- •Радиоматериалы и радиокомпоненты
- •Радиоматериалы и радиокомпоненты
- •Содержание
- •Введение
- •1. Свойства материалов
- •1. 1. Классификация материалов
- •1. 2. Виды химической связи в материалах
- •1. 3. Структура твердых тел. Дефекты структуры
- •1. 4. Элементы зонной теории твердого тела
- •2. Проводниковые материалы
- •2. 1. Электропроводность проводниковых материалов
- •2. 2 Сверхпроводимость проводниковых материалов
- •2. 3. Контактная разность потенциалов. Термоэлектродвижущая сила
- •2. 4 Контакты
- •2. 5. Классификация проводниковых материалов
- •3. Полупроводниковые материалы
- •3. 1. Особенности полупроводников
- •3. 2. Электропроводность полупроводников
- •3.2.1. Собственная проводимость (γi)
- •3.2.2. Примесная проводимость n - типа (γn)
- •3.2.3. Примесная проводимость р – типа (γр)
- •Донор – дающий, акцептор – принимающий
- •3.2.4. Воздействие теплового поля на электропроводность
- •3. 3. Термоэлектрические свойства
- •3.3.1. Терморезисторы
- •3.3.2. Термоэлементы
- •3. 4. Электронно-дырочный (или p-n) переход
- •3. 5. Фотоэлектрические свойства полупроводников
- •3.5.1. Фоторезистивный эффект
- •3.5.2. Фотоэлектрический эффект
- •3.6. Классификация полупроводниковых материалов
- •Полупроводниковые материалы
- •4. Магнитные материалы
- •4. 1. Природа ферромагнетизма
- •4. 2. Основные характеристики ферромагнетиков
- •4. 3. Потери в ферромагнитных материалах
- •4. 4. Энергия в зазоре ферромагнетика
- •4. 5. Классификация магнитных материалов
- •5. Диэлектрические материалы
- •5. 1. Поляризация диэлектриков
- •5. 1. 1. Виды поляризации
- •5. 1. 2. Влияние различных факторов на поляризуемость диэлектрика
- •5. 1. 3. Электретный эффект
- •5. 2. Электропроводность диэлектриков
- •3. Диэлектрические потери
- •5. 3. 1. Виды диэлектрических потерь
- •5. 3. 2. Схемы замещения диэлектриков и векторные диаграммы к ним
- •5. 3. 3. Зависимость tgδ и Ра от внешних факторов
- •5. 4. Пробой диэлектриков
- •5. 4. 3. Виды пробоя
- •5. 4. 2. Ионизационный пробой
- •5. 4. 3. Электрический пробой (электронный)
- •5. 4. 4. Электрохимический пробой
- •5. 4. 5. Электротепловой пробой твердых диэлектриков (тепловой пробой)
- •5. 5 Классификация диэлектрических материалов
- •Электроизоляционные материалы
- •Библиографический список
2. 2 Сверхпроводимость проводниковых материалов
Многие металлы и сплавы ниже определенной температуры (для каждого материала температура своя) переходят в сверхпроводящее состояние, т.е. их сопротивление постоянному току становится практически равным нулю. Если металл переходит в это состояние скачком – это сверхпроводник 1-го рода, если плавно – сверхпроводник 2-го рола (как правило это сплав).
Температура перехода в сверхпроводящее состояние называется критической (Ткр), выше этой температуры сверхпроводник переходит в обычное проводящее состояние (рис. 2.3.).
На рисунке показано поведение сверхпроводника первого рода – Iр.св. и сверхпроводника второго рода IIр.св. в широком диапазоне температур. При температуре плавления Тпл сопротивление резко растет, пока кристалл не перейдет в жидкое состояние; при дальнейшем повышении температуры сопротивление снова плавно возрастает.
Очень кратко сверхпроводимость можно объяснить тем, что в металле при определенных условиях образуются пары электронов (куперовские пары), имеющие противоположные импульсы и спины. Такая пара взаимодействует с кристаллической решеткой – один электрон, отдавая ей свой импульс, переводит ее в возбужденное состояние; второй электрон этой пары забирает переданный решетке импульс и тем самым переводит ее в нормальное (первоначальное) состояние.
В результате состояние решетки не изменяется, а между электронами, обменявшимися фотонами, возникает сила взаимного притяжения. Таких электронных пар в металле великое множество, но все они движутся согласованно, электронные волны их имеют одинаковые длины и фазы.
Рис. 2. 3. Зависимость сверхпроводников Iр и IIр от температуры
Отсутствие сопротивления в сверхпроводнике объясняется тем, что движение всех электронных пар в металле можно описать как распространение одной (суммарной) электронной волны, которая не рассеивается кристаллической решеткой потому, что сама решетка участвует в образовании этой волны, т.е. собственные колебания решетки согласованы с электронной волной, имеют те же длины волн и фазы.
Ток, возбуждаемый за счет внешнего источника (который затем выключается) в сверхпроводящей цепи, может сохраняться очень длительное время, если в ней поддерживать определенные условия.
Кроме нулевого сопротивления сверхпроводники обладают свойствами идеальных диамагнетиков, магнитные силовые линии в них не проникают, выталкиваются.
На разрыв электронных пар и переход в нормальное (несверхпроводящее) состояние требуется затрата определенной энергии, например: температуры, превышающей критическую Ткр; магнитного поля, превышающего Нкр (для каждого металла Нкр – свое); электрического тока, величина которого вызывает на поверхности сверхпроводника критическое магнитное поле – Нкр.
Если энергия этих воздействий больше сил связи между электронными парами – они разрушаются, а металл теряет свое сверхпроводящее состояние, становясь обычным проводником.
Надо заметить, что не все чистые металлы и сплавы переходят в сверхпроводящее состояние. Например, такие хорошие проводники при нормальных условиях как медь и серебро, не переходят в сверхпроводящее состояние даже при температурах близких к абсолютному нулю.
В таблице 2.1 приведены некоторые проводниковые материалы, способные становиться сверхпроводниками при низких температурах, их критические тепловые и критические магнитные поля.
Таблица 2.1
Материал |
Критическая температура Ткр, К |
Критическое магнитное поле Нкр, кА/м |
Цинк (Zn) |
0,88 |
4,24 |
Алюминий (Al) |
1,2 |
8 |
Кадмий (Cd) |
0,56 |
2,5 |
Ртуть (Hg) |
4,15 |
32,8 |
Свинец (Pb) |
7,2 |
64,5 |
Ниобат олова (Nb3Sn) |
18,1 |
19,5∙103 |
Применение сверхпроводников в мощных магнитах, трансформаторах, генераторах, линиях передач сводит к нулю потери в проводниках и позволяет значительно повышать плотность тока и напряженность магнитного поля.
Сейчас ведутся работы по созданию высокотемпературных сверхпроводников. Предполагается, что ими будут керамические материалы.
Вопросы для самоконтроля
1. Чем обусловлена высокая проводимость проводников 1-го рода?
2. На какой параметр (в формуле проводимости) оказывают влияние повышение температуры, введение примесей в металл и механическое искажение кристаллической решетки?
3. Что собой представляет температурный коэффициент удельного электрического сопротивления проводников?
4. По какой формуле можно рассчитать сопротивление проводники при температуре выше комнатной, 20 °С?
5. Что собой представляет явление сверхпроводимости?
6. Почему при определенных (низких) температурах в некоторых проводниках сопротивление падает до нуля?
7. Какие факторы могут вывести сверхпроводник из сверхпроводящего состояния?