16.Принцип действия транз-ра и его стат парам.

Рассм тр типа p-n-p при подкл к нему ист питания и распр потенциала вдоль структуры. При подкл к(коллектора) напр U_к происх обр смещ к перех и цепи кол поя-вл слабый ток - это обр ток к I_кбо. Этот ток явл-ся одним из важн парам тр и представ собой ток ч/з кол-ый перех при заданном обр напр U_кб и разомкн выводе э(эмиттер). При подкл э напр U_э происх прям смещ э перехода и цепи появл ток I_э который в осн опр-ся током дифф и имеет эл и дырочн составл-е. Технол изготов тр такова что э имеет ↑ конц осн носит(в p-n-p –дырок), а в базе таковых мало, то дырочная сост тока э у тр >> эл сост (I_э>>I_эп) I_эп замык ч/з цепь базы и не участв в созд тока к. Дифф э-нов из базы в э восполн прито-ком к базе э-нов из внешн цепи, сто и опр напр эл сост тока э. Для цепи базы I_эп явл одной из сост тока базы. Инжектированные из э в б(базу) дырки по действ дифф, стремящиеся выровн их конц по всему объем базы перем в напр к. Приближ к обр смещ кол перех дырки как неосн носители безпреп проходят из б в к увел ток к. Некоторое кол-во дырок при их движ к базе рекомбинирует с э-ми что вызывает доп приток э-ов в базу из внешн цепи т.е. наличие рекомбинир сост I_эрек тока э, явл-ся сост тока базы. За счет соотв констр тр на к попадает больш инжектированных в базу дырок поэтому I_эрек>>I_кр. Вел-на, α_инт=I_кр/I_э=0,95-0,99 (1), наз-ся статич или интегр коэфф передачи тока э. Он показывает какая часть тока э замыкается ч/з кол це-пь. По 1 з-ну Кирхгофа I_э=I_k+I_б (2),где I_э=I_эп+I_эрек+I_кр

I_б=I_эп+I_эрек+I_кбо; I_k=I_kp+I_кбо; исп (1) и(2) получим: I_k= α_интI_э+ I_кбо, наряду с α_инт часто исп статический (интегр) коэфф передачи тока базы β_и=I_кр/(I_эп+I_эрек)=(I_к-I_кбо)/(I_б+I_кбо)(3)

Статит параметры измер в стат режиме при неизм токах и напр.

17.Схемы включения тр и дифференц парам-ры.

В завис от того какой электрод явл общим для вх и вых цепей разл 3 схемы вкл тр: с ОК,ОБ,ОЭ.

ОБ

ОЭ

ОК

Согласно (I_э=I_k+I_б (2)) при возр I_э на вел-ну ∆ I_э возр также и ост токи. I_э+∆ I_э= I_k+∆I_k+I_б+∆I_б (4)

Вычтем (2) из (4) : ∆I_э=∆I_k+∆I_б (5), отношение приращ вых тока к вызывающему его приращ вх тока при неизм U вых цепи наз-ся коэф (диффренц) прямой передачи по току. Для сх с ОБ: ток вх- I_э, вых-I_к поэтому для сх с ОБ коэфф пр предачи по току = α=∆I_k/∆I_э при U_к=const (6)

В усил режиме в схеме с ОБ α_и ≈ α. Из (6) можно найти приращ I_к: ∆I_k= α*∆I_э(7). Приращ тока б есть разность приращ I_э и I_к: ∆I_б=∆I_э- ∆I_k подставим сюда (7): ∆I_б=∆I_э- α*∆I_э= ∆I_э(1± α)(8)

В схеме с ОЭ вых током явл I_к, вх-I_б, поэтому коэфф прям перед по току: β=∆I_к/∆I_б при U_к=const (9)

Коэфф β можно выр-ть ч/з α: β= α*∆I_э/(∆I_э(1± α))= α/(1- α)≈1/(1- α) т.к. α≈1 (10)

Отсюда видно что чем ближе α к 1 тем больше коэф β. Из (10)=> β(1- α)= α; β- β *α= α ; α= β/( β+1) (11)

В схеме с ОК вых ток –I_э вх-I_б коэфф; пр перед по току в сх с Ок ≈1 и опр по ф-ле: ∆I_э/∆I_б=|исп ф-лу 8|=∆I_б/(∆I_б(1- α))=1/(1- α)=|исп ф-лу 11|=1/(1- β/(β+1))= (β+1)/( β+1- β)= β+1≈ β(12) т.к. β>>1.

При работе тр-ра в линейном режиме на практике исп след равенства: α≈ α_и=I_к/I_э (13) β≈ β_и= I_к/I_б (14)

I_к>> I_б>> I_кбо зная α и β по (13) и (14) можно опр токи I_к ;I_б ; I_э

I_к≈ α I_э

I_э= I_к/ α (15)

I_б≈ I_к/ β

I_б≈ I_э(1- α) (16)

В схеме с ОЭ при отсутствии I_б ч/з тр протекает сквозн ток I_кэс, аналогично току I_кбо в сх с ОБ. Подставим (2) в выр-е I_к= α I_э+ I_кбо при I_б=0 и получим I_кэс= I_кбо/(1- α)= I_кбо(β+1) (17)