- •1 . Элементарные заряды. Объемная, поверхностная и линейная плотность зарядов.
- •4 . Примение «т» Гаусса-Остроградского для расчета поля.
- •5 . Работа сил электростатического поля.
- •6 . Связь напряженности эсп с градиентом потенциала.
- •7. Электрический момент системы зарядов.
- •9 . Диэлектрическая проницаемость веществ. «т» Гаусса-Остроградского для диэлектриков.
- •1 0. Проводники в электрическом поле.
- •11. Электроемкость уединенного проводника.
- •1 2. Конденсаторы. Электроемкость системы двух проводников.
- •13. Соединения конденсаторов.
- •1 4. Энергия электростатического поля.
- •15. Сила тока и плотность тока.
- •2 0. Закон Ома для неоднородного участка цепи. Закон Ома для замкнутой цепи.
- •21. Закон Био-Савара-Лапласа. Вектор напряженности и индукции магнитного поля.
- •2 2. Применение закона б-с-л для магнитного поля.
- •2 3. Магнитный момент контура с током.
- •2 4. Закон полного тока.
- •25. Сила Ампера и сила Лоренца.
- •26. Релятивистская природа магнитного поля.
- •2 7. Движение заряженной частицы в электрическом и магнитном поле.
- •28. Эффект Холла.
- •29. Магнитный поток. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •30. Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея.
- •31. Индуктивность контура. Явление самоиндукции.
- •32. Экстратоки. Переходные процессы.
- •33. Собственная энергия тока. Энергия магнитного поля.
- •37. Магнитная восприимчивость и проницаемость. Типы магнетиков.
- •38. Орбитальный диамагнетизм.
- •3 9. Ферромагнетизм. Домены. Кривая намагничивания ферромагнетика. Петля гистерезиса.
- •40. Первое уравнение Максвелла. Вихревое электрическое поле.
- •41. Второе уравнение Максвелла. Ток смещения.
- •42. Система уравнений Максвелла.
- •43. Плоская волна в диэлектрике.
- •44. Отражение и преломление эмв на границе двух диэлектриков.
- •45. Вектор Умова–Пойтинга.
1 4. Энергия электростатического поля.
q – заряд одной обкладки, Δφ – разность потенциалов. Вычислим работу по переносу заряда Δq с одной обкладки на другую: эта работа по величине равна энергии поля между пластинами конденсатора, которая выделяется при разряде (исчезновении поля) во внешней цепи. Объемная плотность энергии или В общем случае полная энергия может быть вычислена как W= Для уединенного проводника: W=
Энергия взаимодействия системы неподвижных точечных зарядов: W= ; где φi – потенциал поля всех зарядов (исключая Qi) в месте расположения заряда Qi.
15. Сила тока и плотность тока.
Р ассмотрим проводящую среду. Для электронов => V≈105 м/с; В состоянии равновесия [v]= При наложении ЭП на хаотическое движение зарядов накладывается дрейф зарядов в поле. Электрическим током называется упорядоченное движение электрических зарядов. Направление тока – направление движения положительных зарядов. При включении поля на время каждый заряд приобретает некоторую скорость вдоль направления поля: (qE) Пусть τ – время релаксации, тогда и среда будет рассеивать энергию и нагреваться при пропускании тока. Сила и плотность тока: v– скорость дрейфа; q– заряд одной частицы; n– концентрация; Тогда заряд, прошедший через поперечное сечение проводника. Плотность тока – заряд, проходящий через единицу времени через единицу площади поперечного сечения пр-ка. j= [ j ] = 1 А/м2 (ампер на метр2); Сила тока в проводнике равна величине заряда, проходящего через поперечное сечение проводника за единицу времени. I= [I] = 1 А (Ампер); S – произвольная поверхность, перекрывающая проводник. Уравнение непрерывности: Вычислим I – поток вектора через произвольную поверхность, расположенную внутри проводника. Очевидно, он равен убыли положительного заряда, заключенного внутри S: - - -
1 6. Проводимость и закон Ома для металлов.
В металлическом проводнике j=nvq=nVDe=n Закон Ома в дифференциальной форме j=σE; σ – электрическая проводимость среды; I=jS=σSE=σ или по-другому I= – закон Ома; U – разность потенциалов (В), R – электрическое сопротивление; Для проводника цилиндрической формы R=ρ ρ – удельное сопротивление; L – длина проводника; S – площадь поперечного сечения проводника.
1 7. Соединение сопротивлений.
а) последовательное соединение R=R1+R2+…+Rn;
б) параллельное соединение
1 8. Закон Джоуля-Ленца.
Пусть имеется произвольный участок цепи, между концами которого создана разность потенциалов U=φA+φB; Пусть I – сила тока, тогда за время Δt по цепи пройдет заряд ∆q=I∆t; Работа по переносу заряда
A=∆q∆φ=IU∆t; – работа тока, которая полностью превращается в тепло. Мощность тока P= Если между A и B находится резистор A=I2R – закон Джоуля-Ленса.
1 9.Электродвижущая сила.
С истема проводников, в которой действуют только ЭС силы, со временем приходит в равновесное состояние и движение зарядов прекращается. Пусть имеется устройство, которое поддерживает эл. ток в цепи, перенося электроны обратно. Пусть q > 0 переносится из т.2 в т.1 (внутри источника). A=q(φ2-φ1)+W; A=q(φ2-φ1)+I2r∆t или Электродвижущей силой (ЭДС) источника тока называется отношение работы, совершаемой сторонними силами внутри источника при перемещении заряда q, к величине этого заряда ε= [ε] = 1 В (Вольт); получаем ε=φ2-φ1+Ir;