- •ВВЕДЕНИЕ
- •§ 2. СЦЕНАРИЙ ПЛАЗМЕННОГО РАЗРЯДА
- •§ 3. ОМИЧЕСКИЙ РЕЖИМ: ОСНОВНЫЕ ОСОБЕННОСТИ И ХАРАКТЕРИСТИКИ
- •§ 4. ОБЛАСТЬ РАБОЧИХ ПАРАМЕТРОВ СОВРЕМЕННЫХ ТОКАМАКОВ
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ I
- •РАЗДЕЛ II. ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ И ЧАСТИЦ
- •§ 5. ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА В ПЛАЗМЕ ТОКАМАКА
- •5.1. Неоклассический транспорт
- •5.2. Турбулентный транспорт
- •5.3. Транспорт частиц
- •5.4. Электронный тепловой транспорт
- •5.5. Ионный тепловой транспорт
- •5.6. Перенос момента вращения
- •5.6.3. Полоидальное вращение плазмы
- •5.7. Результаты анализа безразмерных параметров: нерешенные вопросы
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ II
- •РАЗДЕЛ III. РЕЖИМЫ УДЕРЖАНИЯ ПЛАЗМЫ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ С ДОПОЛНИТЕЛЬНЫМ НАГРЕВОМ
- •§ 6. L-МОДА
- •§ 7. Н-МОДА
- •7.1. Основные особенности режимов с Н-модой
- •7.3. ELM — граничные локализованные моды
- •7.4. Время удержания плазмы
- •§ 8. RI-МОДА
- •§ 9. РЕЖИМЫ С ВНУТРЕННИМ ТРАНСПОРТНЫМ БАРЬЕРОМ
- •9.1. Используемая терминология и классификация внутренних транспортных барьеров
- •9.2. Механизм формирования ВТБ
- •9.3. Управление ВТБ в реальном времени
- •9.4. ВТБ в условиях, удовлетворяющих требованиям реактора
- •9.5. Взаимодействие внешнего и внутреннего транспортного барьеров
- •9.6. Внутренние транспортные барьеры: нерешенные вопросы
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ III
- •РАЗДЕЛ IV. РАБОТА ВБЛИЗИ ПРЕДЕЛЬНЫХ ПАРАМЕТРОВ
- •§ 11. ПРЕДЕЛ ПО ПЛОТНОСТИ
- •11.1. Появление MARFE
- •11.2. Отрыв дивертора
- •11.3. Н-L переход, изменение характеристик Н-моды
- •11.4. Срыв разряда при достижении предельной плотности
- •11.5. Удержание плазмы при плотности, близкой к предельной
- •§ 12. ПРЕДЕЛ ПО ДАВЛЕНИЮ ПЛАЗМЫ. РЕЗИСТИВНАЯ МОДА, СТАБИЛИЗИРУЕМАЯ СТЕНКОЙ (RWM)
- •§ 13. ПРЕДЕЛ ПО ДАВЛЕНИЮ ПЛАЗМЫ. НЕОКЛАССИЧЕСКИЕ ТИРИНГ МОДЫ
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ IV
- •§ 14. НАГРЕВ И ГЕНЕРАЦИЯ ТОКА С ПОМОЩЬЮ ЭЛЕКТРОННО-ЦИКЛОТРОННЫХ ВОЛН
- •14.2. Эффективность генерации ЭЦ-тока
- •14.3. Методы определения величины генерируемого тока
- •14.4. Сравнение достигнутых значений эффективности генерации тока с предсказаниями теории
- •14.6. Достоинства и недостатки метода генерации тока с помощью ЭЦ-волн
- •14.7. Применение электронно-циклотронного нагрева/генерации тока
- •14.7.2. Стабилизация МГД-неустойчивостей
- •14.7.3. СВЧ-пробой
- •§ 15. НАГРЕВ И ГЕНЕРАЦИЯ ТОКА С ПОМОЩЬЮ НИЖНЕГИБРИДНЫХ ВОЛН
- •15.1. Основные закономерности и особенности использования нижнегибридных волн
- •15.2. Использование нижнегибридных волн в современных экспериментах
- •§ 16. ИОННЫЙ ЦИКЛОТРОННЫЙ НАГРЕВ
- •16.1. Механизм распространения волн в плазме
- •16.2. Области применения ИЦРН
- •§ 17. ИНЖЕКЦИЯ НЕЙТРАЛЬНЫХ АТОМОВ
- •17.2. Механизм генерации тока
- •17.3. Применение инжекционного нагрева и генерации тока
- •ЗАДАНИЯ К РАЗДЕЛУ V
- •РАЗДЕЛ VI. ПРОЦЕССЫ В ПЕРИФЕРИЙНОЙ ПЛАЗМЕ
- •§ 18. УПРАВЛЕНИЕ ПОТОКАМИ ЭНЕРГИИ И ЧАСТИЦ
- •18.1. Особенности переноса в SOL
- •18.2. Устройство и режимы работы дивертора
- •18.3. Выбор материала первой стенки и дивертора
- •18.4. Удаление гелиевой золы
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ. ИТЭР — СЛЕДУЮЩИЙ ШАГ
- •Список литературы
ASDEX Upgrade, DIII-D и JT-60U (см. § 13). ЭЦ-мощность,
требуемая для подавления неустойчивостей в этих экспериментах, составила 10÷17 % от полной мощности плазмы. Плотность ЭЦ-тока превышала плотность бутстреп-тока в jCD (rs ) jbs (rs ) =1.5 ÷2.5 раза. Наблюдаемый эффект стабилизации
оказался очень чувствителен к локализации ЭЦ-мощности. Смещение области резонанса на ± 2 см в ASDEX Upgrade приводило к исчез-новению сколь-нибудь заметного эффекта стабилизации [91]. Для подстройки положения вклада СВЧмощности на раз-личных установках использовалось либо изменение магнитного поля в реальном времени во время разряда, либо изменение угла ввода СВЧ-мощности. Это делалось для того, чтобы совместить положение резонанса с положением магнитного острова и в дальнейшем отслеживать смещение рациональной поверхности.
Изменение проводимости плазмы внутри магнитного острова из-за нагрева плазмы также может играть стабилизирующую роль. Однако, как было показано в токамаке ASDEX Upgrade, основной вклад в эффект стабилизации вносит генерация тока
[91].
Локализованный нагрев плазмы и генерация тока в окрестности поверхности q=1 позволяют влиять на амплитуду и частоту пилообразных колебаний вплоть до полного подавления. Для достижения эффекта необходима пространственная точность
±0.03ρ.
Включение электронно-циклотронного нагрева в систему обратной связи по управлению МГД-активностью может позволить предотвращать срыв разряда благодаря предотвращению охлаждения периферии плазмы и развития МГД-мод, например, перед срывом по предельной плотности.
14.7.3. СВЧ-пробой
Использование СВЧ-волн для оптимизации условий старта разряда связано с необходимостью снизить напряжение пробоя,
151
что приведет к экономии вольт-секунд (наиболее заметной в условиях реактора), а также к снижению доли убегающих электронов.
Роль электронно-циклотронной волны заключается в иониизации рабочего газа и облегчении создания электронной лавины.
Большое количество экспериментов было проведено с использованием СВЧ-волн на первой гармонике электронноциклотронной частоты. Была продемонстрирована возможность пробоя только в поле СВЧ-волны без приложения вихревого электрического поля. Однако для ИТЭР на первой фазе работы установки предполагается использовать СВЧ-волну на второй гармонике ЭЦР, поскольку ожидается, что на первом этапе ИТЭР будет работать при значении магнитного поля вдвое меньшем проектного. В связи с этим в последние годы были проведены эксперименты на установках JT-60U [115], DIII-D [116], T-10 [117], задачей которых было изучить возможность и основные закономерности пробоя газа и вывода тока при использовании СВЧ-волны на второй гармонике ЭЦР.
|
|
направление |
|
(Отн. ед.) |
|
|
|
|
тока плазмы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Нет СВЧ пробоя
Угол ввода (в градусах) СВЧмощности
Рис.85. Относительные изменения интенсивности излучения линии Dα при изменении геометрии ввода СВЧ-мощности в токамаке DIII-D [116].
PEC=1.3 МВт
152