- •Теоретические циклы двигателя.
- •Анализ теоретических циклов.
- •Термический кпд смешанного цикла.
- •После преобразований получаем:
- •Анализ термического кпд t.
- •2). Цикл со смешанным подводом теплоты.
- •Действительные циклы двигателей.
- •Основы теории наддува.
- •Теоретический цикл состоит из цикла двс и цикла ткр
- •Процесс впуска.
- •Температура заряда в конце такта впуска.
- •Коэффициент наполнения.
- •Факторы, влияющие на коэффициент наполнения ηv
- •2.Давление в конце впуска
- •3.Давление остаточных газов.
- •5.Подогрев заряда.
- •6.Частота вращения.
- •7.Нагрузка.
- •Коэффициент остаточных газов.
- •Процесс сжатия.
- •Характеристика свежего заряда.
- •Смесеобразование в карбюраторных двигателях.
- •Смесеобразование в дизелях. Подача и распыление топлива.
- •Типы смесеобразования в дизелях. Объемное смесеобразование.
- •Объемно-пленочное смесеобразование
- •Процесс сгорания.
- •Сущность объемного и диффузного сгорания. Сущность объемного сгорания.
- •2.Сущность диффузионного горения.
- •Воспламенение смеси и распространение пламени в карбюраторных двигателях.
- •Самовоспламенение и сгорание в дизелях.
- •Анализ процесса сгорания в двс по индикаторной диаграмме.
- •Потери теплоты во время сгорания
- •Параметры газа в конце процесса сгорания
- •Теоретическое количество воздуха для полного сгорания топлива.
- •Состав и количество продуктов сгорания бедных смесей
- •Факторы, влияющие на процесс сгорания в двигателях с искровым зажиганием
- •Факторы, влияющие на процесс сгорания в дизеле.
- •Нарушение процесса сгорания в карбюраторных двигателях Детонация.
- •Преждевременное воспламенение (калильное зажигание).
- •Воспламенение от сжатия при выключенном зажигании
- •Процесс расширения
- •Процесс выпуска
Потери теплоты во время сгорания
К концу процесса сгорания количество теплоты, выделившееся в цилиндре меньше низшей теплоты сгорания на 20 – 25%. Потери теплоты происходят по следующим причинам:
1.Несовершенство смесеобразования и как следствие несвоевременность и неполнота скгорания;
2.Потери на теплообмен со стенками.
3.Потери на диссоциацию..
Процессы тепловыделения и теплоотдачи в стенки характеризуется коэффициентом активного тепловыделения χ – долей теплоты, использованной на повышение внутренней энергии рабочего заряда и на совершение внешней работы. Под характеристикой выделения теплоты понимают зависимость коэффициента χ от угла поворота коленчатого вала или от времени. По мере развития процесса сгорания величина χ возрастает, и, если бы отсутствовала теплоотдача в стенки и сгорание было полным, то в некоторый момент, соответствующий завершению сгорания и рекомбинации диссоциированных молекул,
Рис. 33. Примерный характер изменения коэффициента χ: 1 – тепловыделение без отдачи теплоты в стенки;2 – активное тепловыделение. |
. В некоторой точке она достигает максимума, отвечающего равенству скоростей тепловыделения и теплоотвода, после чего значения χ начинают уменьшаться из-за того, что превалирует теплоотдача. Отрезок Δq характеризует общее количество не выделившейся в течение рабочего хода и отданной в стенки теплоты сгорания. Заштрихованная площадь представляет собой потери, связанные с предварением открытия выпускного клапана.
В любом случае общие потери теплоты учитываются коэффициентом использования теплоты:
Коэффициент использования теплоты принимается на основании опытных данных в соответствие с типом двигателя, его быстроходностью, типом системы охлаждения и др., а также в зависимости от скоростного и нагрузочного режимов. Чем совершеннее процесс смесеобразования и выше скорость распространения фронта пламени, тем выше ξ. В этой связи при обеднении или обогащении смеси скорость распространения фронта пламени уменьшается, что приводит к снижению ξ. При поздних углах опережения зажигания ( или впрыска топлива) возрастает догорание во время расширения, что также приводит к снижению ξ. Повышение степени сжатия и выбор рациональной формы камеры сгорания обеспечивают увеличение ξ. С учетом вышерассмотренных факторов коэффициент активного тепловыделенияпри работе двигателя с полной нагрузкой лежит в пределах : 0,85…0,9 – для карбюраторных двигателей, 0,75…0,85 – для газовых, 0,75…0,85 – для дизелей.В расчетах ξ определяют по следующим зависимостям:
–для двигателей с внешним смесеобразованием;
–для дизелей.
Параметры газа в конце процесса сгорания
Выделившаяся в процессе сгорания теплота Q1 в соответствие с первым законом термодинамики идет на изменение внутренней энергии газов и на совершение работы. Для циклов со смешанным подводом теплоты:
Рис. 34. Схема для определения уравнения сгорания. |
После подстановки преобразованных значений ,Uz, Uc, и Lz′z в исходное уравнение получаем:
В двигателях с подводом теплоты при V=const исходное уравнение имеет вид:
Для карбюраторных двигателей, работающих на максимальной мощности при α<1, количество выделившейся теплоты определяется по формуле:
,
где ΔHu – потеря теплоты вследствие неполноты сгорания
МДж/кг
В результате преобразований получим:
После решения имперических уравнений
–для дизелей
–для карбюраторных двигателей
относительно Tz получаем уравнения теплоемкости в виде
Теплоемкость газов в конце процесса сжатия mcvc определяется по уравнению:
После подстановки известных величин в уравнение сгорания получим квадратное уравнение:
Решая данное уравнение относительно Тz, получаем значение температуры в конце сгорания значение которой лежит в пределах:
Тz=2500…2900°К – для карбюраторных двигателей;
Тz=2200…2500°К – для газовых;
Тz=1800…2300°К – для дизелей.
Характеристические уравнения, полученные ранее, позволяют получить связь между параметрами рабочего тела:
С учетом того, что ;получаем:
Аналогично:
Наибольшее давление цикла больше в дизелях, чем в карбюраторных. Это в значительной мере определяется задержкой воспламенения и способом смесеобразования. Помимо этого максимальное давление цикла зависит от угла опережения впрыска, и от доли теплоты, выделившейся при V=const. В карбюраторных двигателях Рz зависит от частоты вращения и степени сжатия.