- •Часть 2. Дифференциальные уравнения в частных производных первого порядка Лекция 11. Уравнения в частных производных первого порядка
- •11.1. Линейные и квазилинейные уравнения
- •11.2. Уравнения с переменными коэффициентами. Характеристики
- •11.3. Решение задачи Коши
- •12.2. Уравнение колебаний стержня
- •12.3. Уравнение теплопроводности и диффузии
- •12.4. Уравнения гидродинамики и звуковых волн
- •Лекция 13. Классификация уравнений в частных производных 2-го порядка, приведение их к каноническому виду и нахождение общего решения
- •Задания для самостоятельной работы
- •Лекция 14. Начальные и граничные условия
- •14.1. Начальные условия
- •14.2. Краевые задачи
- •Лекция 15. Решение задачи коши для волнового уравнения
- •15.1. Решение задачи Коши методом Даламбера
- •15.2. Решение задачи Коши для волнового уравнения методом Тейлора
- •Задания для самостоятельной работы
- •Лекция 16. Решение граничных задач волнового уравнения
- •16.1. Метод Фурье (метод разделения переменных) для уравнения свободных колебаний струны
- •16.2. Метод Фурье (метод разделения переменных) для уравнения вынужденных колебаний струны
- •Задания для самостоятельной работы
- •Лекция 16 (продолжение). Задача о напряженном состоянии элемента вооружения долота режущего действия
- •Лекция 17. Уравнения теплопроводности (диффузии) и методы их решений
- •17.1. Методы решения задачи Коши
- •Задания для самостоятельной работы
- •17.2. Методы решения граничных задач
- •Лекция 17 (продолжение). Расчет глубины промерзания связанных горных пород
- •Лекция 18. Стационарные уравнения. Уравнение лапласа и методы его решения
- •18.1.Задачи, приводящие к уравнениям эллиптического типа
- •18.2. Решения краевых задач для уравнения Лапласа в круге
- •Задания для самостоятельной работы
- •Лекция 19. Уравнение неразрывности и уравнения эйлера
- •19.1. Гипотеза сплошности
- •19.2. Установившееся и неустановившееся движения.
- •19.3. Уравнения гидродинамики и звуковых волн
- •19.4. Закономерности распространения плоских упругих волн
- •Лекция 20. Закономерности преломления и отражения плоских упругих волн на плоскости контакта твердых тел
- •Часть 4. Преобразование лапласа и его применение при решении дифференциальных уравнений Лекция 21. Преобразование лапласа
- •21.1. Преобразование Лапласа
- •21.2. Основные свойства преобразования Лапласа
- •21.3. Свертка функций
- •21.4. Оригиналы с рациональными изображениями
- •21.5. Нахождение оригинала по заданному изображению (когда оно рационально)
- •21.6. Оригиналы с изображениями, регулярными в бесконечности
- •Лекция 22. Практическое применение преобразования лапласа
- •22.1. Приложения к решению линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами
- •22.2. Использование преобразования Лапласа при решении уравнений в частных производных
- •Лекция 23. Миграционная подмодель радиогеоэкологической модели подземного регионального хранилища радиоактивных отходов и ядерных материалов
- •Вопросы к экзамену по дисциплине: «Дифференциальные уравнения в горном деле»
Задания для самостоятельной работы
Решить краевую задачу для уравнения Лапласа внутри круга со следующими граничными условиями:
18.1. .
18.2. .
18.3. .
18.4.
18.5.
Решить краевую задачу для уравнения Лапласа вне круга со следующими граничными условиями:
18.6. .
18.7. .
18.8. .
18.9. .
18.10. .
Лекция 19. Уравнение неразрывности и уравнения эйлера
19.1. Гипотеза сплошности
Введём понятие сплошной среды. Все тела состоят из отдельных частиц (атомов, молекул), но так как их много в любом очень малом, интересующем нас объёме, мы абстрагируемся от реального строения вещества и представляем среду с непрерывно меняющимися свойствами, заполняющую пространство сплошным образом. Воду, воздух, металлы, конденсированные взрывчатые вещества (ВВ), продукты детонации и т.д. будем рассматривать как тела, непрерывно заполняющие некоторую часть пространства.
Такая идеализация, в частности, позволяет в дальнейшем при исследовании движения таких сред использовать аппарат непрерывных функций, дифференциальное и интегральное исчисления.
Как правило, в горном деле рассматриваются два вида сплошных сред: идеальная среда и неидеальная среда.
Идеальная среда. Идеальной средой называют такую среду, в которой отсутствуют внутренние силы взаимодействия между частицами, то есть отсутствуют силы внутреннего трения между частицами, отсутствуют касательные напряжения. Идеальная среда не способна оказывать сопротивление изменению формы своих частиц.
Среди класса идеальных сред будем выделять так называемый "совершенный газ", свойства которого описываются уравнением Менделеева-Клапейрона - .
Неидеальная среда. В неидеальной среде присутствуют внутренние силы (внутреннее трение). Это вязкая жидкость — изотропная сжимаемая (или несжимаемая) среда, сдвиговые и объёмное сопротивления которой линейно зависят от скоростей деформаций.
Заметим, что твёрдые тела (металлы и другие) являются неидеальной средой. Они характеризуются наличием прочности и сжимаемости при относительно высоких напряжениях. Для твёрдых тел используют модели:
- упругой среды (сопротивление которой линейно зависит от деформаций);
- жёсткопластической среды (учитывается только пластичность);
- упругопластической среды, в которых учитываются упругие и пластические свойства, а также сжимаемость среды.
В сплошной среде различают поверхностные и массовые силы.
Поверхностные силы. Поверхностными силами, называются силы, распределенные по поверхности некоторого объёма сплошной среды.
Рис. 19.1
На рис. 19.1 показана система поверхностных сил, действующих на поверхность выделенного объёма в идеальной сплошной среде, где рх = ру = рz = р.
На рисунке 19.2 показаны поверхностные силы, действующие в неидеальной сплошной среде (вязкой среде или твёрдом теле).
Рис. 19.2
Массовые силы. Силы, действующие на единицу массы, называются массовыми. Это, например, гравитационные силы, которые подчиняются закону всемирного тяготения Ньютона, электромагнитные силы, силы инерции и др.
19.2. Установившееся и неустановившееся движения.
Каждая точка среды характеризуется параметрами: давлением р, плотностью ρ, температурой Т, u — вектором скорости c проекциями на оси координат (ux, uy, uz). Следует заметить, что в жидкости и газе р одинаково по всем направлениям (закон Паскаля), а в металлах, и вообще в твёрдых телах, в точке вместо р вводится тензор напряжений , имеющий шесть независимых компонентов: три касательных напряжения (i=j) и три нормальных напряжения (i ≠ j). Если движение установившееся (стационарное), то все параметры меняются от точки к точке (зависят от координат), но не зависят от времени.
Для установившегося (стационарного) движения среды имеем:
В неустановившемся движении все параметры зависят от координаты и от времени:
В горном деле при описании взрывов и ударных явлений в разных средах рассматриваются в основном неустановившиеся движения.
Траектории и линии тока. Траектория — линия, по которой движется частица среды. Линией тока называется линия в пространстве, касательная к которой в данный момент времени совпадает с направлением скорости в этой точке. Если движение стационарное, то траектория совпадает с линией тока, если движение нестационарное, то это разные линии.