3.8 Контрольные вопросы

А) Сформулируйте принцип Гюйгенса-Френеля.

Б) Что такое зоны Френеля?

В) Выведите условия нулевого максимума и последующих максимумов и минимумов при дифракции от щели в параллельных лучах.

Г) Запишите условия максимумов и минимумов при дифракции от круглого отверстия в параллельных лучах.

Д) Как изменяется интенсивность максимумов по мере удаления от центрального максимума?

Е) Сформулируйте принцип Бабине.

Ж) В установке (рисунок 3.3) отверстие или преграда освещается белым светом. Какую картину можно наблюдать на экране?

Е) Где может применяться дифракционный метод определения размеров преград?

4.9 Рекомендуемая литература

1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 3. ‑ М.: Наука, 1977. §129.

2. Детлаф А. А., Яворский Б. М. Курс физики. ‑ М.: Высшая школа, 1989. §32.3, 32.3.

4 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 8 Определение длины световой волны с помощью дифракционной решетки

4.1 Цель работы

Изучение дифракционной решетки, наблюдение дифракционного спектра решетки, определение длины световых волн, излучаемых лампой накаливания.

4.2 Оборудование

Дифракционная решетка, гелий-неоновый лазер ЛГ- 209, экран с полоской миллиметровой бумаги, метровая линейка, линейка длиной 50 см с укрепленной на конце лампочкой для наблюдения сплошных спектров.

4.3 Метод измерений

По прямым измерениям расстояния между симметричными максимумами первого и второго порядков определяют длины световых волн.

4.4 Подготовка к работе

В ходе домашней подготовки к выполнению лабораторной работы студенты знакомятся с теоретической частью (п. 4.5) настоящего методического указания. Кроме того, ими подготавливается бланк отчета по лабораторной работе, содержащей титульный лист (см. Приложение А); цель работы (п. 4.1); краткое описание экспериментального оборудования (п. 4.2); письменные ответы на контрольные вопросы (п. 4.8) при использовании теоретической части (п. 4.5) и рекомендуемой литературы (п. 4.9).

4.5 Теоретическая часть

Дифракционная решетка представляет собой ряд параллельных щелей одинаковой ширины а, разделенных непрозрачными промежутками ширинойв. Суммуа+b=dназывают шагом дифракционной решетки или периодом решетки. Встречаются решетки с периодом от 0,02ммдо 0,001мми даже меньше. Число щелейNв решетке достигает значений 10³-10⁵.

Рассмотрим установку, схема которой изображена на рисунке 4.1 а, где 1 ‑ решетка, 2 ‑ линза, 3 ‑ экран. Экран располагается на фокусном расстоянии Fот линзы. На рисунке 4.1 штрихами обозначены непрозрачные промежутки ширинойb, а просветами – щели дифракционной решетки ширинойа. На рисунке 4.1 б изображена картина, наблюдаемая на экране. Светлыми полосками изображены максимумы освещенности (главные максимумы).

Рисунок 4.1 – Схема установки

Пусть на решетку перпендикулярно к ней падает плоская монохроматическая волна с длиной . Согласно принципу Гюйгенса от каждой точки щели по всем направлениям распространяются вторичные волны. Рассмотрим волны (лучи), которые дифрагируют от щелей под угломк первоначальному направлению. Собирающая линза 2 сводит эти волны на экране в точкуМ. Для нахождения этой точки через оптический центр линзыРпроводим штриховую линиюРМ, параллельную дифрагирующим лучам. В точкеМвторичные волны от всех щелей интерферируют. Результат интерференции волн в точкеМзависит от разности хода волнмежду соответственными лучами (лучами, исходящими из точек соседних щелей, отстоящих на расстоянииdдруг от друга). Рассмотрим соответствeнные лучи, изображенные на рисунке 4.1 а и исходящие из точекАиС. Из точкиСопустим перпендикуляр на луч, исходящий из точкиА, получим прямоугольный треугольникАВС, в которомАСВ=. До плоскости решетки от источника света лучи проходят одинаковые пути (т.к. они параллельны), отВСдо точкиМоптический путь рассматриваемых лучей одинаков (линза оптической разности хода не вносит). Отсюда следует, что разность хода между соответственными лучами от соседних щелей

=АВ=АСsin=dsin,

где d‑ период решетки. Такая же разность хода будет между соответственными лучами от любых двух соседних щелей.

Известно, что при наложении волн с разностью хода =k, гдеk= 0, 1, 2, …, волны друг друга усиливают. Таким образом, при выполнении условия

dsin=k, (4.1)

где k= 0, 1, 2, …, волна от первой щели будет усилена волной от второй щели, волна от второй щели волной от третьей и т. д.

При выполнении условия (4.1) в точке М получится главный максимум. Несколько таких максимумов изображено на рисунке 4.1 б. В центре дифракционной картины получается нулевой максимум (узкая яркая линия), симметрично по обе стороны от него располагаются максимумы первого порядка (k = 1), затем максимумы второго порядка (k = 2), и т.д. Соотношение (4.1) обычно называют условием главных максимумов дифракционной решетки.

Распределение интенсивности (освещенности экрана) приведено на рисунке 4.1 в. Между двумя соседними главными максимумами располагаются (N-2) побочных максимумов, разделенных минимумами, гдеN- число щелей в решетке. Из-за малой интенсивности побочных максимумов они обычно не наблюдаются.

Из соотношения (4.1) видно, что расстояние от k-того максимума до 0-ого зависит от длины волны. С увеличениемэто расстояние увеличивается. На рисунке 4.2 приведены спектры для света с длиной волны₁- рисунок 4.2 а и₂- рисунок 4.2 б. Т.к.₂₁, то расстояниеx₂второго максимума для света с₂больше расстоянияx₁, для максимума того же порядка, полученного со светом с длиной волны₁.

На рисунке 4.2 в показана дифракционная картина при освещении решетки белым светом. В направлении, совпадающим с нормалью к поверхности решетки, будет видна белая полоса (дифракционный максимум нулевого порядка для всех длин волн). В направлениях, составляющих определенные углы с нормалью к поверхности решетки, наблюдаются главные дифракционные максимумы первого, второго и т.д. порядков, имеющие радужную окраску. Фиолетовый конец спектра обращен к центру дифракционной картины, красный - наружу. Дифракционные спектры расположены симметрично относительно центрального максимума и могут накладываться друг на друга.

Основное назначение дифракционных решеток – измерение длины волны спектральных линий.

Рисунок 4.2 – Спектры для света с длиной волны ₁и₂