- •Физический факультет Кафедра лазерной физики и спектроскопии
- •Введение в люминесценцию. Краткое теоретическое пособие к лабораторному практикуму
- •1. Основные понятия и классификация
- •Явлений люминесценции
- •2. Спектры поглощения и испускания сложных молекул
- •Образование спектров поглощения и испускания. Закон Стокса-Ломмеля
- •Независимость спектров флуоресценции от частоты возбуждающего света
- •3. Кинетика затухания и время жизни люминесценции
- •4. Квантовый выход люминесценции
- •5. Поляризация люминесценции
- •6. Перенос энергии электронного возбуждения
- •Методические указания и задания к лабораторным работам
- •Аппаратура для люминесцентных измерений
- •Лабораторная работа № 1. Изучение спектров поглощения и люминесценции сложных молекул
- •Лабораторная работа № 2. Изучение законов затухания люминесценции
- •Лабораторная работа № 3. Измерение квантового выхода люминесценции
- •Лабораторная работа № 4 изчение тушения люминесценции
- •Лабораторная работа № 5 изучение поляризованной люминесценции
- •Лабораторная работа № 6 изучение переноса энергии электронного возбуждения в молекулярных системах
- •Лабораторная работа № 7 изучение зависимостей спектров люминесценции от экспериментальных условий
- •Основная и дополнительная литература Основна
3. Кинетика затухания и время жизни люминесценции
Закон затухания свечения и связанная с ним длительность свечения являются одними из наиболее информативных характеристик люминесценции молекулярных систем, т.к. они непосредственно определяются вероятностями фотофизических процессов, происходящих в возбужденных состояниях.
Начнем рассмотрение вопроса о законе затухания с простейшего случая - флуоресценции в системе с двумя электронными уровнями.
Пусть первоначальное число частиц в возбужденном состоянии будет , вероятность переходов с флуоресценцией , а сумма вероятностей безызлучательных переходов . Тогда для заселенности возбужденного состояния как функции времени, прошедшего после прекращения возбуждения, можно записать уравнение:
решив которое с первоначальными условиями при получим , т.е. заселенность верхнего состояния падает со временем экспоненциально. Легко видеть, что время , в течение которого заселенность уменьшится в раз, равно . Среднее время пребывания частицы в возбужденном состоянии
.
называется временем жизни возбужденного состояния. Число квантов, испускаемых в единицу времени, равно числу переходов с испусканием
,
т.е. для простейшего случая флуоресценции интенсивность люминесценции после прекращения возбуждения падает со временем экспоненциально. Время называется действительным временем жизни флуоресценции. Здесь нами рассмотрен простейший случай наличия в системе центров только одного вида, отсутствия верхних по отношению к исходному и промежуточных между начальным и конечным уровней.
Экспериментально показано, что в большинстве случаев кинетика затухания флуоресценции сложных молекул является экспоненциальной. Последнее понятно, если принять во внимание то, что флуоресценция представляет собой переход с самого нижнего электронно-возбужденного состояния . Наличие же системы колебательных подуровней практически не влияет на кинетику, поскольку перераспределение по колебательным подуровням – процесс значительно более быстрый. чем переходы с испусканием флуоресценции.
Величина есть время жизни флуоресценции в предположении отсутствия безызлучательных переходов ( ) и называется излучательным (радиационным) временем жизни. связана с интегральной интенсивностью полосы поглощения соотношением
,
где - волновое число максимума спектра поглощения ( выражено в обратных сантиметрах, время - в секундах).
Для грубых оценок пригодна простейшая формула, полученная из предыдущей подстановкой наиболее типичных величин параметров:
.
Таким образом, если для сильно поглощающих веществ, например красителей, ~105 , то ~10-9c, что обычно и наблюдается.
За счет того. что обычно , действительное время жизни меньше
.
В отсутствие тушения посторонними примесями вероятность безызлучательной дезактивации d складывается из вероятности внутренней конверсии в основное состояние и вероятности интеркомбинационной конверсии в состояние , лежащее несколько ниже , т.е. и .
В общем случае в величину d входят вероятности всех процессов, приводящих к опустошению возбужденного состояния , т.е. внутренней конверсии, интеркомбинационной конверсии и межмолекулярных процессов тушения люминесценции (тушение примесями, растворителем). Вероятности таких процессов могут быть записаны в виде произведения , где – концентрация тушащих молекул, а kQ характеризует «эффективность действия» молекул тушителя и называется бимолекулярной константой тушения. Таким образом,
.
Тушение примесями удобно описывать уравнением Штерна-Фольмера:
,
где
.
Уравнение Штерна-Фольмера позволяет из наклона полученной экспериментально линейной зависимости от концентрации тушителя [Q] и измеренного независимо времени затухания τ0 находить бимолекулярную константу тушения.
Наряду с короткоживущим свечением (флуоресценцией) в молекулярных системах часто имеют место замедленные свечения: Фосфоресценция и замедленная флуоресценция.
Фосфоресценцией принято называть переход из метастабильного (триплетного) состояния в основное. Так как такой переход является запрещенным по мультиплетности, вероятность перехода низка, длительность возбужденного состояния велика. Обозначая вероятность излучательного перехода , а безызлучательного - , будем иметь . Обычно лежит в пределах от 10-4 до 102 с. Для фосфоресценции весьма существенным оказывается тушение посторонними примесями. Выражая вероятность такого тушения в виде произведения , где - концентрация молекул тушителя, - постоянная, характеризующая эффективность тушения, получим более общее выражение
.
При сравнительно высоких температурах для молекул, у которых энергетический зазор невелик, за счет термической активации возможен процесс обратной интеркомбинационной конверсии - переход из состояния обратно в состояние ; вероятность обозначим . Время жизни фосфоресценции в этом случае
.
После перехода в состояние молекула может высветить квант света в полосе, соответствующей флуоресценции, однако время затухания такого свечения будет определяться временем нахождения молекул в триплетном состоянии (т.к. время пребывания в пренебрежимо мало по сравнению со временем пребывания в ), т.е. будет равно . Такое свечение называется термически активируемой замедленной флуоресценцией.
Замедленная флуоресценция может возникать и в результате иных физических процессов. Так, при высоких концентрациях возможен процесс, описывающийся следующей схемой:
.
Т.е. две образовавшиеся триплетные молекулы взаимодействуют (т.н. триплет-триплетная аннигиляция) с образованием молекулы в состоянии и в состоянии . Естественно, что флуоресценция из в этом случае будет замедленной.
В некоторых системах наблюдается рекомбинационная замедленная флуоресценция, описывающаяся схемой
.
В этом процессе под действием света происходит ионизация молекулы, электрон некоторое время блуждает по матрице, затем происходит рекомбинация с возникновением возбужденного состояния с последующим высвечиванием. Если образующееся после рекомбинации возбужденное состояние является синглетным, то среднее время затухания будет определяться временем возвращения электрона. Нетрудно показать, что кинетика затухания в этом случае будет описываться не экспоненциальным, а гиперболическим законом.
Возможны и другие механизмы, обусловливающие большое разнообразие законов и значений времен затухания для различных систем. В ряде систем имеют место существенные отклонения от экспоненциальности затухания, обусловленные тем, что в свечении участвуют центры, различные по природе, либо находящиеся в различных условиях (окружениях).