- •Электрический заряд, его свойства, закон Кулона.
- •Напряженность электрического поля. Свойства линий напряженности электрического поля.
- •Линии напряженности
- •Картины силовых линий
- •Принцип суперпозиции. Поле диполя.
- •Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса.
- •Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля.
- •Работа сил электростатического поля при перемещении зарядов. Циркуляция вектора напряженности.
- •Потенциал, разность потенциалов. Эквипотенциальные поверхности. Связь между напряженностью и потенциалом.
- •Полярные и неполярные диэлектрики. Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации.
- •Электрическое поле в диэлектрике. Диэлектрические проницаемость и восприимчивость.
- •Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике. Вектор электрического смещения.
- •Распределение зарядов в проводнике. Проводник во внешнем электрическом поле. Электростатическая защита.
- •Электрическая емкость еудиненного проводника. Конденсаторы.
- •Энергия заряженных проводников и электростатического поля.
- •Основные характеристики электричесого тока. Уравнение непрерывности.
- •Гидродинамика
- •Квантовая механика
- •Основы классической теории электропроводимости металлов.
- •Электрродвидущая сила. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •Работа и мощность постоянного тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •Магнитное поле. Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Сила Лоренца. Магнитное поле движущихся зарядов.
- •Применение силы Лоренца
- •В электроприборах
- •В ускорителях заряженных частиц
- •Графическое изображение магнитных полей. Магнитный поток. Закон ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •Принцеп суперпозиции магнитных полей. Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле прямого тока (вывод). Магнитное поле кругового тока.
- •34. Применение закона Био-Савара-Лапласса для расчета магнитных полей.
- •Работа, совершаемая при перемещении проводника и контура с током в магнитном поле.
- •Закон полного тока для магнитного поля. Магнитное поле соленоида и торойда.
- •Движение заряженный частиц в продольном и поперечном электрическом поле.
- •Движение заряженных частив в однородном магнитном поле. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе. Магнитные моменты в атоме. Атом в магнитном поле. Теорема Лармора.
- •Закон полного тока для магнитного поля в веществе.
- •Электромагнитная индукция. Закон фарадея для эдс индукции. Правила Ленца.
- •Эдс индукции, возникающая на концах проводника при его движении в магнитном поле.
- •Индуктивность контура. Явление самоиндукции, индуктивность соленоида.
- •Ток при размыкании и замыкании цепи.
Напряженность электрического поля. Свойства линий напряженности электрического поля.
Для обнаружения и опытного исследования электростатического поля используется пробный точечный положительный заряд — такой заряд, который не искажает исследуемое поле (не вызывает перераспределения зарядов, создающих поле). Если в поле, создаваемое зарядом Q, поместить пробный заряд Q0, то на него действует сила F, различная в разных точках поля, которая, согласно закону Кулона (78.2), пропорциональна пробному заряду Q0. Поэтому отношение F/Q0 не зависит от Q0 и характеризует электрическое поле в той точке, где пробный заряд находится. Эта величина называется напряженностью и является силовой характеристикой электростатического поля.
Напряженность электростатического поля в данной точке есть физическая величина, определяемая силой, действующей на единичный положительный заряд, помещенный в эту точку поля:
E=F/Q0. (79.1)
Как следует из формул (79.1) и (78.1), напряженность поля точечного заряда
в вакууме
или в скалярной форме
Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на положительный заряд. Если поле создается положительным зарядом, то вектор Е направлен вдоль радиуса-вектора от заряда во внешнее пространство (отталкивание пробного положительного заряда); если поле создается отрицательным зарядом, то вектор Е направлен к заряду (рис. 118).
Согласно (79.1), F=Q0E и Fi,=Q0Ei, где Е—напряженность результирующего поля, а Еi — напряженность поля, создаваемого зарядом Qi. Подставляя последние выражения в (80.1), получим
Недостаточно утверждать, что электрическое поле существует. Надо ввести количественную характеристику поля. После этого электрические поля можно будет сравнивать друг с другом и продолжать изучать их свойства. Электрическое поле обнаруживается по силам, действующим на электрический заряд. Можно утверждать, что мы знаем о поле все, что нужно, если будем знать силу, действующую на любой заряд в любой точке поля. Поэтому надо ввести такую характеристику поля, знание которой позволит определить эту силу.
Для изучения электрического поля будем использовать пробный заряд.
Под пробным зарядом будем понимать положительный точечный заряд, не изменяющий изучаемое электрическое поле.
Пусть электрическое поле создается точечным зарядом q0. Если в это поле внести пробный заряд q1, то на него будет действовать сила .
Обратите внимание, что в данной теме мы используем два заряда: источник электрического поля q0 и пробный заряд q1. Электрическое поле действует только на пробный заряд q1 и не может действовать на свой источник, т.е. на заряд q0.
Согласно закону Кулона эта сила пропорциональна заряду q1:
.
Поэтому отношение силы, действующей на помещаемый в данную точку поля заряд q1, к этому заряду в любой точке поля:
, -
не зависит от помещенного заряда q1 и может рассматриваться как характеристика поля. Эту силовую характеристику поля называют напряженностью электрического поля.
Подобно силе, напряженность поля – векторная величина, ее обозначают буквой .
Напряженность поля равна отношению силы, с которой поле действует на точечный заряд, к этому заряду:
.
Сила, действующая на заряд q со стороны электрического поля, равна: .
Если в точке А заряд q > 0, то векторы и направлены в одну и ту же сторону; при q < 0 эти векторы направлены в противоположные стороны.
От знака заряда q, на который действует поле, не зависит направление вектора , а зависит направление силы (рис. 1, а, б).
а |
б |
Рис. 1
В СИ напряженность выражается в ньютонах на кулон (Н/Кл).
Значение напряженности электрического поля, созданного:
точечным зарядом q, на расстоянии r от заряда в точке C (рис. 2) равно
.
Рис. 2
сферой радиуса R с зарядом q, на расстоянии l от центра сферы в точке C (рис. 3), равно
, если l ≥ R;
, если l < R.
Рис. 3
заряженной бесконечной пластиной с поверхностной плотностью заряда σ, равно
,
где , q – заряд плоскости, S – площадь плоскости.