- •Задача № 1-4
- •1. Найдем комплексные амплитуды составляющих вектора .
- •2. Определим диапопзон частот в котором – действительное число, т.Е. Рассматриваемое поле – бегущая волна.
- •3. Запишем выражения для мгновенных значений составляющих векторов поля и для двух случаев:
- •6. Найдем комплексные амплитуды поверхностных токов и зарядов на всех стенках трубы.
- •7. Вычислим средние за период значения объемных плотностей энергий электрического и магнитного полей.
- •9. Запишем выражения для мгновенных значений плотностей активного и реактивного потоков энергии для двух случаев, указанных в п. 8.
- •10. Вычислим средний за период поток энергии через поперечное сечение волновода.
- •11. Определим фазовую скорость Vф и скорость распространения энергии Vэ рассматриваемой волны. Рассчитаем и построим графики зависимостей Vф и Vэ от частоты.
- •12. Считая, что стенки трубы выполнены из реального металла имеющего Сим/м, на основе граничных условий Леонтовича-Щукина определим коэффициент затухания для заданной волны.
- •13. Рассчитаем и построим график зависимоти коэффициента затухания волны в волноводе от частоты.
12. Считая, что стенки трубы выполнены из реального металла имеющего Сим/м, на основе граничных условий Леонтовича-Щукина определим коэффициент затухания для заданной волны.
Формула для расчета коэффициента затухания на основе граничных цсловий Леонтовича-Щукина имеет вид [1]:
,
где ,
Раскроем частотную зависимость коэффициента затухания:
,
Выражение для Рср подставлено из (11).
Подставив в полученное выражение для коэффициента затухания, получим:
, Нп/м
13. Рассчитаем и построим график зависимоти коэффициента затухания волны в волноводе от частоты.
, Нп/м
График этой зависимости представлен на рис. 15
14. Опеределим тип волны, распространяющейся в волноводе. Изобразим структуру силовых линий электрического и магнитного полей этой волны и плотности поверхностного тока проводимости, протекающего по стенкам волновода.
Данная волна является волной типа , так как только вектор имеет продольную составляющую.
Структуры полей волны и поверхностных токов представлены на рис. 16 и 17
рис. 14
рис. 15
рис. 16
рис. 17
Вывод:
В данной работе проведено исследование волны в прямоугольном волноводе. По заданным соотношениям определены все составляющие обоих векторов электромагнитного поля. Проведено исследование зависимости амплитуд составляющих поля от координат в режиме бегущей волны (с переносом энергии) и в режиме стоячей волны (без переноса энергии). В ходе исследования установлено, что вдоль каждой стенки волновода укладывается одна полуволна по осям Х и У соответственно. Показано экспоненциальное затухание волны с ростом координаты z в режиме стоячей волны и неизменность амплитуды ее колебаний с при изменении координаты z в режиме бегущей волны (без учета потерь). Проведена проверка выполнения граничных условий на стенках волнвода. Получены математические выражения для поверхностных токов и зарядов на стенках волновода. Рассчитан вектор Пойтинга в комплексной форме и в форме мгновенного значения. Результаты этого расчета использованы для расчета средней за период энергии, проходящей через поперечное сечение волновода. Рассчитана фазовая скорость и скорость распространения энергии волны в волноводе, их зависимости рассчитана и построена графически. Рассчитан коэффициент затухания волны при использовании волновода из реального металла с заданной проводимостью, его зависиимость от частоты так же рассчитана и показана графически. Установлен тип волны, ее структура, изображенная на соответствующем рисунке.
В процессе выполнения работы противоречий между отдельными е частями не выявлено. Следовательно, математическая модель поля построена верно.
Использованная литература:
[1] - Техническая электродинамика / Пименов Ю.В., Вольман В.И., Муравцов А.Д. Под ред. Ю.В. Пименова: Учебное пособие для вузов. – М.: Радио и связь, 2002.