- •Билет №1. Основные кинематические характеристики криволинейного движения: скорость и ускорение. Нормальное и тангенциальное ускорение.
- •Основные характеристики криволинейного движения:
- •2. УСКОРЕНИЕ
- •4.НОРМАЛЬНОЕ УСКОРЕНИЕ
- •Билет №2. Кинематика вращательного движения: угловая скорость и угловое ускорение, их связь с линейной скоростью и ускорением.
- •Билет №3. Инерциальные системы отсчета и первый закон Ньютона. Второй закон Ньютона. Масса, импульс, сила.
- •Билет №4. Закон сохранения импульса. Упругое и неупругое взаимодействие.
- •Билет №5. Уравнение движения материальной точки. Третий закон Ньютона. Силы трения. Сила упругости.
- •Уравнение движения материальной точки
- •Векторный способ описания движения
- •Координатный способ описания движения
- •Естественный способ описания движения
- •Третий закон Ньютона
- •Силы трения
- •Виды трения:
- •Сила упругости
- •Закон Гука
- •Билет №6. Закон всемирного тяготения. Зависимость ускорения свободного падения от высоты. Первая космическая скорость.
- •Билет №7. Сила, работа и потенциальная энергия. Консервативные и неконсервативные силы. Работа и кинетическая энергия. Закон сохранения полной механической энергии в поле потенциальных сил.
- •Дополнительная информация:
- •Ответ:
- •СИЛА (консервативные и неконсервативные силы)
- •Работа (работа, кинетическая энергия и потенциальная энергия)
- •Закон сохранения полной механической энергии в поле потенциальных сил.
- •Билет №8. Момент импульса материальной точки и механической системы. Момент силы. Уравнение моментов. Закон сохранения момента импульса механической системы.
- •Момент силы
- •Момент импульса материальной точки и механической системы.
- •Уравнение моментов.
- •Закон сохранения момента импульса механической системы.
- •Билет №9. Момент импульса тела. Момент инерции. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела с закрепленной осью вращения.
- •Билет №10.Теорема Штейнера. Доказательство. Примеры использования.
- •Билет №11. Кинетическая энергия твердого тела при вращении
- •Билет №12. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции. Отличие сил инерции от сил взаимодействия.
- •Билет №13. Кориолисово ускорение. Причина возникновения. Направление.
- •Билет №15. Постулаты специальной теории относительности (СТО) Эйнштейна. Относительность одновременности и преобразования Лоренца.
- •Билет №16. Парадоксы релятивистской кинематики: сокращение длины и замедление времени в движущихся системах отсчета.
- •Билет №17. Релятивистский импульс. Взаимосвязь массы и энергии в СТО.
- •Билет №18. Термодинамическое равновесие и температура. Эмпирическая температурная шкала. Нулевое начало термодинамики.
- •Билет №19. Квазистатические процессы. Уравнение состояния в термодинамике. Обратимые и необратимые процессы.
- •Билет №20. Работа, внутренняя энергия, количество теплоты. Первое начало термодинамики.Теплоемкость. Уравнение Майера.
- •Билет №21. Изохорический, изобарический, изотермический, адиабатический процессы в идеальных газах. Преобразование теплоты в механическую работу.
- •Билет №23. Энтропия. Второе начало термодинамики. Невозможность вечного двигателя второго рода.
- •Билет №24. Давление газа с точки зрения МКТ. Теплоемкость и число степеней свободы молекул газа.
- •Билет №25. Распределение Максвелла для модуля и проекций скорости молекул идеального газа. Экспериментальное обоснование распределения Максвелла.
- •Билет №26. Распределение Больцмана и барометрическая формула
- •Билет №27. Элементы физической кинетики, средняя длина свободного пробега. Явления переноса. Диффузия, теплопроводность, внутреннее трение. Броуновское движение.
- •Билет №28. Учет межмолекулярного взаимодействия в газах. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •Билет №29. Изотермы реального газа. Двухфазные состояния. Внутренняя энергия реального газа.
dW(v) =f(v)dv=dN/m=mN.
Функция вероятности распределения молекул по скоростям
(2.2)
,
где k – постоянная Больцмана, m0 – масса одной молекулы; е – основание натуральных логарифмов (е=2,72).
Полученный результат справедлив не только для газа, но и любого тела, находящегося в состоянии термодинамического равновесия, если движение его частиц подчиняется классическим законам, т.е. вид распределения не зависит от того, как взаимодействуют частицы между собой. Определяющим фактором здесь является способность частиц обмениваться энергией при переходе к равновесному состоянию.
Следовательно, вероятность обнаружить частицу с некоторой скоростью в пределах интервала (v; v+dv), c учетом (2.1), описывается функцией
(2.3)
.
Формула (2.3) выражает распределение Максвелла для скоростей молекул.
Билет №26. Распределение Больцмана и барометрическая формула
Барометрическая формула:
Пусть идеально термодинамически равновесный газ, имеющий везде одну и ту же температуру находится в однородном поле тяготения Земли. При этом каждая молекула газа имеет потенциальную энергию: p=m0gz, где g - ускорение свободного падения (g=9,81 м/m=mс2), z - высота, на которой находится молекула над поверхностью Земли. Запишем условия механического равновесия для элементарного участка столба газа (воздуха, например)
высотой dz:
F(z+dz)+F(z)+g*Kdm=0, гдеdm - масса рассматриваемого участка столба,dm = ρ(z)Sdz, причем ρ(z) - плотность вещества в газовом столбе, а S - площадь его поперечного сечения.
Из уравнения состояния идеального газа для плотности газа ρ следует, что:
p=m/m=mV=pM/m=mRT, или p(z)=m/m=mV==M*Kp(z)/m=mRT=, а dm=M*KS*Kp(z)dz/m=mRT.
Спроецируем векторное уравнение на ось z: -F(z+dz)+F(z)-g*Kdm=0.
Выразим силы через давление: S[p(z+dz)-p(z)]=-g*KM*KSp(z)dz/m=mRT или разделим переменные p и z, получим: dp/m=mp(z)=-gM*Kdz/m=mRT.
Это дифференциальное уравнение для неизвестной функции р(z). При условии, что
|
|
|
|
p |
p |
|
температура Т не зависит от z, зависимость p(z) можно найти интегрированием: ∫ |
= |
|||||
|
|
|
|
p0 |
p |
|
−gM z |
z; ln |
p =−gM z. |
|
|
|
|
RT ∫0 |
|
p0 |
RT |
|
|
|
|
|
|
−gM |
z. |
|
|
После потенцирования последнего выражения получаем: p(z)=p0 RT |
|
|
Эту полученную Больцманом формулу называют барометрической формулой. В нейро - давление на поверхности Земли, где z = 0.
Воспользовавшись соотношениями M =m0Na и R=kNa, барометрическую формулу можно
привести к виду: p(z)=p0 |
−m0 gz |
|
−ε (z) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
=p0 kT |
, где ε(z) - потенциальная энергия одной молекулы газа |
||||||||||||
в рассматриваемом однородном поле тяготения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Распределение Больцмана: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
−m0 gz |
|
−ε (z) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Формулу p(z)=p0 kT |
=p0 kT |
|
, воспользовавшись соотношением p=nkT и независимостью |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
−ε (z) |
|
|
|
|
|
|
|
|
температуры Т от z, можно привести к виду: n(z)=n0 kT |
|
. Согласно этому соотношению число |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−ε |
|
молекул, находящихся в малом прямоугольном участке пространства: dN=ndV=n0 kT dxdydz. А |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
N |
n0 |
−ε |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
|
|
|
|
|
|
|||
вероятность нахождения в этом объеме: dw= N |
= N |
|
|
dxdydz. |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Это полученное Больцманом соотношение называется |
|
|||||||||
|
|
|
|
распределением Больцмана. Оно выполняется в любом |
|
|||||||||
|
|
|
|
потенциальном поле, например, в неоднородном поле |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−ε (x , y , z ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тяготения. В этих случаях: dWr=B kT |
|
dxdydz, где dWr - |
|
|||||||
|
|
|
|
вероятность того, что молекула имеет координаты от х до х + |
||||||||||
|
|
|
|
dx, от y до y + dy, от z до z + dz ;В - постоянный множитель, |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
|
∞ |
∞ |
−ε(x , y , z) |
|
|
|
|
|
получаемый из условия нормировки: ∫ |
∫ |
∫ |
|
kT |
||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−∞ |
|
−∞ |
−∞ |
|
|
dxdydz=-1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Билет №27. Элементы физической кинетики, средняя длина свободного пробега. Явления переноса. Диффузия, теплопроводность, внутреннее трение. Броуновское движение.
Средняя длина свободного пробега - среднее расстояние, которое пролетает молекула от одного столкновения до следующего. (по Клаузиусу)
Вывод :
Напомним, что существует 3 «главных» скорости: средняя вероятностная, средняя и средняя квадратичная соответственно.
Явления переноса – особые необратимые процессы, возникающие в термодинамически неравновесных системах. К ним относят : Диффузию (перенос массы), Теплороводность (перенос энергии) и Вязкость aka Внутренне трение (перенос импульса).
Диффузия : - взаимное проникновение соприкасающихся веществ друг в друга вследствие теплового движения частиц вещества. Она происходит в направлении уменьшения концентрации вещества и ведёт к его равномерному распределению по всему объёму.
Вязкость aka Внутреннее трение – возникает между слоями газа или жидкости, перемещающихся параллельно друг другу с разными по модулю скоростями. Причина этого явления – перенос импульса из одного слоя вещества в другой. Она пропорциональна градиенту скороста и пропорциональна градиенту скорости.
Теплопроводность – явление переноса внутренней энергии из одного газа