необходимо знать зависимости между параметрами состояния в различных процессах. Эти зависимости приводятся в Главе 6, выражения (6.1) – (6.39).