- •Часть 1 содержит лекции по темам: «Механика», «Электростатика и постоянный ток», «Магнитное поле и электромагнитная индукция».
- •Лекция 1
- •1. Кинематика поступательного движения
- •Механическое движение
- •1.2. Основные понятия и определения
- •Эти уравнения движения эквивалентны векторному уравнению
- •1.3. Скорость
- •1.4. Ускорение
- •Лекция 2
- •2. Кинематика вращательного движения
- •2.1. Вращательное движение
- •2.2. Угловой путь. Угловая скорость. Угловое ускорение
- •2.3. Соотношение между угловыми и линейными величинами
- •Нормальное ускорение равно
- •Как нормальное, так и касательное ускорение растет линейно с увеличением расстояния r от точки до оси вращения.
- •Лекция 3
- •3. Динамика поступательного движения
- •3.1. Сила. Первый закон ньютона
- •Виды сил
- •Первый закон Ньютона
- •3.2. Второй закон ньютона. Масса. Импульс
- •2Ой закон Ньютона. Ускорение, приобретаемое телом, совпадает по направлению с действующей на него силой и равно отношению этой силы к массе тела
- •Выражение (3.2.3) можно записать в виде:
- •3.3. Третий закон ньютона
- •Третий закон
- •3.4. Закон сохранения импульса
- •Лекция 4
- •4. Динамика вращательного движения
- •4.1. Момент инерции относительно оси вращения
- •4.2. Момент силы относительно оси вращения
- •4.3. Момент импульса. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •4.4. Закон сохранения момента импульса
- •Лекция 5
- •5. Энергия. Работа. Мощность
- •5.1. Способы вычисления работы
- •5.2. Мощность
- •5.3. Кинетическая энергия
- •5.4. Потенциальная энергия
- •Следовательно для тела, находящегося в поле тяготения Земли
- •По третьему закону Ньютона для преодоления силы упругости надо приложить силу
- •5.5. Закон сохранения энергии
- •6.2. Постулаты специальной теории относительности
- •Кто понимает теорию относительности?
- •Был этот мир глубокой тьмой окутан.
- •6.3. Преобразования лоренца
- •Аналогично можно получить
- •6.4 Закон сложения скоростей
- •Разделив уравнение (6.4.1) на (6.4.2) получим
- •Лекция 7
- •7. Следствия из преобразований лоренца
- •7.1. Длина тела в различных исо
- •7.2. Длительность событий в различных исо
- •Воспользуемся формулами преобразования времени
- •Интервал между событиями
- •7.3. Основной закон релятивистской динамики материальной точки
- •7.4. Взаимосвязь массы и энергии
- •Для изменения кинетической энергии необходимо совершить работу
- •7.5. Значение теории относительности
- •Лекция 8 Электрическое поле
- •8.1. Электрический заряд
- •Линейная плотность электрических зарядов.
- •8.2. Закон Кулона
- •8.2.1. Закон Кулона для точечных зарядов
- •8.2.2. Закон Кулона для заряженных тел
- •8.3. Электрическое поле
- •8.3.1. Понятие электрического поля
- •8.3.2. Напряженность электрического поля
- •8.3.3. Графическое представление электрического поля
- •9.2. Поток вектора электрического смещения (индукции)
- •9.3. Теорема Остроградского-Гаусса
- •9.4. Применение теоремы Остроградского–Гаусса
- •9.4.1. Поле равномерно заряженной сферы
- •9.4.2. Поле равномерно заряженного шара
- •9.4.3. Поле бесконечного равномерно заряженного цилиндра
- •9.4.4. Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости
- •Лекция 10 потенциал электростатического поля
- •10.1. Работа сил электростатического поля
- •10.2. Электрический потенциал. Разность потенциалов
- •1 КэВ (килоэлектронвольт) - 103 эВ;
- •1 МэВ (мегаэлектронвольт) - 106 эВ;
- •10.3. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •10.4. Эквипотенциальные поверхности
- •Лекция 11 проводники в электрическом поле
- •11.1. Распределение зарядов в проводнике
- •11.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •11.3. Конденсаторы
- •11.3.1. Плоский конденсатор
- •11.3.2. Цилиндрический конденсатор
- •11.3.3. Сферический конденсатор
- •11.3.4. Соединения конденсаторов
- •11.4. Энергия заряженного проводника
- •11.5. Энергия заряженного конденсатора
- •11.6. Энергия электрического поля
- •Лекция 12 понятие об элекрическом токе
- •12.1. Понятие об электрическом токе
- •12.2. Сила и плотность тока
- •12.3. Закон ома в дифференциальном виде
- •12.4. Электродвижущая сила
- •12.5. Закон ома в интегральной форме
- •12.6. Зависимость электропроводности от температуры
- •12.7. Закон джоуля – ленца в дифференциальной форме
- •12.8. Работа и мощность электрического тока
- •Лекция 13 законы кирхгофа
- •Лекция 14 диэлектрики в электрическом поле
- •14.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •14.2. Поляризация диэлектриков
- •14.3. Электрическое поле диэлектрика
- •14.4. Сегнетоэлектрики
- •15.2. Закон Ампера
- •15.3. Закон Био-Савара-Лапласа
- •15.4. Магнитный поток
- •15.5. Магнитный момент контура с током
- •15.6. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •Лекция 16 принцип суперпозиции и его применение
- •16.1. Принцип суперпозиции
- •16.2. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •16.3. Магнитное поле кругового тока
- •16.4. Магнитное поле в центре прямоугольной рамки
- •1 М 6.5. Закон полного тока
- •16.6. Магнитное поле соленоида (катушки)
- •16.7. Магнитное поле тороида
- •Лекция 17 действие магнитного поля на электрический ток
- •17.1. Взаимодействие параллельных токов
- •17.2. Вращение рамки с током в магнитном поле
- •17.3. Работа магнитного поля по перемещению проводника с током
- •17.4. Работа магнитного поля по перемещению контура с током
- •Лекция 18 действие магнитного поля на движущийся заряд
- •18.1. Сила Лоренца
- •18.2. Движение заряженной частицы в магнитном поле
- •18.3. Масс-спектрометр
- •18.4. Эффект Холла
- •18.5. Ускорители
- •Лекция 19 явление электромагнитной индукции
- •19.1. Опыты Фарадея
- •19.2. Основной закон электромагнитной индукции
- •19.3. Эдс индукции при вращении рамки в магнитном поле
- •19.4. Эдс индукции в движущемся проводнике
- •19.5. Развернутая формула основного закона электромагнитной индукции
- •Лекция 20 явление самоиндукции
- •20.1. Индуктивность контура
- •20.2. Самоиндукция
- •20.3. Индуктивность катушки
- •20.4. Токи при замыкании и размыкании цепи
- •20.5. Энергия магнитного поля
- •Лекция 21
- •21.1. Взаимная индукция
- •21.2. Взаимная индуктивность двух катушек
- •21.3. Трансформатор
- •21.4. Вихревые токи
- •21.5. Скин-эффект
- •Лекция 22 магнитные свойства твердых тел
- •22.1. Магнитные моменты электрона и атома
- •22.2. Диамагнетики
- •22.3. Парамагнетики
- •22.4. Ферромагнетики
- •Свойства ферромагнетиков
- •Лекция 23 ток смещения
- •Лекция 24 основы теории максвелла электромагнитного поля
- •24.1. Первое уравнение Максвелла
- •24.2. Второе уравнение Максвелла
- •24.3. Третье и четвертое уравнения Максвелла
- •24.4. Первое и второе уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •24.5. Третье и четвертое уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Литература
- •Оглавление
11.2. Электрическая емкость уединенного проводника
Уединенным называется проводник, который находится столь далеко от других заряженных тел, что влиянием их электрических полей можно пренебречь. Распределение зарядов по поверхности заряженного уединенного проводника, находящегося в однородной изотропной диэлектрической среде, зависит только от формы поверхности проводника. Сообщенный уединенному проводнику заряд q, распределяется по поверхности его таким образом, чтобы напряженность поля внутри проводника была равна нулю. Такое распределение зарядов для данного проводника является единственным.
Если проводнику добавить еще такой же заряд q, то он так же распределится по поверхности, как и предыдущий, в противном случае он создаст внутри проводника поле, отличное от нуля.
Это означает, что если в проводнике некоторая точка A после сообщения заряда q, имеет поверхностную плотность заряда , а, следовательно, напряженность поля и потенциал , то при сообщении второго заряда, равного q, эти характеристики увеличатся в 2 раза и станут равными , и .
Значит, потенциал уединенного проводника пропорционален величине его заряда, так как при увеличении заряда в некоторое число раз во столько же раз увеличивается напряженность поля в каждой точке окружающего проводник пространства, а следовательно, во столько же раз возрастает и работа переноса единичного положительного заряда из бесконечности на поверхность проводника.
Таким образом, для уединенного проводника
. (11.2.1)
Коэффициент пропорциональности С между потенциалом и зарядом называется электрической емкостью (электроемкостью, емкостью). Из (11.2.1) следует, что
. (11.2.2)
Электрической емкостью называется физическая величина, численно равная величине заряда, который необходимо сообщить уединенному проводнику, чтобы повысить его потенциал на единицу.
В СИ за единицу емкости принимают емкость такого проводника, потенциал которого изменяется на 1 В при сообщении ему заряда в 1 Кл. Эта единица емкости называется фарадом (Ф):
.
Фарад - очень большая величина. Например, емкостью в 1 Ф обладал бы уединенный шар радиусом м, то есть в 1500 раз большим радиуса Земли. На практике поэтому пользуются единицами равными долям фарада:
миллифарад |
(мФ) |
- |
Ф |
микрофарад |
(мкФ) |
- |
Ф |
нанофарад |
(нФ) |
- |
Ф |
пикофарад |
(пФ) |
- |
Ф |
11.3. Конденсаторы
Рассмотрим, как будет изменяться электроемкость проводника при нарушении условия его уединенности, то есть при приближении к нему другого, незаряженного проводника Б (рис. 11.3.1).
П ри сообщении проводнику A заряда q тело Б будет заряжаться через влияние (электростатическая индукция), причем ближайшими к заряду q будут заряды противоположного знака, которые будут уменьшать напряженность электростатического поля заряда q, сильнее, чем заряды одноименного знака с противоположной стороны тела Б - увеличивать. Поэтому напряженность индуцированного поля направлена противоположно напряженности Ej и уменьшает ее. Уменьшается и потенциал. А раз потенциал проводника при одном и том же заряде q оказывается меньшим, значит, увеличивается емкость проводника. Этот результат - проявление общего правила: электроемкость не уединенного проводника всегда больше электроемкости того же проводника, когда он уединен.
Это свойства не уединенного проводника на практике используется для создания устройств-конденсаторов, которые при небольшом относительно окружающих тел потенциале накапливали бы на себе ("конденсировали") заметные по величине заряды.
Конденсаторами называются устройства для накопления электрических зарядов, состоящие из двух близко расположенных друг от друга проводников, заряды которых равны по величине и противоположны по знаку.
Проводники конденсатора - обкладки - располагают близко друг к другу, но так, чтобы они не соприкасались. Взаимное расположение и форму обкладок выбирают такими, чтобы электрическое поле этих двух проводников при сообщении им равных по абсолютной величине и противоположных по знаку электрических зарядов в возможно большей степени было локализовано в ограниченной области пространства. Этому условно удовлетворяют расположенные близко друг к другу две пластинки, два коаксиальных цилиндра и две концентрические окружности. Соответственно различают плоские, цилиндрические и сферические конденсаторы.
Основной характеристикой конденсатора является его емкость, под которой понимают величину, прямо пропорциональную заряду и обратно пропорциональную разности потенциалов между обкладками:
. (11.3.1)
В электротехнике величину называют также напряжением между точками 1 и 2 и обозначают буквой U. Тогда
. (11.3.2)
Емкость конденсатора есть физическая величина, численно равная количеству заряда, которое нужно перенести с одной обкладки на другую, чтобы разность потенциалов между обкладками увеличилась на 1 вольт.
Величина емкости конденсатора зависит от формы и размеров обкладок, величины зазора между ними и диэлектрических свойств среды между обкладками.