- •1.Электрический заряд. Закон Кулона.
- •2.Напряженность поля. Потенциал.
- •3.Энергия взаимодействия системы зарядов.
- •5.Диполь.
- •6.Градиент, дивергенция, ротор.
- •7. Теорема Гаусса
- •9.Электрическое поле в диэлектриках. Объемные и поверхностные связанные заряды.
- •10. Вектор эл.Смещения
- •11 .Условия на границе двух диэлектриков.
- •12.Проводники в электрическом поле
- •13.Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы
- •14. Энергия заряженного проводника. Энергия электрического поля.
- •15.Электрический ток. Уравнение непрерывности.
- •Закон Ома в интегральной форме
- •Закон Ома в дифференциальной форме
- •17,Магнитное поле движущегося заряда. Закон Био - Савара.
- •19.Поля соленоида, торой да, прямолинейного тока.
- •20.Сила Лоренца. Сила Ампера.
- •21.Контур с током в магнитном поле.
- •22.Намагничение магнетика. Напряженность магнитного поля.
- •24. Явление электромагнитной индукции. Эдс индукции
- •25.Явление самоиндукции. Энергия магнитного поля.
- •26. Свободные и затухающие колебания в контуре. Вынужденные электрические колебания
- •27. Вихревое электрическое поле
- •28. Ток смеще́ния
- •29. Уравнения Максвелла
- •30. В общем случае волновое уравнение записывается в виде
- •32. Объёмная плотность энергии электромагнитного поля в линейной изотропной среде, как известно из электродинамики, даётся выражением :
- •34. Многолучевая интерференция – участие в интерференции более 2 когерентных лучей.
20.Сила Лоренца. Сила Ампера.
Сила ампера:
Из закона Ампера следует, что параллельные проводники с постоянными токами, текущими в одном направлении, притягиваются, а в противоположном — отталкиваются. Законом Ампера называется также закон, определяющий силу, с которой магнитное поле действует на малый отрезок проводника с током. Сила , с которой магнитное поле действует на элемент объёмаdV проводника с током плотности , находящегося в магнитном поле с индукцией:
Элементарную силу взаимодействия между элементамиипроводников, по которым протекают токиI1 и I2 можно определить из закона Ампера:
Сила Лоренца:
Выражение для силы, с которой магнитное поле действует на движущийся заряд, впервые получил голландский физик Хендрик Антон Лоренц (1895 г.). В его честь эта сила называется силой Лоренца.
Сила Лоренца — это сила, с которой магнитное поле действует на движущуюся в нем заряженную частицу.
Модуль силы Лоренца равен произведению модуля индукции магнитного поля B(вектор), в котором находится заряженная частица, модуля заряда q этой частицы, ее скорости υ и синуса угла между направлениями скорости и вектора индукции магнитного поля
Для определения направления силы Лоренца применяют правило левой руки: если левую руку расположить так, чтобы вектор индукции магнитного поля () входил в ладонь, четыре вытянутых пальца указывали направления скорости движения положительно заряженной частицы (), тогда отогнутый на 90° большой палец укажет направление силы Лоренца () (рис. 3, а). Для отрицательной частицы четыре вытянутых пальца направляют против скорости движения частицы (рис. 3, б).
Поскольку величина B∙sin α представляет собой модуль компоненты вектора индукции, перпендикулярной скорости заряженной частицы, , то ориентацию ладони можно определять именно этой компонентой — перпендикулярная составляющая к скорости заряженной частицы должна входить в открытую ладонь левой руки.
Так как сила Лоренца перпендикулярна вектору скорости частицы, то она не может изменить значение скорости, а изменяет только ее направление и, следовательно, не совершает работы.
21.Контур с током в магнитном поле.
1. Если контур L с током I расположен таким образом, что вектор индукции однородного магнитного поля перпендикулярен плоскости этого контура, то сила действующая на элемент стремится его растянуть, тогда результирующая сила ровна 0.
Не будет иметь ни поступательного, ни вращательного движений.
2. Если вектор индукции однородного магнитного поля параллелен плоскости этого контура, то разделив площадь контура на маленькие участки шириной dZ, получим, что на элементы () контура будут действовать противоположные силы , в результате чего образуется элементарный вращающий момент .
Суммируя моменты для всех полосок, получим:
Из рассмотренных выше двух ситуаций следует, что вращающее действие оказывает только параллельная плоскости контура составляющая
Обобщая, можно записать:
Магнитное поле стремится повернуть контур с током так, чтобы и его потенциальная энергиябыла бы минимальной.