- •Электрический заряд, его свойства, закон Кулона.
- •Напряженность электрического поля. Свойства линий напряженности электрического поля.
- •Линии напряженности
- •Картины силовых линий
- •Принцип суперпозиции. Поле диполя.
- •Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса.
- •Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля.
- •Работа сил электростатического поля при перемещении зарядов. Циркуляция вектора напряженности.
- •Потенциал, разность потенциалов. Эквипотенциальные поверхности. Связь между напряженностью и потенциалом.
- •Полярные и неполярные диэлектрики. Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации.
- •Электрическое поле в диэлектрике. Диэлектрические проницаемость и восприимчивость.
- •Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике. Вектор электрического смещения.
- •Распределение зарядов в проводнике. Проводник во внешнем электрическом поле. Электростатическая защита.
- •Электрическая емкость еудиненного проводника. Конденсаторы.
- •Энергия заряженных проводников и электростатического поля.
- •Основные характеристики электричесого тока. Уравнение непрерывности.
- •Гидродинамика
- •Квантовая механика
- •Основы классической теории электропроводимости металлов.
- •Электрродвидущая сила. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •Работа и мощность постоянного тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •Магнитное поле. Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Сила Лоренца. Магнитное поле движущихся зарядов.
- •Применение силы Лоренца
- •В электроприборах
- •В ускорителях заряженных частиц
- •Графическое изображение магнитных полей. Магнитный поток. Закон ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •Принцеп суперпозиции магнитных полей. Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле прямого тока (вывод). Магнитное поле кругового тока.
- •34. Применение закона Био-Савара-Лапласса для расчета магнитных полей.
- •Работа, совершаемая при перемещении проводника и контура с током в магнитном поле.
- •Закон полного тока для магнитного поля. Магнитное поле соленоида и торойда.
- •Движение заряженный частиц в продольном и поперечном электрическом поле.
- •Движение заряженных частив в однородном магнитном поле. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе. Магнитные моменты в атоме. Атом в магнитном поле. Теорема Лармора.
- •Закон полного тока для магнитного поля в веществе.
- •Электромагнитная индукция. Закон фарадея для эдс индукции. Правила Ленца.
- •Эдс индукции, возникающая на концах проводника при его движении в магнитном поле.
- •Индуктивность контура. Явление самоиндукции, индуктивность соленоида.
- •Ток при размыкании и замыкании цепи.
Ток при размыкании и замыкании цепи.
При любом изменении силы тока в проводящем контуре возникает э.д.с. самоиндукции, после чего в контуре появляются дополнительные токи, называемые экстратоками самоиндукции. Экстратоки самоиндукции, по правилу Ленца, всегда имеют такое направление, чтобы оказывать сопротивление изменениям тока в цепи, т. е. имеет направление, противоположное току, создаваемому источником. При выключении источника тока экстратоки так же направлены, как и ослабевающий ток. Значит, наличие индуктивности в цепи приводит к замедлению исчезновения или установления тока в цепи. Исследуем процесс выключения тока в цепи, содержащей источник тока с э.д.с. ξ , катушку индуктивностью L и резистор сопротивлением R . Под действием внешней э. д. с. в цепи течет постоянный ток (пренебрегаем внутренним сопротивлением источника тока). В момент времени t=0 отключим источник тока. Ток в катушке индуктивностью L начнет убывать, что приведет к возникновению э.д.с. самоиндукции ξs = -L(dI/dt) оказывающей препятствие, согласно правилу Ленца, уменьшению тока. В каждый момент времени ток в цепи задается законом Ома I= ξs/R, или (1) Разделив в формуле (1) переменные, получим (dI/I) = -(R/L)dt . Интегрируя эту формулу по I (от I0 до I) и t (от 0 до t), найдем ln (I/I0) = –Rt/L, или (2) где τ = L/R — постоянная, которая называется временем релаксации. Из (2) видно, что τ есть время, в течение которого сила тока уменьшается в е раз. Значит, в процессе отключения источника тока сила тока уменьшается по экспоненциальному закону (2) и задается кривой 1 на рис. 1. Чем больше индуктивность цепи и меньше ее сопротивление, тем больше τ и, значит, тем медленнее убывает ток в цепи при ее размыкании.
Рис.1
При замыкании цепи помимо внешней э. д. с. ξ возникает э. д. с. самоиндукции ξs = -L(dI/dt) оказывающая препятствие, согласно правилу Ленца, возрастанию тока. По закону Ома, IR = ξ+ξs или Зададим переменную u = (IR - ξ) преобразуем эту формулу как где τ — время релаксации. В момент замыкания (t=0) сила тока I = 0 и u = –ξ . Значит, интегрируя по u и (от –ξ до IR–ξ) и t (от 0 до t), найдем ln[(IR–ξ)]/(–ξ) = -t/τ, или (3) где I0=ξ/R — установившийся ток (при t→∞). Значит, в процессе включения источника тока увеличение силы тока в цепи определяется функцией (3) и кривой 2 на рис. 1. Сила тока увеличивается от начального значения I=0 и асимптотически стремится к установившемуся значению I0=ξ/R . При этом, скорость нарастания тока задается тем же временем релаксации τ = L/R, что и убывание тока. Установление тока осуществляется тем быстрее, чем меньше индуктивность цепи и чем больше ее сопротивление. Оценим значение э.д.с. самоиндукции ξs , которая возникает при мгновенном нарастании сопротивления цепи постоянного тока от R0до R. Допустим, что мы размыкаем контур, когда в нем течет установившийся ток I0=ξ/R . При размыкании цепи ток будет менеться по формуле (2). Подставив в нее формулу для I0 и τ, найдем Э.д.с. самоиндукции т. е. при значительном возрастании сопротивления цепи (R/R0>>1), которая обладает большой индуктивностью, э.д.с. самоиндукции может во много раз быть больше э.д.с. источника тока, включенного в цепь. Значит, необходимо учитывать, что контур, который содержит индуктивность, нельзя резко размыкать, так как при этом (возникновение значительных э.д.с. самоиндукции) может привести к пробою изоляции и поломке измерительных приборов. Если в контур сопротивление вводить постепенно, то э.д.с. самоиндукции.