- •Электрический заряд и его свойства. Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона.
- •Электрическое поле и его свойство. Напряженность электрического поля.
- •Принцип суперпозиции электростатических полей. Поле диполя.
- •Поток вектора напряженности электростатического поля. Теорема Остроградского-Гаусса и ее применение к расчету поля бесконечно равномерно заряженной плоскости и конденсатора.
- •Проводники в электрическом поле. Распределение зарядов в проводнике. Электроемкость уединенного проводника.
- •Работа сил электрического поля при перемещении заряда.
- •Циркуляция вектора напряженности электрического поля. Потенциал электростатического поля. Эквипотенциальные поверхности.
- •9.Конденсатор. Виды конденсаторов. Соединений конденсаторов.
- •10. Соединения проводников. Закон Ома в дифференциальной форме. Классическая теория электропроводимости металлов.
- •11. Постоянный электрический ток и его характеристики. Закон Ома для участка цепи.
- •12. Строение силы эдс. Закон ома для замкнутой цепи.
- •13. Правило кирхгофа. Работа и мощность в цепи постоянного тока. Закон Джоуля – ленца.
- •14. Работа выхода электронов из металлов. Термоэлектронная эмиссия.
- •15. Магнитное поле электрического тока. Индукция и напряженность магнитного поля.
- •16. Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле кругового тока. Магнитное поле Соленоида.
- •17. Сила Ампера. Взаимодействие параллельных токов. Единицы силы тока.
- •18. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца. Ускорители элементарных частиц.
- •19.Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент. Эффект Холла.
- •20. Циркуляция вектора напряженности магнитного поля. Закон полного тока. Теорема Гауса для вектора.
- •21.Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток). Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •22. Явление электромагнитной индукции. Опыты Фарадея. Правило Ленца. Закон электромагнитной индукции.
- •23. Явление самоиндукции. Экстратоки. Токи при замыкании и размыкании электрической цепи.
- •24. Магнитное поле. Магнитостатика в веществе. Намагниченности. Магнитный гистерезис. Энергия магнитного поля.
15. Магнитное поле электрического тока. Индукция и напряженность магнитного поля.
МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА
Магнитные и электрические явления тесно связаны между собой. В этом можно убедиться на опыте.
Поднесем магнитную стрелку, насаженную на острие, к прямому медному проводнику, не включенному в электрическую цепь. Стрелка, как обычно, установится так, что будет своими концами показывать направление на северный и южный полюсы земли.
Если теперь по этому проводнику пропустить электрический ток достаточной силы, то стрелка, поднесенная к нему, повернется и установится перпендикулярно оси проводника. При прекращении тока в проводнике стрелка возвратится в первоначальное положение. Стрелка отклонится в противоположную сторону, если изменить направление тока в проводнике. Из этого опыта можно сделать следующий вывод: при прохождении электрического тока по проводнику в окружающем пространстве возникает магнитное поле. При прекращении тока магнитное поле исчезает.
Магнитные линии — линии индукции, возникающие вокруг проводника, по которому проходит ток, располагаются по окружностям, центром которых является ось проводника. Это легко доказать при помощи несложного опыта.
Вставим в отверстие положенного горизонтально листа картона проводник и пропустим по нему электрический ток (рис. 29). Из пакета насыплем на картон стальные опилки. Слегка ударяя пальцем по листу картона, заметим, что опилки располагаются вокруг проводника в определенном порядке — по окружностям, соответствующим магнитным линиям.
При изображении магнитного поля, создаваемого вокруг проводника с током, в центре этого поля показывают не весь проводник, а только его сечение. Когда ток направлен от нас, в кружке, изображающем сечение проводника, ставят знак «х»; если же ток течет к нам, в кружке ставят точку (•). Направление магнитных линий определяется по правилу буравчика, которое формулируется так: если поступательное движение буравчика совпадает с направлением тока в проводнике, то направление магнитных линий совпадает с направлением вращательного движения рукоятки буравчика.
Магнитное поле возникает не только вокруг прямолинейного проводника, по которому проходит ток, но и вокруг проводника, согнутого в кольцо. В этом случае у кольцевого проводника можно различить, как у постоянного магнита, два полюса — северный и южный. Данное свойство магнитного поля кольцевого проводника используется в электромагнитах .
Напряжённость магнитного поля
векторная физическая величина (Н), являющаяся количественной характеристикой магнитного поля (См. Магнитное поле). Н. м. п. не зависит от магнитных свойств среды. В вакууме Н. м. п. совпадает с магнитной индукцией (См. Магнитная индукция) В; численно Н = В в СГС системе единиц (См. СГС система единиц) и Н = В/μ0 в Международной системе единиц (См. Международная система единиц) (СИ), μ0 — Магнитная постоянная. В среде Н. м. п. Н определяет тот вклад в магнитную индукцию В, который дают внешние источники поля: Н = В — 4πj (в системе единиц СГС), или Н = (B/μ0) — j (в СИ), где j — Намагниченность среды. Если ввести относительную магнитную проницаемость (См. Магнитная проницаемость) среды μ, то для изотропной среды Н = В/μ0μ (в СИ). Единицей Н. м. п. в СИ является Ампер на Метр (а/м), в системе единиц СГС — Эрстед (э); 1 а/м = 4π․10-3 э ≅ 1,256․10-2 э.
Н. м. п. прямолинейного проводника с током I (в СИ) Н = μ0I/2πa (а — расстояние от проводника); в центре кругового тока Н = μ0I/2R (R — радиус витка с током I); в центре соленоида на его оси Н = μ0nI (n — число витков на единицу длины соленоида). Практическое определение Н в ферромагнитных средах (в магнитных материалах (См. Магнитные материалы)) основано на том, что тангенциальная составляющая Н не изменяется при переходе из одной среды в другую. При однородной намагниченности тела напряжённость, измеренная на его поверхности, параллельной направлению намагниченности, соответствует напряжённости внутри тела. Методы измерения Н. м. п. рассмотрены в ст. Магнитные измерения, Магнитометр.