Циклоны

Н2 N/П	1	2	3	4	5	6
Д	400	500	600	700	800	900
Н\	3760	4350	5000	5740	6390	7130
Н	2624	3110	3593	4066	4649	5122
h	2312	2715	3120	3512	4015	4408
В	1380	1580	1780	1930	2180	2380
Б	660	860	1060	1260	1360	1560
А	600	750	1150	1300	1500	1700
Л	1000	1200	1450	1700	1900	2150
К	1000	1110	1335	1490	1705	1904
М	1170	1330	1506	1855	2070	2324
П	440	540	640	740	840	940
б	274	340	406	472	538	604
в	474	576	582	785	890	994
г	510	630	740	856	960	1070
д	426	530	630	720	820	920
n	656	808	%0	1112	1264	1416

1.4.Сборка из 6-ти циклонов типа «ЦН-15»

Сборка из шести ЦИl<ЛОНОВ изготавливаются в двух вариантах:

с выводом очищенного газа через УJIИТI<Y и с выводом через

сборник. Здесь рассматривается ТOJIЬKO первый вариант.

Техническая характеристика сборки

Производительность - от 10600 м3/час npи w = 2,5 м/с до 67800 м3/час при w = 4 м/с.

Температура ВХОдяШИХ газов - до 400 ОС.

Давление (разряжение) - ±О,05 кrc/cM2. Допускаемая запъmенность газа - до 400 г/имЗ•

Коэффициент гидравдического сопротивления циклонов в группе рассчитывается по Формуде

;!/ =К2;: +28

где ;: = 155 - коЭффициент гидравлического сопротивления

циклона при чистом газе.

К2 - поправочный коэффициент на ВЛИЯНИЯ заПЫ.1енности по

таблице 1.

42

www.mitht.ru/e-library

1.5.Сборка из восьми циклонов типа «ЦН-15»

Сборка из восьми ЦИl(JIОНОВ изготавливаются В ДВУХ вариан-

тах:

с выводом очищенного газа через ул:игку и с выводом через

сборник Здесь рассматривается только первый вариант.

Техническая характеристика сборки

Производительность - от 14100 м3/час при w = 2,5 м/с ДО 57500 м3/час при w = 4 м/с.

Температура ВХОДЯЩИХ газов - до 400 ос.

Давление (разряжение) - ±О,05 кrc/cM2. Допускаемая запыленность газа - до 400 Г/H~.

Коэффициент гидравлического сопротивления циклонов а

группе рассчнтывается по формуле

~Ц =K2q: +28

где q: = 155 - коэффициент гидравлического сопротивленИJI

ЦИl(JIона при чистом газе.

К2 - попраВОЧНЫЙ коэффициент на ВЛИЯНШI запыленности по

таблице 1.

43

www.mitht.ru/e-library

Тба лица размеров

Н!! П/П	1	2	3	4	5	6
Д	500	600	700	800	900	1000
Н\	4550	5350	5040	6840	7360	8660
Н	2860	3343	3816	4349	4872	5405
h	2465	2870	3262	3715	4158	4610
В	1650	1930	2080	2380	2730	3080
Б	1160	1460	1610	1860	2160	2466
А	1600	1900	2200	2400	2700	3000
Л	1600	1900	2200	2500	2800	3100
К	1765	2075	2350	2555	2860	3180
М	1765	2075	2350	2650	2950	3275
П	380	580	780	880	980	1680
б	340	406	472	538	604	670
в	928	1102	1276	1460	1624	1798
r	940	1100	1260	1420	1580	1740
д	630	720	820	1020	1120	1228
n	1158	1380	1602	1824	2045	2276

44

www.mitht.ru/e-library

Вид N

1< €-i8-j~1

45

www.mitht.ru/e-library

Таблица размеров

	Х!! п/п	1	2
	Д	500	800
	Н}	4900	7920
	Н	2860	4349
	h	2455	3715
	В	1780	3030
	Б	1310	2560
	А	2150	3300
	Л	1850	2900
	К	2500	3468
	М	2024	3092
	П	580	880
	б	540	538
	в	1188	1856
	r	1230	1860
	д	720	1120
	n	1418	2242

2. ВЫВОД формулы ДЛЯ предельного диаметра частиц для таких условий осаждения, когда возможен любой режим движения этой частицы - ламинарный, переходный или турбулентный

Ранее была получена формула, пригодная только для ламинар­ Horo режима движения частиц (см. (6» Проделаем ТОТ же путь, но при условии, что ~ - коэффициент лобового сопротивления - будет

равен

q= 24IRe + 0,44	(1)
Сила сопротивления среды может быть представлен в виде
Fc =qР7у2 .f	(2)

Центробежная сила, действующая на частицу. может бьпь за-

писана как

(3)

46

www.mitht.ru/e-library

Прн входе в циклон Wr = О. По мере продвIOКeВЮl raзoвоro ПО­

тока Wr возраcraет н вскоре craновиться настолько большой, что си­

лы, предcraвлениые формулами (2) н (3), уравниваются, а дальней­ шее движеlПlе часпщы в радиальном наnpaвлеНIПI будет проходиrь

со скоростью

-545~+ 5452~+4.зозdрW~

	, d	'd 2 ' pR	(4)
Wr=	--------~	--------------~---

2

где У, d, Рт, Р н W - соответственно, вязкость среды, диаъ...Y.'Ip

частицы, плотность твердого, плотность среды н скорость газа на

входе в ЦИЮIОН.

Наиболее длннный путь в радиальном нanpaвлеlПlИ пройдет та

частица, которая прн входе в циклон находилась около внутренней

(выходной) трубы. этот путь равенR1 - ~. Время, необходимое ДЛJI npoхождения частицей элеменraрной траекroрии этого IJ)ТИ dR, со-

ставля:ет

dR dr=-.

Wr

Полное время прохождения частицей всего пути будет равно

	Rr	dR
'С= lIA+.JB+C/R'
у		у2		=3,03	dp иr2
где А =-27,25-, В = 742,6-2 ' а С					т
d		d			pR
С другой стороны, путь, ПРОЙденный частицей по спирали,
npнблизиreльно равен 2к	R +R	2 N, где	R +R		представляет
	1		1	2
	2			2

собой средний радиус вращепя, а n - число оборотов, совершаемое газовым потоком в циклоне. Величину n приннмают равной отноше­ нию меЖдУ высотой цнтmдpической части цнюIOна Ь2 Н высотоА

входного патрубка Ь). Принимая, что скорость газового потока н час­

ТИЦ в циклоне в тaнreнциальном наnpaвлеlПlИ равна скорости газа во

входном патрубке w, оценим время прохождения частицей пути по

спирали

47

www.mitht.ru/e-library

R1 +Rz

2Jl'·--n

тсп = ---W-"2"----

Тогда условие улавливания частицы, находящейся в наиболее

сложных условиях, состоит в том, что время прохождения частицей путн в радиальном направлеmm 't, должно быгь равно времени npo-

хоЖ!!~ния частицей пути по спирали. То есть,

7= 7сn

Представим paдию1JI под знаком интеграла (формула 5) в виде

(В + (C/R»1/2 =B 1f2 • (1 + (CIБ'R»112

Обозначим C/R'Rчерез х, тогда имеем

В1/2 . (1 + X)ll2.

Разложим (1 + хi 12 В ряд Маклорена, оrpaничивmись тремя

членами ряда

(1 + x)1/2 = 1 + 0,5'Х - 0,125·х2.

Тогда ПОДЬПlтегральное выражение будет иметь вид

dR/ (А + B l/2'(1+0,5'x - о,125х2»

Заменим R через х, Т.е.

е		е dR				R2B	е dx
Х=-	dx=---			dR=--dх=---.
BR'		В R 2 ,				е	в х2
Обозначим А + в1/2			через а. ВЫ.О,5 через Ь и -В112'0, 125
через с.
Тогда решение уравнения (5) будет:
е R2	2	dx 2		е R2 з		dx
Т= - в1х		(Ьх+ сх	)= - в		1х	(Ь+ сх)=
е	1	с	c1		Ь +сх ~
=-- --+--- lnb						'mаккака=О
В [ Ь2 х 2ь2			Ь3		х']			,
						R1
где
ь=в1,'2·05·с=-в1I2·О125· B=7426~'							с=зозdрnt		»"
, ,		"				, d 2 '	,	Р

Результирующее уравнение длq расчета предельного диа.\ofетра

частиц будет выглядеть

48

www.mitht.ru/e-library