МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ (МИИТ)
Кафедра «Физика»
Т.С. Кули-Заде, Н.П. Наумов
ИЗУЧЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ
ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
ПОЛУПРОВОДНИКОВ И МЕТАЛЛОВ
ФИЗИКА
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ 408
Москва 2011
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ (МИИТ)
Кафедра «Физика»
Т.С. Кули-Заде, Н.П. Наумов
ИЗУЧЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ
ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
ПОЛУПРОВОДНИКОВ И МЕТАЛЛОВ
ФИЗИКА
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ 408
Рекомендовано редакционно-издательским советом университета в качестве методических указаний для студентов ИУИТ, ИПСС и ИТТСУ
Москва 2011
УДК 621.382.2
Н-20
Кули-Заде Т.С., Наумов Н.П. Изучение температурной зависимости электрического сопротивления полупроводников и металлов. Физика. Методические указания к лабораторной работе 408. – М.: МИИТ, 2011. – 12 с.
Методические указания к выполнению лабораторной работы 408 «Изучение температурной зависимости электрического сопротивления полупроводников и металлов» соответствует программе и учебным планам по физике (раздел «Физика твердого тела») и предназначены для студентов 2, 3 курсов технических специальностей.
© Московский государственный
университет путей сообщения
(МИИТ), 2011
Учебно-методическое издание
Кули-Заде Тофик Салман-оглы
Наумов Николай Павлович
Изучение температурной зависимости электрического
сопротивления полупроводников и металлов.
Физика. Методические указания к лабораторной работе 408
Подписано в печать Усл.-печ. л. – 6,0 |
Формат 60х84/16. З аказ – |
Изд. № 247-об Тираж 200 экз. |
Работа 408
ИЗУЧЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ
ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
ПОЛУПРОВОДНИКОВ И МЕТАЛЛОВ
Цель работы. Изучение зависимости электрического сопротивления полупроводников и металлов от температуры.
Приборы и принадлежности. Лабораторная установка ФПК-07. Блок-схема установки приведена на рис. 1.
1 – блок с образцами, 2 – измерительный блок.
Рис. 1.
Введение
Плотность тока в проводнике равна произведению удельной электрической проводимости металла на напряженность электрического поля :
. (1)
Выражение (1) – закон Ома в дифференциальной форме, связывающей плотность тока в любой точки внутри проводника с напряженностью электрического поля в этой точке. В выражении (1) величина
,
обратная удельному сопротивлению , для электронных проводников и, в частности, для металлов равна
, (2)
где – заряд электрона, – концентрация электронов, – масса электрона, – время релаксации электронного газа к равновесному состоянию.
Из выражения (2) следует, что проводимость материала тем выше, чем больше концентрация свободных электронов. В металлах концентрация свободных электронов остается постоянной с изменением температуры и других видов воздействия. Зависимость проводимости от температуры определяется уменьшением с увеличением температуры. Действительно,
, (3)
где – средняя длинна свободного пробега электрона (для металлов 108 м), а – средняя скорость теплового движения электронов.
Там как согласно экспериментальным данным
,
а для классического электронного газа
,
получаем:
T3/2, или T3/2. (4)
Следовательно, в случае классической физики сопротивление металла должно изменяться не линейно, как показывают эксперименты, а по закону T3/2.
Типичная экспериментальная зависимость сопротивления металлов от температуры представлена на рис. 2.
Из рис. 2 следует, что в широком диапазоне температур сопротивление металлов линейно растет с ростом температуры. Увеличение величины сопротивления R объясняется тем, что с ростом температуры Т амплитуда тепловых колебаний кристаллической решетки увеличивается, и столкновение электронов с решеткой происходят чаще. Наличие остаточного нулевого сопротивления RОСТ в области низких температур связано с наличием дефектов и примесей, искажающих кристаллическую структуру материала.
Таким образом, классическая физика дает для металлов неправильную температурную зависимость R(T). Линейная зависимость может быть объяснена только с использованием модели вырожденного или квантового электронного газа в рамках квантовой физики.
Величина температурного коэффициента сопротивления
R
для большинства металлов составляет от 1103 К1 до 5103 К1. Для чистых (беспримесных) металлов величина температурного коэффициента близка к значению К1.
Линейная зависимость сопротивления металлов от температуры позволяет реализовывать на их основе проволочные измерители температур в широком температурном диапазоне.
Наибольшие значения R достигаются в полупроводниковых материалах, что связано с резкой температурной зависимостью концентрации свободных носителей:
n exp ,
однако сама температурная зависимость R(T) имеет нелинейный характер. Кроме того, диапазон изменяемых температур в случае полупроводниковых терморезисторов весьма ограничен.
Полупроводники – это большой класс веществ, сопротивление которых изменяется в широких пределах и в очень сильной степени зависит от температуры (по экспоненциальному закону). Электропроводимость нелегированного (собственного) проводника называется собственной проводимостью. Она обусловлена тепловым переводом электронов из валентной зоны в свободную зону полупроводника, которая становится при этом зоной проводимости. Электронная проводимость (проводимость п-типа) возникает при тепловом переходе электронов с донорных уровней в зону проводимости. При температуре абсолютного нуля все энергетические уровни в зоне проводимости (в свободной зоне) были бы свободны (вакантны), зона проводимости отделена от полностью заполненной валентной зоны запрещенной энергетической зоной с шириной Еg. По мере возрастания температуры электроны валентной зоны из-за термического возбуждения переходят в зону проводимости, при этом в валентной зоне возникает вакантное энергетическое состояние или «дырка».
Электроны в зоне проводимости и дырки в валентной зоне определяют электропроводность собственных полупроводников.
Температурная зависимость концентрации электронов в зоне проводимости, а, следовательно, и концентрации образовавшихся при этом дырок в собственном полупроводнике определяется соотношением
n n0 . (5)
Тогда удельная электропроводность собственных полупроводников изменяется по закону :
0 . (6)
У величение проводимости полупроводников с ростом температуры – главное отличие полупроводников от металлов. С точки зрения зонной теории это обстоятельство объясняется довольно просто: с повышением температуры растет число электронов, которые из-за теплового возбуждения переходят в зону проводимости. Поэтому удельная электропроводность собственных и примесных полупроводников резко возрастает с ростом температуры, а электрическое сопротивление – резко уменьшается.
Если представить зависимость ln как функцию 1/T, то для собственных полупроводников она представляет прямую (рис. 4), по наклону которой можно определить ширину запрещенной зоны Еg, экстраполируя данную зависимость в область малых значений 1/T. Зависимость сопротивления полупроводников от температуры описывается следующим выражением (при условии, что геометрические размеры образца с температурой не изменяются):
R R0 , (7)
где R0 – некоторая константа.
Прологарифмировав выражение (7), получим:
lnR lnR0 . (8)
Формула (8) представляет уравнение прямой в координатах lnR и 1/T. Построив в этих координатах график зависимости сопротивления полупроводника от температуры, получим прямую линию, как показано на рис. 4.
Продолжение прямой до пересечения с осью ординат lnR определяет значение lnR0. Тангенс угла наклона прямой к оси абсцисс определяет величину постоянной B tg:
B . (9)
Данное выражение позволяет определить значение ширины запрещенной зоны:
Еg 2kB. (10)
Порядок выполнения работы
I. Температурная зависимость электрического сопротивления полупроводников
Включите установку 1 нажатием тумблера «Сеть» на передней панели и установку 2 нажатием тумблера «Сеть» на задней панели.
Поставьте переключатель «Образец» на установке 1 в положение 3, что соответствует полупроводниковому термистору.
Занесите в таблицу 1 значения температуры (правая шкала на установке 2) и сопротивления термистора (левая шкала на установке 2).
Включите термостат нажатием кнопки «Нагрев», при этом должен загореться светодиод.
Отметьте по прибору температуру внутри нагревателя (по достижении t 30 C) и одновременно снимите показания сопротивления термистора. Измерения повторите 10 раз через каждые 5 ºС, результаты измерений R и t занесите в таблицу 1.
Отключите термостат (светодиод погаснет) и включите вентилятор, нажав кнопку «Вентилятор» (загорится светодиод).
Проведите те же измерения при охлаждении термистора для тех же значений температуры.
Для каждой величины вычислите среднее(при нагреве и остывании) значение электрического сопротивления.
Постройте график зависимости сопротивления от температуры , нанося по оси абсцисс температуру t, C, а по оси ординат сопротивления R, кОм (откладывая по оси ординат средние значения сопротивлений, полученных при нагревании и при охлаждении термистора).
Если измерения делались для двух термисторов, то постройте графики для каждого из них.
Переведите температуру из градусов Цельсия в кельвины и вычислите величину , причем расчет величины сделайте до пятого знака после запятой (например, 0,00335). Занесите полученные значения натуральных логарифмов lnR в таблицу 1.
Постройте зависимость сопротивления термисторов от температуры в координатах lnR и 104 или 105.
Из полученных зависимостей определите наклон прямой, то есть постоянную В из формулы (10), выразив её в кельвинах, и рассчитайте значение ширины запрещенной зоны Еg в электрон-вольтах по формуле (10). В связи с тем, что k 1,381023 ДжК1, здесь k 0,86104 эВК1, поскольку 1эВ 1,61019 Дж.
Таблица 1
ТЕРМИСТОР |
|||||||
№ п.п. |
t, С |
T, К |
R, кОм |
RСР, кОм |
104, К1 |
lnRСР |
|
НАГРЕВ |
ОХЛАЖДЕНИЕ |
||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
|
|
|
|
|
Ширина запрещённой зоны Еg эВ |