- •Пояснительная записка к дипломному проекту на тему: «вязкое затухание звуковых волн в сильных центробежных полях»
- •Оглавление
- •Глава 1 Литературный обзор 7
- •Глава 2 Расчетная часть 25
- •Аннотация
- •Введение
- •Глава 1 Литературный обзор
- •Поведение газа в центробежном поле сил
- •Волны в сильном центробежном поле
- •Затухание звуковых волн
- •Глава 2 Расчетная часть
- •Постановка задачи
- •Теоретический анализ
- •Описание программы
- •Верификация
- •Список литературы
Затухание звуковых волн
Одной из главных причин затухания звуковых волн в газе, является наличие вязкости и теплопроводности, приводящее к диссипации энергии звуковых волн, в связи с чем звук поглощается, т.е. его интенсивность постепенно уменьшается. Выведем формулу, использующуюся в данной работе для расчета коэффициента затухания звука, учитывающую диссипацию энергии за счет молекулярной вязкости и теплопроводности.
Для вычисления диссипируемой в единицу времени энергии Емех воспользуемся следующими общими соображениями. Механическая энергия представляет собой не что иное, как максимальную работу, которую можно получить при переходе из данного неравновесного состояния в состояние термодинамического равновесия. Как известно из термодинамики, максимальная работа совершается, если переход происходит обратным образом (т.е. без изменения энтропии), и равна соответственно этому:
Емех = Е0-Е(S),
Где Е0есть заданное начальное значение энергии тела в состоянии равновесия с той же энтропиейS, которую тело имело вначале. Дифференцируя по времени, получаем:
Емех = - Е(S) = - S.
Производная от энергии по энтропии есть температура. Поэтому
– температура, которую имело бы тело, если бы оно находилось в состоянии термодинамического равновесия (с заданным значением энтропии). Обозначая эту температуру какТ0имеем, следовательно:
Емех = Т0 S.
Воспользуемся для S выражением:
, (14)
включающим в себя возрастание энтропии, обусловленное как теплопроводностью, так и вязкостью. Поскольку температура Тмало меняется вдоль жидкости и мало отличается отТ0, то можно вынести ее из-под знака интеграла и писатьТ вместо Т0:
.
Эта формула представляет собой обобщение формулы
на случай сжимаемой жидкости и наличия теплопроводности.
Пусть ось х совпадает с направлением распространения звуковой волны. Тогда
Два последних члена в (14) дают
.
Нас, конечно, интересует среднее по времени значение величин; усреднение дает
.
(V0– объем жидкости).
Далее, вычислим первый член в (14). Отклонение Т′ температуры в звуковой волне от своего равновесного значения связано со скоростью формулой
так что градиент температуры равен
.
Для среднего по времени значения от первого члена в (14) получаем:
.
С помощью известных термодинамических формул
(15)
можно переписать выражение в виде
.
Собирая полученные выражения, находим среднее значение диссипации энергии в виде
(16)
Полная же энергия звуковой волны равна
. (17)
Для звука имеем дело с задачей, в которой звуковая волна распространяется вдоль жидкости и ее интенсивность падает с увеличением пройденного расстояния x. Очевидно, что это уменьшение будет происходить по закону, а для амплитуды как –, где коэффициент поглощения γ определяется посредством
. (18)
Подставляем сюда (16) и (17), находим, таким образом, следующее выражение для коэффициента поглощения звука[10]:
, (19)
которое используется для расчёта объёмного эффекта затухания звуковых волн при верификации.
Глава 2 Расчетная часть
Постановка задачи
Перейдём теперь непосредственно к постановке и решению задачи. Для этого рассмотрим цилиндрическую трубу (ротор), заполненную гексофторидом урана , которая вращается с угловой скоростью ω. Длина ротора L намного больше, чем его радиус r (L>> r), что позволяет считать ротор бесконечным (Рис.6.). Предполагаем, что температура T на внешней стенке постоянна и равна 300 K.Внутри ротора находится источник, который генерирует звуковые волны c волновым вектором k направленным вдоль оси Z.
Рис.6. Цилиндрическая вращающаяся трубаНеобходимо разработать численный метод расчёта коэффициента затухания звуковых волн для вышеописанной модели и исследовать зависимости глубины проникновения звуковой волны от её волнового вектора, а также от радиуса и скорости вращения ротора.Фундамент исследования составила работа [16] в которой предложен метод верификации, основанный на полуаналитическом решении задачи о циркуляции газа в роторе бесконечной длины. Поставленная задача решается с гармоническим возмущением малой амплитуды во вращающемся газе. В работе также показано, как решение системы уравнений в частных производных сводится к решению системы однородных дифференциальных уравнений, которые могут быть решены почти с любой точностью на персональном компьютере.Запишем основную систему дифференциальных уравнений во вращающейся цилиндрической системе координат, описывающих движение в роторе [10]:
,
,
,
,
вместе с плотностью и давлением, которые в данной модели подчиняются следующим распределениям:
, (28)
, (29)
где – давление и плотность на стенке ротора, соответственно,
образуется система уравнений, которая численно решается с помощью Maple при граничных условиях скользящей стенки:
=
=0
и граничных условиях трения на стенке:
.
Сравнение результатов, полученных с помощью данной полуаналитической модели и результатов численного моделирования, полученных в среде ANSYS CFX, показывает, что результаты эквивалентны[16].