_uploads_28_fkx104
.pdf61
и выражение (2.5) можно переписать в виде
DG |
= -RT × ln K |
(2.7) |
T |
|
|
где K° – стандартная константа равновесия химической реакции, которая зависит только от температуры.
Выражение (2.6) означает, что
в условиях равновесия парциальные давления всех веществ, участвующих в реакции, связаны между собой. Если изменить парциальное давление одного из них, изменятся и парциальные давления всех остальных веществ, участвующих в реакции, причем соотношение (2.6) между парциальными давлениями всех веществ, участвующих в реакции, останется строго определенным при данной температуре.
Уравнение (2.6) называется законом действующих масс.
Связь между равновесными парциальными давлениями (или равновесными концентрациями) веществ, участвующих в химической реакции впервые была установлена К. Гульбергом и П. Вааге (1867 г) из кинетических соображений. Термодинамический вывод закона действующих масс был дан Вант-Гоффом (1885 г).
Закон действующих масс может быть выражен еще в трех формах. Можно доказать, что для реакции
ν1A + ν2B ↔ ν1′C + ν2′Д, ( )
в равновесной идеальной газовой смеси (рис. 2.1) справедливы со- отношения:
|
|
|
|
|
ν ' |
|
|
ν ' |
|
|
|||||
|
|
K χ |
= |
|
(χC )равн1 . |
× (χ Д )равн2 . |
|
(2.8) |
|||||||
|
|
|
(χ А )νравн1 |
. × (χ В )νравн2 . |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(P ) 1 |
|
|
× (P ) |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ν ' |
|
|
ν |
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
K P = |
|
C равн. |
|
Д равн. |
|
(2.9) |
|||||||
|
|
|
(P )ν1 |
|
|
× (P )ν 2 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
А равн. |
|
В равн. |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
ν ' |
|
|
ν ' |
|
|
|||||
|
|
KC |
= |
(CC )равн1 |
. × (C Д )равн2 . |
|
|
(2.10) |
|||||||
|
|
|
(CА )νравн1 |
. × (CВ )νравн2 . |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
где (χi)равн. – |
мольные доли, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
(Рi)равн. – |
парциальные давления, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
(сi)равн. – |
концентрации компонентов в равновесной смеси. |
62
Робщ., V, T
Равновесная смесь газов:
|
А, |
|
В, |
|
С, |
|
Д |
|
|
|
|
nA, моль |
nВ, моль |
nС, моль |
nД, моль |
- количество газов в |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
смеси |
|
а) |
(χА)равн. |
(χВ)равн. |
(χС)равн |
(χД)равн |
состав смеси, |
|||||
б) |
(РА)равн |
(РВ)равн |
(РС)равн |
(РД)равн |
||||||
выраженный |
||||||||||
в) |
~ |
) |
~ |
) |
~ |
) |
~ |
) |
разными спо- |
|
(P |
(P |
(P |
(P |
|||||||
|
А |
равн. |
В |
равн. |
С |
равн. |
Д |
равн. |
собами |
|
г) |
(СА)равн |
(СВ)равн |
(СС)равн |
(СД)равн |
||||||
|
||||||||||
|
|
|
|
G – |
минимальна при данных P и T |
Рис. 2.1 Характеристики равновесной термодинамической системы. Состав равновесной смеси газов А, В, С, Д, выраженный разными способами:
а) через мольные доли компонентов
χi |
= |
|
|
ni |
= |
ni |
|
n1 |
+ n2 |
+ n3 + n4 |
∑ n |
||||
|
|
|
б) через парциальные давления компонентов
|
|
|
ni |
|
, Па или атм. |
|
Pi = Pобщ. n + n |
2 |
+ n + n |
4 |
|||
|
||||||
1 |
3 |
|
в) через относительные парциальные давления компонентов
~ |
= |
P |
= |
P атм |
= |
|
P Па |
P |
i |
i |
|
i |
|||
|
|
|
|||||
i |
|
P0 |
|
1атм |
|
1,013 ×105 Па |
|
|
|
|
|
г) через концентрации
ci = ni , моль
V м3
Учитывая, что для идеальных газов:
Рi = ci × RT = Pобщ. × χi , |
(2.11) |
где Робщ. – общее давление газов в смеси.
можно вывести уравнения, связывающие эмпирические константы Kχ, KP, KC и стандартную константу равновесия K0.
|
χ = K |
|
P |
− ν |
|
|
K |
|
общ. |
|
(2.12) |
||
|
P0 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
K |
P |
= K (P ) ν |
|
(2.13) |
||
|
|
|
0 |
|
|
Размерности
констант
равновесия
Задание
Задание
|
|
63 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
RT − ν |
|
|
|
P |
ν |
||
KC |
= K |
|
|
или |
KC |
= K |
|
|
(2.14) |
|
|
||||||||
|
|
P |
|
|
|
RT |
|
где Dν =ν1' +ν 2' -ν1 -ν 2 - изменение числа молей в результате реак- ции,
Pобщ. – общее давление в системе,
P0 – стандартное давление, P0 =1 атм = 1,013·105 Па, K° – термодинамическая константа равновесия.
Рассчитывая Kχ, KP и KC следует следить за размерностя- ми величин.
Kχ будет величиной безразмерной и одинаковой независимо от того, в каких единицах измерено давление; важно только, чтобы Pобщ. и P0 имели одинаковую размерность (см. (2.12)).
KP измеряется в Па Dν или атм Dν в зависимости от
размерности давления. Полезно иметь в виду, что K° и KP чис- ленно совпадают, если равновесные давления выражены в атм. (см. (2.13)).
Единицы измерения KC зависят от размерности R и P0. Так
если принять R = 8,31 |
|
Дж |
|
и P0 = 1,013·105 |
Па, то размер- |
|||||||||||
моль × |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
K |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ность KC в соответствии с (2.14) окажется равной: |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
Dν |
н × моль Dν |
|
|
|
Dν |
||||||
[KC ]= |
|
Па |
|
|
|
|
моль |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= |
/ |
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
Дж |
|
|
|
|
2 |
|
|
3 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
× К/ |
|
|
|
м |
|
× н/ × м |
м |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
моль × К/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Все четыре формы закона действующих масс могут быть использованы при расчете состава равновесной смеси (см. гл. 3),
теоретически или экспериментально могут быть определены численные значения K°, Kχ, KP или KC, но только одна из них – K° вычисляется по соответствующим значениям ∆G° или ∆H° и ∆S° с использованием таблиц стандартных термодинамических ве-
личин.
Используя соотношение (2.11), доказать (2.12), (2.13),
(2.14) самостоятельно (см. также гл. 3).
Рассчитать K°, K χ, KP и KC реакции:
2NO + O2 « 2NO2,
64
если температура газовой смеси 600 К и общее давление в реак- торе 3 атм. Стандартный изобарный потенциал реакции при Т = 600 К рассчитан по справочным данным и составляет
G0 |
= 25,19 кДж/моль. Давление и температура в системе по- |
||||
500 |
|
|
|
|
|
стоянны. |
|
|
|
||
Решение |
|
|
|
||
|
Стандартную константу равновесия(K°) рассчитывают |
||||
по уравнению (2.7). |
|
|
|
||
(1) |
ln K = - DGT0 |
= - |
25,19 |
= -5,0521 |
|
8,31×10−3 × 600 |
|||||
|
RT |
|
|
(2)K = e−5,0521 = 6,40 ×10−3
Константа равновесия, выраженная через мольные доли компо- нентов (Kχ) в соответствии с (2.12) равна:
|
|
|
P |
− ν |
|
− 3 |
|
3 |
+ 1 |
|
|
|
|
|
общ. |
|
|
|
|||||
(3) |
K χ = K |
|
|
|
= 6,40 ×10 |
|
× |
|
|
Ü учитываем что |
|
P0 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
Pобщ. = 3 |
атм, |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P0 = 1 атм., и для |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
данной |
реакции |
v = 2 – 2 – 1 = -1
Константа равновесия, выраженная через парциальные давления (KP)рассчитывается по уравнению (2.13). Величина KP численно совпадает с K°, если P измерены в атм:
(4) K P = K (P0 ) ν = 6,40 ×10−3 (1атм)−1 = 6,40 ×10−3 атм−1 ,
и не совпадает, если давление газов измерены в других единицах, например, в Па.
(5)K P = K (P0 ) ν = 6,40 ×10−3 (1,013 ×105 Па)−1 = 6,40 ×10−8 Па−1 .
Константа равновесия, выраженная через концентрации газов (KC) рассчитывается по уравнению (2.14):
|
|
|
|
|
|
RT |
− |
ν |
|
|
|
|
8,31× 600 |
|
Дж |
× К |
||||||||
|
|
|
|
|
|
−3 |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
K |
C |
= |
K |
|
|
|
|
|
|
|
= 6,40 ×10 |
|
× |
|
|
|
|
|
|
моль × К |
|
= |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Па |
|
|
|||||
(6) |
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
1,013 ×10 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−1 |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
= 3,15 ×10− 4 |
моль |
|
= 3,15 ×10−1 |
|
дм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
м3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
моль |
|
|
|
|
|
|
65
2.4. Химическое равновесие в гетерогенных системах
Химические реакции, участники которых находятся в разных фазах, называются гетерогенными.
Пусть при постоянных P и T в системе протекала гетерогенная реакция:
n1A(газ) + n2B(конд.) ® ν3C(газ) + ν4Д(конд.),
и установилось химическое равновесие. (Индекс «конд.» означает конденсированную фазу – твердую или жидкую).
Если газообразные вещества А и С – подчиняются законам идеальных газов, а конденсированные вещества В и Д не образуют растворов (твердых или жидких), для гетерогенной системы будет справедливо соотношение:
|
|
|
|
|
~ |
ν 3 |
|
|
|
|
|
K |
0 |
= |
(PC |
) |
равн. |
, |
(2.15) |
|
|
|
~ |
ν1 |
|
||||
|
|
|
|
|
(PА ) |
равн. |
|
|
|
~ |
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
где (PC )равн. |
, |
(PА )равн. |
– |
относительные парциальные давления газов |
при равновесии,
K0 – стандартная константа равновесия, величина которой зависит только от температуры.
Как видно из уравнения (2.15) в константу равновесия ге-
терогенной реакции входят лишь парциальные давления га-
зообразных веществ.
Доказательство:
При равновесии
(1) ∑ μi ×ν i = 0 или |
Ü общее условие химиче- |
μC ×ν 3 + μ Д ×ν 4 - μ А ×ν1 - μВ ×ν 2 = 0 |
ского равновесия (см. |
|
(2.6) на стр. 60) |
|
|
|
0 |
~ |
(2) |
μC = μC |
+ RT ln(PC )равн. |
||
μ А |
= μ |
0 |
~ |
|
|
А |
+ RT ln(PА)равн. |
μВ = μВ0 = const
(3)μ = μ 0 =
ДД const
Üхимический потенциал компонента идеальной газовой смеси, находящейся в равновесии (см.
стр. 58)
Üхимические потенциалы твердых и жидких веществ являются постоянными величинами, если они не образуют растворов (см. стр. 52).
Подставляя (2) и (3) в (1), после несложных математических преобразований, получаем:
66
(4) |
0 |
|
|
0 |
|
|
0 |
0 |
|
~ |
-ν |
~ |
)равн. ) |
||
(ν 3 × μС |
+ν 4 × μ Д ) - (ν |
1 × μ А +ν |
2 × μВ ) = -RT (ν |
3 |
× ln(PС )равн. |
1 × ln(PА |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
GT0 |
кон. прод. |
|
|
|
GT0 нач. прод. |
|
|
|
|
|
|||
ПосколькуG |
|
- G |
= G , то |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
T кон. |
|
T нач. |
|
T |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
~ |
ν |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
(5) |
DG |
= -RT × ln |
(PC ) |
равн. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
T |
|
|
|
~ |
ν |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(PА ) |
равн. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Так как DG – |
постоянная при данных Р, Т величина, то и выра- |
||||||||||||||
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
жение под логарифмом есть константа: |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
~ ν |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(6) |
(PC ) |
равн. |
= K , |
что и требовалось доказать. |
|
|
|
||||||||
~ ν |
1 |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
(PА ) |
равн. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Константа равновесия гетерогенной реакции, несмотря на то, что выражается через парциальные давления только газообразных реагентов, будет зависеть от свойств всех участников реакции. Это следует непосредственно из (4): левая часть этого уравнения содержит стандартные химические потенциалы всех веществ.
Рассчитать стандартный изобарный потенциал гетерогенной реакции ( DGT ) можно также как и для газовых реакций по
уравнению: |
|
|
|
|
DG |
= DH |
-T × DS |
|
T |
T |
T |
Для расчета необходимо знать для каждого реагирующего веще- |
|||
ства: |
стандартную теплоту образования( H f ) , стандартную эн- |
||
тропию (S298 ) и температурную зависимость теплоемкости: |
|||
СP = f(T). |
*** |
|
|
|
|
|
|
Задание |
Написать выражение стандартной константы равнове- |
||
сия следующих гетерогенных реакций: |
|||
|
MgCO3кр « MgOкр. + CO2(газ) |
||
|
С + CO2(газ) « 2CO(газ) |
||
|
|
*** |
|
Пример
Задание
67
Если в гетерогенной реакционной смеси конденсированные фазы – не индивидуальные вещества, а твердые и жидкие реальные растворы, и газы, не подчиняются законам идеальных газов (т.е. являются реальными газами), то аналогичным способом, используя общее условие химического равновесия (2.4), можно выразить константу равновесия гетерогенной реакции, протекающей в данной смеси, используя равновесные активности (аi) компонентов, находящихся в растворе и равновесные летучести (fi) реальных газов. Если в реакции участвуют практически чистые твердые или жидкие вещества (а не их растворы), то они попрежнему будут исключены из выражения для констант равновесия.
Та, если в гетерогенной смеси (рис. 2.2) протекает реакция:
Ар-р + Вкр + 2Сгаз → Дгаз + 2Ер-р
константа равновесия определяется вы- ражением:
|
f |
|
× a 2 |
|
|
K f ,a = |
|
Д |
E |
, |
(2.16) |
|
|
|
|||
|
fС2 × aА |
|
где fД, fC – летучести реальных газов С и Д при равновесии, аА, аЕ – равновесные активности ве-
ществ А и Е в растворе.
Кристаллическое вещество В не включе-
но в выражение (2.16).
Доказать, что для реакции вос-
становления водородом оксида железа (FeO), растворенного в жидком железе:
FeO(раствор в Fe) + H2 (газ) → Fe(ж) + H2O(газ)
отношение PH 2O в равновесной смеси
PH 2
пропорционально содержанию FeO в расплаве. Учесть, что растворимость FeO в железе невелика; газы принять
Рис. 2.2 Равновесная гетерогенная смесь веществ
А, В, С, Д, Е.
идеальными. |
Рис. 2.3 Равновесная смесь, |
|
содержащая Fe, FeO, H2, и |
|
H2O |
68
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Решение |
|
Запишем выражение для константы равновесия данной |
||||||||||||
|
гетерогенной реакции: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
(1) |
|
K p,a = |
|
aFe × PH 2O |
|
, |
|
||||||
|
|
|
aFeO |
× PH 2 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
где aFe = γ Fe × χ Fe , |
|
aFeO = γ FeO × χ FeO - активности Fe и |
||||||||||
|
|
FeO в расплаве. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Мольные доли компонентов раствора Fe и FeO связаны соотно- |
|||||||||||||
|
шением: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
(2) |
|
χ Fe = 1 - χ FeO |
|
|
|||||||||
|
Если растворимость FeO невелика, можно принять |
|||||||||||||
|
(3) |
χ Fe » 1, aFe = γ Fe × χ Fe » 1 |
||||||||||||
|
Тогда (1) можно переписать в виде: |
|
|
|
|
|||||||||
|
(4) |
K p ,a = |
|
|
|
|
PH 2O |
|
, |
|||||
|
|
|
χ FeO |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
×γ FeO × PH 2 |
|||||
|
|
где χ FeO – мольная доля FeO в растворе, |
||||||||||||
|
|
γ FeO – коэффициент активности FeO в растворе. |
||||||||||||
|
(5) |
|
PH 2O |
|
= K p,a × χ FeO ×γ FeO |
|||||||||
|
|
PH 2 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Из (5) следует, что отношение парциальных давлений газообраз- |
|||||||||||||
|
ных |
участников реакции |
|
PH 2O |
|
|
|
пропорционально мольной доле |
||||||
|
|
PH 2 |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
FeO в жидком расплаве. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
*** |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
69
2.5 Влияние температуры на химическое равновесие Уравнение изобары химической реакции
Уравнение
изобары
химической
реакции
Изменение температуры равновесной реакционной смеси нарушит равновесие, состав смеси начнет меняться, и через некоторое время установится новое равновесное состояние, соответствующее изменившейся температуре.
Смещение равновесия вызовет изменение величины константы равновесия химической реакции (K° ).
Зависимость K° от температуры описывается уравнением,
которое получило название «уравнения изобары химической
реакции».
Согласно этому уравнению:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d ln K |
0 |
0 |
|
|
|
|
1 |
0 |
|
|
|
|
= DH 2 |
(2.17) |
или |
|
ln K 0 = |
× ∫ DH2 dT + J |
(2.18) |
||
|
|
dT |
|
R |
|||||||
|
|
|
RT |
|
|
|
|
T |
|
||
|
дифференциальная форма |
|
интегральная форма |
||||||||
|
где К° |
– |
константа равновесия химической реакции, |
||||||||
|
|
R – |
газовая постоянная, |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Н° |
– тепловой эффект реакции, |
|
|
||||||
|
|
J – |
константа интегрирования. |
|
|
|
|
|
Доказательство Для доказательства (2.17) воспользуемся уравнением Гиб-
бса-Гельмгольца.
|
¶ |
DG0 |
|
|
DH 0 |
|
|
||
(1) |
|
|
|
|
= - |
|
2 |
Ü |
уравнение Гиббса-Гельмгольца |
|
¶T |
T |
|||||||
|
|
T |
|
|
|
|
для стандартных величин |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(см.(1.28) на стр. 43) |
(2) |
DGT0 = -RT × ln K 0 |
Ü |
уравнение изотермы химической |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
реакции для равновесных систем |
(см.(2.9) на стр. 61)
Объединяя (1) и (2) , имеем
|
¶R ln K 0 |
|
DH |
0 |
d ln K 0 |
DH 0 |
|
|
- |
¶T |
= - |
T 2 |
или |
|
= |
RT 2 |
, |
|
||||||||
|
|
|
dT |
|
что и требовалось доказать.
Уравнение (2.18) получается интегрированием (2.17).
Интегральное уравнение изобары химической реакции в нешироком интервале температур
70
Тепловой эффект реакции ∆H° зависит от температуры и для расчета интеграла в выражении (2.18) необходимо эту зависимость знать. Если исследуют влияние температуры (T) на константу равновесия (K° ) в широком интервале температур, то пренебрегать зависимостью ∆H° от T нельзя.
Если рассматривать зависимость K° от Т в нешироком интервале температур (~100°), то тепловой эффект реакции можно считать независимым от температуры (∆H° = const). Это позволяет упростить интегральное уравнение изобары химической реакции.
В нешироком интервале температур зависимость константы равновесия от температуры описывается уравнением:
ln K 0 = − |
H 0 |
(2.19) |
+ J , |
RT
где Н0 – тепловой эффект реакции в данном температурном интервале,
J – константа интегрирования.
Доказательство выражения 2.19.
Так как в нешироком интервале температур тепловой эффект реакции меняется мало с изменением температуры, то можно считать, что
(1)Н = const.
Интегрируя уравнение (2.19) с учетом (1), получаем:
(2) |
ln K = DH × ∫ |
|
1 |
dT + J или |
||
|
2 |
|||||
|
R |
|
|
T |
||
(3) |
ln K = - DH |
× |
1 |
+ J , что и требовалось доказать. |
||
|
||||||
|
R |
|
T |
Легко видеть, что в нешироком интервале температур зависимость константы равновесия от температуры в координатах lnK° – l/ T линейна (рис. 2.4).
угловой коэффициент прямой (a) равен тангенсу угла наклона