- •1 Активность радионуклида. Закон радиоактивного распада. Расчёт цепочки распада. Среднее время жизни. Период полураспада. Постоянная распада.
- •2 Потоковые и токовые характеристики поля излучения
- •3 Дозиметрические характеристики поля излучения. Поглощённая доза. Эквивалентная доза.
- •4 Эффективная доза. Экспозиционная доза.
- •5 Дозиметрические характеристики поля излучения. Мощность поглощенной дозы. Мощность эквивалентной дозы. Мощность эффективной дозы. Мощность экспозиционной дозы.
- •6 Гамма- и керма-постоянные.
- •7 Керма-эквивалент.
- •8 Радиевый гамма-эквивалент
- •9 Классификация источников излучения
- •10 Механизмы взаимодействия гамма-излучения с веществом. Фотоэффект. Томпсоновское рассеяние гамма-квантов. Эффект Комптона. Эффект образования пар и ядерный фотоэффект.
- •11. Сечения взаимодействия гамма-излучения. Полный коэффициент ослабления гамма-квантов. Средняя энергия ионообразования.
- •12 Закон ослабления узкого и широкого пучка
- •13 Факторы накопления фотонного излучения. Факторы накопления гомогенных сред.
- •14 Факторы накопления гетерогенных сред.
- •15 Механизм воздействия ионизирующего излучения на живые организмы. Взвешивающие коэффициенты для отдельных видов излучения.
- •16 Основные нормативные требования, устанавливаемые нрб-99/2009. Пределы допустимых доз для всех категорий облучаемых лиц.
- •17 Требования, устанавливаемые оспорб 99/2010 для радиационно-опасных объектов.
- •18 Требования к выполнению работ с открытыми источниками излучения, согласно оспорб 99/2010
- •19 Классификация рао, устанавливаемая оспорб 99/2009
- •20 Основные эффекты воздействия облучения на людей. Механизмы воздействия излучения на людей.
- •21 Естественные источники ионизирующих излучений
- •22 Искусственные источники ионизирующих излучений
- •24 Источники альфа-излучения. Взаимодействие альфа-частиц с веществом.
- •25 Источники бета-излучения. Взаимодействие электронов с веществом.
- •26 Взаимодействие нейтронов с веществом.
- •27 Деление нейтронов по группам по характеру взаимодействия с веществом.
- •28 Рассеяние нейтронов. Среднелогарифмическая потеря энергии нейтронов. Основные вещества-замедлители.
- •29 Методы обращения с рао
- •30 Понятия критичности.
- •31 Факторы, влияющие на критичность
- •32 Основные принципы обеспечения ядерной безопасности
- •33 Средства защиты и ограничения последствий от аварий, связанных с самоподдерживающейся реакцией деления.
- •34 Инженерные методы расчета защиты от первичного гамма-излучения радионуклидов
- •35 Методы и средства индивидуальной защиты при работе с источниками ионизирующих излучений. Задачи службы радиационной безопасности.
- •36 Фоновое облучение от внешнего фотонного излучения воздуха, радионуклидов земного происхождения.
1 Активность радионуклида. Закон радиоактивного распада. Расчёт цепочки распада. Среднее время жизни. Период полураспада. Постоянная распада.
Способность ядер самопроизвольно распадаться, испуская частицы, называется радиоактивностью. Радиоактивный распад - статистический процесс. Каждое радиоактивное ядро может распасться в любой момент и закономерность наблюдается только в среднем, в случае распада достаточно большого количества ядер. Постоянная распадаλ - вероятность распада ядра в единицу времени. Если в образце в момент времени t имеется N радиоактивных ядер, то количество ядер dN, распавшихся за время dt пропорционально N.
(1)
Проинтегрировав (1) получим закон радиоактивного распада
(2)
N0- количество радиоактивных ядер в момент времени t = 0.Cреднее время жизниτ –
(3)
Период полураспадаT1/2- время, за которое первоначальное количество радиоактивных ядер уменьшится в два раза
(4)
АктивностьA - среднее количество ядер распадающихся в единицу времени
(5)
Активность измеряется в кюри (Ки) и беккерелях (Бк)
1Ки=3.7·1010распадов/c, 1 Бк = 1 распад/c.
Распад исходного ядра 1 в ядро 2, с последующим его распадом в ядро 3, описывается системой дифференциальных уравнений
(6)
где N1(t) и N2(t) -количество ядер, а λ1иλ2- постоянные распада ядер 1 и 2 соответственно. Решением системы (6) с начальными условиями N1(0) = N10; N2(0) = 0 будет
(7a)
(7б)
Количество ядер 2 достигает максимального значения при.
В общем случае, когда имеется цепочка распадов 1→2→...n, процесс описывается системой дифференциальных уравнений
(10)
Решением системы (10) для активностей с начальными условиями N1(0) = N10; Ni(0) = 0 будет
(11)
Где
(12)
Штрих означает, что в произведении, которое находится в знаменателе, опускается множитель с i = m.
2 Потоковые и токовые характеристики поля излучения
Поле ионизирующего излучения (ИИ) характеризируется пространственным энергетическим и угловым временным распределением ИИ в рассматриваемой среде.
Наиболее подробная информация о поле излучения задается дифференциальной по углам и энергии плотностью потока частиц в данной точке в момент времени t.
Ф=
Диф-я плотность потока частиц равна числу частиц с энергией E из единичного интервала энергии и направлением из единичного телесного угла, пересекающих за единицу времени t единичную площадку с центром в точке r.
В самом общем виде диф-ая плотность по потоку зависит от семи переменных, если проинтегрировать диф.плотность потока по всем направлениям, то получим энергетическое распределение плотности потока (спектр частиц) в точке, задаваемым вектором r.
= Ф(r,E)
А интегрированием по всем значениям E получаем угловое распределение плотности потока в точке, определяемом векторе r.
= Ф(r,)
(считаем что источник постоянный)
Интегрирование по переменным E и дает плотность потока частиц в точке, определяемой вектором r.
=E(r)
Флюенс-перенос частиц.
Это число частиц с энергией E и направлением , пересекающих единичную площадку перпендикулярную с центром в точке r за t.
Ф(r,.E)=
Характеристики поля излучения, аргументами которого является энергия и называются диф-ми, а интегрируя по этим переменным получаем интегральные характеристики поля излучения.