- •Занятие 3 Тема: “Работа перемещения заряда в электростатическом поле. Потенциал электростатического поля”
- •Основные понятия и законы
- •Вычисление разности потенциалов по напряженности поля
- •Основные формулы:
- •Диктант
- •Тема: Потенциал. Работа сил электростатического поля
- •Аудиторные задачи
- •Домашнее задание Контрольные вопросы
Занятие 3 Тема: “Работа перемещения заряда в электростатическом поле. Потенциал электростатического поля”
Преподаватель: Малацион Светлана Фиаловна
Цель занятия:
Усвоить фундаментальные понятия и законы электростатики
Задача занятия:
Закрепить теоретический материал лекции на тему “Работа перемещения заряда в электростатическом поле. Потенциал электростатического поля” на примере решения конкретных задач.
Компетенции, формируемые на занятии:
– способность к кооперации с коллегами, работе в коллективе (ОК-3);
– способность выявлять естественно-научную сущность проблем, возникающих в ходе профессиональной деятельности, привлекать для их решения соответствующий физико-математический аппарат (ПК-2);
Студент должен демонстрировать следующие результаты:
1) знать: основные физические законы электростатики;
2) уметь: использовать для решения прикладных задач основные законы и понятия электростатики;
3) владеть: навыками описания основных физических явлений и решения типовых задач.
Ключевые слова: Работа силы при перемещении заряда , циркуляция вектора напряженности, потенциальная энергия заряда в поле заряда q, потенциал электростатического поля, принцип суперпозиции (наложения) электростатических полей, разность потенциалов двух точек 1 и 2 в электростатическом поле, градиент потенциала (связь между и φ), эквипотенциальные поверхности.
Основные понятия и законы
Работа силы при перемещении заряда на конечном пути в поле заряда Q из точки 1 в точку 2:
.
Рис. 1 Работа силы при перемещении заряда
в поле заряда Q из точки 1 в точку 2
Работа не зависит от формы траектории, а определяется начальным и конечным положением заряда . Следовательно, электростатическое поле точечного заряда – потенциально, а сила Кулона – консервативная сила.
Циркуляции вектора напряженности - это интеграл
Интегрирование производится по любому замкнутому контуру (пути) L.
Теорема о циркуляции вектора : Циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнутого контура равна нулю.
Физический смысл циркуляции вектора напряженности: это работа по перемещению единичного положительного заряда по замкнутому пути.
Равенство циркуляции нулю означает, что электростатическое поле потенциально.
Потенциальная энергия заряда в поле заряда q на расстоянии r от него:
.
Потенциал электростатического поля – это скалярная физическая величина, определяемая потенциальной энергией единичного положительного заряда, помещенного в данную точку поля: . Это энергетической характеристика электростатического поля. Единица потенциала: .
Потенциал поля точечного заряда: ,
r – расстояние от данной точки до заряда q, создающего поле, – электрическая постоянная.
Принцип суперпозиции (наложения) электростатических полей: если поле создается системой n точечных зарядов , ,… , то потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей всех этих зарядов:
.
Работа по перемещению заряда равна произведению перемещаемого заряда на разность потенциалов в начальной и конечной точках
Разность потенциалов двух точек 1 и 2 в электростатическом поле определяется работой, совершаемой силами поля, при перемещении единичного положительного заряда из точки 1 в точку 2:
.
Градиент потенциала - это скорость изменения потенциала в пространстве. Напряженность поля равна градиенту потенциала со знаком «» (cвязь между напряженностью и потенциалом φ).
или .
Знак «» показывает, что вектор напряженности направлен в сторону убывания потенциала!
Эквипотенциальные поверхности - это поверхности, во всех точках которых потенциал φ электростатического поля имеет одно и то же значение.
Например: Потенциал поля точечного заряда . Эквипотенциальные поверхности в данном случае представляют собой сферы.
Рис. 2 Линии напряженности (сплошные линии) и сечения эквипотенциальных поверхностей (штриховые линии) поля
положительного точечного заряда
Вектор всегда нормален к эквипотенциальным поверхностям!