Статическая и дифференциальная магнитные проницаемости
Статическая
магнитная проницаемость(в
справочниках -
начальная и максимальная)
(3.7)
определяется
по основной кривой намагничивания и в
силу ее нелинейности не постоянна по
величине (см. рис. 3.26).
Величина
определяется тангенсом угла наклона
касательной в начале кривой
.
Кроме статической
вводится понятие дифференциальной
магнитной проницаемости, устанавливающей
связь между бесконечно малыми приращениями
индукции и напряженности:
.
(3.8)
Кривые
иимеют две общие точки: начальную и точку,
соответствующую максимуму(см. рис. 3.26).
При учете петли
гистерезиса статическая магнитная
проницаемость, определяемая согласно
(3.7), теряет смысл. При этом значения
определяют по восходящей ветви петли
прии по нисходящей – при.
При переменном
магнитном потоке вводится также понятие
динамической
магнитной проницаемости, определяемой
соотношением, аналогичным (3.8), по
динамической характеристике.
Основные законы магнитных цепей
В основе расчета
магнитных цепей лежат два закона (см.
табл. 3.9).
Таблица 3.9.
Основные законы магнитной цепи
Наименование
закона |
Аналитическое
выражение закона |
Формулировка
закона |
Закон
(принцип) непрерывности магнитного
потока
Закон полного
тока |
|
Поток вектора
магнитной индукции через замкнутую
поверхность равен нулю
Циркуляция
вектора напряженности вдоль произвольного
контура равна алгебраической сумме
токов, охватываемых этим контуром |
При анализе
магнитных
цепей, и в первую очередь при их синтезе,
обычно используют следующие допущения:
- магнитная
напряженность, соответственно магнитная
индукция, во всех точках поперечного
сечения магнитопровода одинакова
-
потоки рассеяния отсутствуют (магнитный
поток через любое сечение неразветвленной
части магнитопровода одинаков);
-
сечение воздушного зазора равно сечению
прилегающих участков магнитопровода.
Это позволяет
использовать при расчетах законы
Кирхгофа и Ома для магнитных цепей (см.
табл. 3.10), вытекающие из законов,
сформулированных в табл. 3.9.
105