23. Законы Ома в дифференциальной форме.

Закон Ома для участка цепи – сила тока, текущего по однородному металлическому проводнику пропорциональна падению напряжения. I=U/R. R – электрическое сопротивление. Для однородного цилиндрического проводника R=ρl/S . ρ – удельное эл сопротивление вещества, зависящее от свойств материала. (Ом*м)

I=U/R ; U=El; R=ρl/S; J=ES/ρ; J/S=E/ρ; - дифф форма з Ома. При наличии сторонних сил дифф ф з Ома – j=σ(E+E*)

24. Законы Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.

При прохождении по проводнику тока проводник нагревается. Кол-во выдел в проводнике тепла пропорц его сопротивлению, квадрату силы тока и времени.

З Д-Л: Q=RI²t (Дж). Если сила тока изменяется -

Рассмотрим поподробнее:

Удельная мощность тока , j=σE; . - дифф форма з Д-Л. ( ) Удельная тепловая мощность тока пропорц квадрату плотности эл тока и удельному сопротивлению среды. При наличии сторонних сил (эдс) -

25. Сторонние силы. Э.Д.С. Гальванического элемента. Закон Ома для участка цепи с гальваническим элементом.

Сторонние силы – силы неэлектростатического происхождения. Для поддержания тока необходимы эти силы. Сторонние силы можно охарактеризовать работой которую он совершают над зарядами. Величина, равная отношению работы этих сил к единице положительного заряда, называется электродвижущая сила ε=A/q (В). Сторонная сила f=E*q. Векторная величина E* - напряженность поля сторонних сил. . Разделим на q. . Закон Ома с гальв элементом: J=(U+E)/R

При наличии сторонних сил дифф ф з Ома – j=σ(E+E*)

26. Разветвление электрической цепи. Правило Кирхгофа.

Узел – точка, в которой сходятся более чем 2 проводника.

1 правило К) Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю. Если бы сумма не была равна нулю, то в узле происходили бы накапливание или уменьшение заряда, что приводит к изменению потенциалов.

2е правило К) Алгебраическая сумма падений напряжений в замкнутом контуре равна алг сумме эдс, действующих в этом контуре.

27. Магнитное поле. Открытие Эрстеда. Сила Ампера.

Взаимодействие токов осуществляется через поле, называемое магнитным. Эрстед обнаружил в 1820 году, что поле, создаваемое током, оказывает ориентирующее действие на магнитную стрелку.

Движ заряды(токи) изменяют свойства окружающего их пространства – создают в нем магнитное поле. Это поле проявляется в том, что на движущиеся в нем заряды(токи) действует сила. Магнитное поле равномерно движущегося заряда (Тл). Сила Ампера. Магн поле действует с определенной силой на сам проводник с током. Выделим объем dV, в нем наход заряд – носительтока ρdV. Тогда dF=ρ[uB]dV, u – скорость упорядоченного движения. j=ρu; dF=[jB]dV=J[Bdl] – закон Ампера. F_A=JBl

28. Вектор магнитной индукции. Закон Био-Савара-Лапласа.

Магнитная индукция – вектор, направление которого определяется равновесным направлением положительной нормали к пробному контуру. Модуль вектора B = M_max/p_m. M_max – вращ момент, p_m – магн момент. Поле можно представить с помощью линий магн. индукции. Итак, В хар-ет силовое действие магнитного поля на ток, является аналогом напряженности электрического поля. В зависит от конфигурации проводника.

З Б-С-Л: Индукция магнитного поля элемента тока пропорциональна силе тока, обратно пропорц квадрату расстояния от элемента тока до исследуемой точки и зависит от sin угла между направлением тока и радиус-вектора.

; . μ₀- магнитная постоянная = 4π*10^-7 Гн/м

jdV=Jdl; . Лаплас добавил принцип суперпозиции.