Метод наложения для электрической цепи
Метод наложения применим только для расчета линейных цепей, т. е. цепей, параметры элементов которых не зависят от значений протекающего тока или приложенного напряжения.
Для расчетов цепей методом наложения составляют столько частных схем, сколько независимых источников энергии имеет исходная цепь. В частной схеме оставляется только один источник, все остальные исключают. Результирующий ток ветви равен алгебраической сумме частных токов, вызванных действием каждого источника в отдельности. При исключении идеальных источников напряжения вместо источника ставится короткозамкнутая перемычка, что соответствует ЭДС, равной нулю при нулевом внутреннем сопротивлении. Ветвь с источником тока, наоборот, размыкается, что соответствует нулевому току при нулевой проводимости.
При
расчете частных схем токи, протекающие
в ветвях, обозначают двумя индексами.
Нижний индекс показывает номер ветви,
в которой определяют ток, а верхний –
номер источника, действием которого
вызывается ток. Например, I
− ток первой ветви, вызываемый действием
третьего источника. При расчете частных
схем часто приходится рассчитывать
токи в параллельных ветвях. В таких
цепях токи
I1
= I
;
I2
= I
.
Для нахождения токов в схеме рисунка 5 методом наложения определяют токи в частных схемах, приведенных на рисунках 6 и 7.
Для схемы рисунка 6
;
Для схемы рисунка 7
;
.
Токи в исходной схеме:
;
;
.
R1 Ri Rm
V
Рисунок 3
Rί1 (1) i1 i3 e1 R1 e3 Rί3 R3 i2 R2
Рисунок 4
A I1 I3=J
I
Rί1 E R1 S R3 I2 R2
B
Рисунок 5
I1(1)
A I3(1) R3 R2 B
E
I2(1)
R1
M
Rί1
Рисунок 6
I1(2)
Rί1 A I3(2) R1 J
R3 I2(2) R2 B
Рисунок 7