33) От какой характеристики ядра зависит энергия связи

от заряда!!!! и количества нуклонов

35) Каналы ядерной реакции

Начальный этап реакции называется входным каналом. Различные возможные пути протекания реакции на втором этапе называют выходными каналами.

наблюдаются следующие выходные каналы реакции.  Упругое рассеяние - ядерная реакция при которой тип частиц и их квантовые состояния не меняются в результате взаимодействия (а).  В реакции (б) в конечном состоянии образуются те же частицы, что и в начальном состоянии, однако ядро ¹⁴N образуется в возбужденном состоянии. Такой процесс называется процессом неупругого рассеяния.  В реакциях (в-е) образуются частицы, которых не было в начальном состоянии.  Реакции типа (в), когда в конечном состоянии образуется  -квант, называются реакциями радиационного захвата.  В конечном состоянии могут образовываться как стабильные так и радиоактивные ядра. Так например ядра ^14,15О являются  ⁺-радиоактивными.  В реакции (д) в конечном состоянии образуются три частицы.  При достаточно больших энергиях налетающей частицы возможен полный развал ядра на составляющие его отдельные нуклоны (е). 

Ядерные реакции также классифицируются по типу частиц во входном канале

Реакции под действием  -квантов и электронов называют фотоядерными и электроядерными.

36) Сечение ядерной реакции. Виды сечений

Сечение ядерной реакции - величина характеризующая вероятность перехода системы двух взаимодействующих частиц в определенное конечное состояние.

Интегральным сечением реакции a + A → b + B называется величина

(cr.3)

где n - количество частиц мишени на единицу площади, N₀ - количество попавших на мишень частиц a, dN_b - количество частиц b, продуктов реакции. Дифференциальным сечением реакции a + A → b + B называется величина

(cr.4)

где n - количество частиц мишени на единицу площади, N₀ - количество попавших на мишень частиц a, dN_b/d _b- количество частиц b, продуктов реакции, имеющих энергию в диапазоне  _b –  _b+ d _b. Дважды дифференциальным сечением реакции a + A → b + B называется величина

(cr.5)

где n - количество частиц мишени на единицу площади, N₀ - количество попавших на мишень частиц a,  dN_b/d d _b- количество частиц, продуктов данной реакции b, вылетевших в элемент телесного угла d  в направлении, характеризуемом полярным   и азимутальным  углами, и имеющих энергию в диапазоне  _b –  _b+ d _b. 

37) Энергетические группы нейтронов

допущение о существовании всего лишь двух энергетических групп нейтронов. Все

замедляющиеся нейтроны с энергией больше граничной объединяются в группу с ус-

ловным названием "быстрые", а все тепловые нейтроны с энергией меньше граничной

объединяются в группу с условным названием "тепловые"

38) Коэффициент размножения нейтронов 

Коэффициент размножения нейтронов k — отношение числа нейтронов последующего поколения к числу в предшествующем поколении во всём объеме размножающей нейтроны среды (активной зоны ядерного реактора).

39) Формула четырех сомножителей

В общем случае, этот коэффициент может быть найден с помощью формулы четырёх сомножителей:

, где

• k₀ — коэффициент размножения в бесконечной среде;

• μ — Коэффициент размножения на быстрых нейтронах;

• φ — Вероятность избежать резонансного захвата;

• θ — Коэффициент использования тепловых нейтронов;

• η — Выход нейтронов на одно поглощение.

40) Эффективный коэффициент размножения

Эффективный коэффициент размножения нейтронов — количество нейтронов, вызывающих новую реакцию деления, на один акт деления ядра. Обозначается в основном буквой k. Эффективный коэффициент размножения количественно характеризует ход цепной реакции. Если k > 1, то реакция набирает ход, ядра делятся все чаще, при k < 1, — реакция затухает, при k = 1 поддерживается стабильный режим.

Коэффициент размножения можно оценить по формуле

,

где ν — количество быстрых нейтронов, которые создаются в среднем при акте деления, ε — фактор, описывающий дополнительное образование быстрых нейтронов при реакциях деления, инициированных быстрыми нейтронами, p — вероятность того, что нейтрон замедлится, избежав поглощения, f — коэффициент использования тепловых нейтронов,   — отношение сечения реакции деления до полного сечения реакции для захваченного нейтрона.

42) Мгновенные нейтроны

Мгновенные нейтроны

Это нейтроны, испускаемые осколками деления практически мгновенно после деления составного ядра, в отличие от запаздывающих нейтронов, испускаемых продуктами деления через некоторое время после этого. Количество нейтронов, испускаемых в одном акте деления — случайная величина, распределённая примерно по закону Гаусса около среднего значения (2-3 нейтрона на одно делящееся ядро). Мгновенные нейтроны составляют более 99 % нейтронов деления.

Среднее число нейтронов  , образующихся при делении, зависит от сорта ядра-мишени и энергии налетающего нейтрона. Наблюдается заметный рост  при увеличении энергии возбуждения делящегося ядра. Экспериментальные данные хорошо описываются линейной зависимостью вида^[44][45]:

,

где   — значение   для E=0,025 эВ.

43) Запаздывающие нейтроны

Запаздывающие нейтроны

Это нейтроны, испускаемые продуктами деления через некоторое время (от нескольких миллисекунд до нескольких минут) после реакции деления тяжёлых ядер, в отличие от мгновенных нейтронов, испускаемых практически мгновенно после деления составного ядра.

В очень редких случаях в цепочке β⁻-превращений образуется ядро с энергией возбуждения, превышающей энергию связи нейтрона в этом ядре. Такие ядра могут испускать нейтроны, которые называются запаздывающими. Испускание запаздывающего нейтрона конкурирует с гамма-излучением, однако в случае перегруженности ядра нейтронами более вероятно будет испускание нейтрона.

Несмотря на малый выход, запаздывающие нейтроны играют огромную роль в ядерных реакторах. Благодаря большому запаздыванию, эти нейтроны существенно, примерно на два порядка и более, увеличивают время жизни нейтронов одного поколения в ядерном реакторе и тем самым создают возможность управления самоподдерживающейся цепной реакцией деления.

Ядро, образовавшееся при испускании запаздывающего нейтрона, может находиться либо в основном, либо в возбуждённом состоянии. В последнем случае возбуждение снимается гамма-излучением