- •53 Отчетная научно-техническая
- •Влияние условий термической обработки на механические свойства гранулированных нанокомпозитов Cox(Al2o3)100-X
- •Закономерности образования, стабильность и атомная структура некристаллических сплавов сИстемы Hf-w
- •1 Кафедра физики твердого тела
- •2Кафедра материаловедения и физики металлов
- •3Кафедра высшей математики и физико-математического моделирования
- •Анализ структуры новой бессвинцовой керамики NaBiNbScO6
- •Получение твёрдого раствора Na(X-1)BixNb(X-1)ScxO3
- •Влияние температуры и концентрации фаз компонентов на обратный магнитоэлектрический эффект в слоистых композитах tdf – pzt
- •Механические свойства наноструктурных покрытий Coх(Al2o3)100-х, Coх(SiO2)100-х, и Coх(CaF2)100-X
- •Получение аналога углеродной однонаправленной ленты
- •Технология получения препрега на основе углеродной ленты уол-300р
- •Инверсный магнитоэлектрический эффект в двухслойных композитах Tb0,12Dy0,2Fe0,68 – PbZr0,53Ti0,47o3
- •Механические испытания образцов полимерных композиционных материалов
- •Влияние условий получения на анизотропию нанокомпозитов (CoNbTa)X(SiO2)100-X
- •Исследование анизотропии гранулированных нанокомпозитов Cox(CaF)100-X
- •Кафедра физики твёрдого тела
- •Технология получения тонких плёнок Nb2o5
- •Исследование частотной зависимости импеданса в многослойных гетерогенных структурах на основе композита (Co40Fe40b20)33,9(SiO2)66,1
- •Ориентационная зависимость магнитомеханического эффекта в сверхпроводниках 2 рода
- •Проведение входного контроля качества препрегов при производстве композиционных углеродных материалов
- •Влияние внешнего смещающего электрического поля на пьезоэлектрические свойства смешанного кристалла k0,81(nh4)0,19h2po4
- •Термоэдс полупроводниковой керамики на основе оксидов металлов со структурой перовскита
- •Разработка блока первичного концентрирования криптона и ксенона для воздухоразделительной установки КжАжАр-1,6
- •Промышленные методы ожижения водорода
- •Методы получения массивных втсп
- •Модернизация блока адсорбционной очистки кубовой жидкости от углеводородов для установки разделения воздуха кта-12-3
- •Уменьшение энергозатрат воздухоразделительной установки КжАжАр-1,6 путем введения предварительного охлаждения воздуха
- •Модернизация воздухоразделительной установки КжАжАр-1.6 для сокращения флегмового питания верхней колонны с целью повышения экономичности процесса ректификации
- •Электрические и сенсорные свойства пленок In35.5y4.2o60,3-Sn29Si4,3o66,7
- •Влияние теплового экрана на распределение температуры в криостате
- •Структура и электрические свойства композита (Co41Fe39b20)X(In35,5y4,2o60,3)100-X
- •Динамика электрического сопротивления нанокомпозитов Cox(Al2On)100-X под действием электрического поля
- •Магниторезистивные и термоэлектрические свойства тонких пленок Fex(Al2On)100-X
- •Электромеханические свойства дигИдрофосфата калия
- •Расчет плоского симметричного волновода в рамках волновой модели
- •Промышленные методы ожижения водорода
- •Исследование диэлектрических потерь при фазовом переходе в кристалле молибдата тербия
- •Исследование магнитных свойств композитов и многослойных структур с включениями оксида меди
- •53 Отчетная научно-техническая
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Влияние теплового экрана на распределение температуры в криостате
А.В. Сергеев, студент гр. НТ-081, Милошенко В.Е.
Кафедра физики твердого тела
Д
Рис.1. Принципиальная
схема применения экрана. 1 – криостат,
2 – жидкий азот, 3 – экран.
П
Рис.2. График
распределения температуры над уровнем
жидкого азота. Кривая 1 – без экрана, 2
– с экраном из свинца.
Из результатов измерения, показанных на рис. 2, в паровом пространстве криостата, как и ожидалось, существует большой градиент температуры. Видно, что в этих экспериментальных условиях на вертикальном участке криостата длинной в 10 см над поверхностью жидкости температура заметно изменилась, поэтому возникла необходимость применения теплового экрана, принципиальная схема его установки представлена на рис.1. Экран представляет собой бесшовный цилиндр из свинца с толщиной стенки 1,5 мм, высотой 32 см, диаметром 80 мм с конусным дном, которое необходимо для сбора образующегося конденсата. Сам экран помещается в жидкий азот. Измерения распределения температуры подтвердили эффективность его применения: тангенс угла наклона касательной к кривой распределения температуры увеличился, градиент температуры в рабочем объеме заметно уменьшился и теперь рабочая зона составляет около 20 см.
Литература
Милошенко В.Е., Калядин О.В. О разделении вкладов упругорелаксационных и магнитоупругих эффектов в сверхпроводниках // Деформация и разрушение материалов 2008, №5, с. 12-19.
УДК 538.9
ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СЛОЖНЫХ ОКСИДОВ НА ОСНОВЕ СИСТЕМЫ ОКИСЛОВ CuO + MnO
Е.В. Гусаров, студент гр. ПФ-111, М.А. Каширин, В.А. Макагонов, аспирант
Кафедра физики твердого тела
В последнее время все большее внимание исследователей привлечено к созданию новых эффективных термоэлектрических материалов для прямого преобразования тепловой энергии в электрическую. Поэтому поиск и получение новых качественных термоэлектрических материалов с высокой термоэлектрической добротностью является актуальной задачей физического материаловедения.
В данной работе рассмотрены электрические свойства сложных оксидов CuO + MnO в соотношении Cu:Mn = 1. Материалы были получены методом двухстороннего горячего прессования при температуре 620 К и последующим отжигом в узком интервале температур от 1120 до 1170 К в течение 8 ч. После отжига часть образцов была подвергнута закалке на воздухе, а часть – медленному охлаждению в печи.
Ф азовый состав образцов был изучен методом рентгеновской дифрактометрии на дифрактометре Bruker D2 Phaser. Было установлено наличие двух фаз: Cu1.5Mn1.5O4 и CuO в соотношении 2:1 масс. % для образцов, охлажденных с печью; Cu1.2Mn1.8O4 и CuO в соотношении 2:1 масс.% для закаленных образцов.
Были измерены температурные зависимости коэффициента термоэдс (S) и удельной электропроводности (σ) в интервале от 77 К до 300 К. Для определения механизма проводимости были построены графики в координатах S, σ = f (103/T) (рисунок). Сложный характер зависимости S обусловлен смешанным типом проводимости полученных материалов. Так как кривые удельной электропроводности почти совпадают, то можно сказать, что концентрации носителей заряда в этих материалах имеют схожие значения,. По приведенным кривым были рассчитаны энергии активации термоэдс и проводимости: Eσ = 0,37 эВ , ES = 0,64 эВ (в печи), ES = 0,93 (на закалке).
Величина энергии активации несколько больше, чем в чистой медно-марганцевой шпинели [1], что можно объяснить наличием фазы CuO с большой EA.
Исследования таких оксидов является перспективным, так как они обладают хорошими термоэлектрическими параметрами.
Литература
1. Шефтель И.Т. Терморезисторы / И.Т. Шефтель. – Москва, Изд.: Наука, 1973. – 397 с.
Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ по гранту 13-08-97533
УДК 538.9