Гидравлика. Учебное пособие

Разделив члены уравнения (3.35) на ρgω, получим

z	− z	+	p1 − p2	=	τ0lχ	.	(3.36)
1	2		ρg		ρgω

Обозначим отношение ωχ = R , после преобразования выражения

(3.36), имеем

p

p

τ

0

l

z

+

1

− z

+

2

=

.

1

2

ρg R

ρg

ρg

СравнимуравнениеБернулли, записанноедлясечений1–1 и2–2:

p

υ2

p

υ2

z

+

1

+

1

− z

2

+

2

+

2

= h .

1

ρg 2g

ρg 2g

v

(3.37)

(3.38)

Так как при равномерном движении V1 =V2 , то из сопоставления уравнений (3.37) и (3.38) находим

		h		=	τ		l	.	(3.39)
			v		ρg R
	Учитывая, что hv = il (где i			–	гидравлический уклон),				преобразуем
	выражение (3.39) к виду
	Ri =	τ0		или		τ0 = ρgiR .			(3.40)
		ρg

Это уравнение академик Н.Н. Павловский назвал основным уравнением равномерного движения.

Опытным путём Шези установлено, что величина ρτg0 пропорцио-

нальна квадрату скорости, т.е.

	τ0	=ξ	υ2	,	(3.41)
	ρg		2g

где ξ – коэффициент пропорциональности, в общем случае величина переменная.

Подставим равенство (3.41) в выражение (3.39), получим формулу Вейсбаха

hv =ξ l υ2 . R 2g

71