1.Интерференция света. Условие интерференционного макс и мин.

Электромагн. волны, лежащие в диапазоне λ= (3500А – 7500А) относятся к видимому оптическому излучению и наз. светом.

Свет одной длинны волны или частоты наз. монохроматическим.

Две монохроматические световые волны, обладающие постоянной разностью фаз наз. когерентными.

Интерференцией световых волн называется явление усиления колебаний в одних точках пространства и ослабление колебаний в других в результате наложения двух или нескольких когерентных волн от когерентных источников, прошедших в эти точки.

Рассмотр. это явл. Пусть имеется 2 когерентные волны, кот получены в некоторой т.О пространства, находящейся на границе раздела сред. До точки P первая волна проходит в среде с показателем n1уть S2, вторая волна проходит в среде с показателем преломления n2 путь S2.

Следовательно разность фаз колебаний ,возбуждаемых волнами в точке P, будет равна

Если оптическая разность хода равна целому числу длин волн в вакууме то :(Условие интер-го макс) (m=0,1,2,3…)

Если дельта равна полуцелому числу длин волн в вакууме:(условие мин)

(m=0,1,2,3…)

2.Методы получения когерентных световых волн. Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников.

Зеркала Френеля.

Д ва плоских зеркала ОМ и ОN почти парал. Друг другу. Интерф. Енаблюдается от двух мнимых источников S1 и S2 явл-ся отбр-ем источника S в обоих зеркалах.

из рис видно

, след-но l=r+b

Подставим в формулу

Получим

Мак число инт-ых полос

Бипризма Френеля.

И згот-ые из одного куска стекла две призмы с малым преломляющим углом имеют одну общую грань. Парал. этой грани на расстоян. а располог. прямолин. источник света S. Интерф. Происх. От двух мнимых источн. S1и S2. Раст. Между источн. ,l=a+b, ширина интерф.полосы ,

Билинза.

Если линзу разрезать на две части и сместить их

перепен. Их оптич. Оси, то линза дает 2 перекрыв.

Пучка, между которыми возможн. Интерференция.

Кольца Ньютона

П лосковыпуклая линза большого радиуса кладется на стеклянную пластинку и освещается сверху параллельным пучком света. Так как радиус линзы R велик по сравнению с r - радиусом интерференционных полос, то угол падения света на внутреннюю поверхность линзы i ≈ 0

Опыт Юнга

Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников.

Р ассмотрим две цилиндрические когерент. световые волны, исход из источников S1и S2. Обл. в которой эти волны перекрываются назыв. полем интерф-ии. Во всей области наблюдается чередование мест с макс и мин инт-ю света.Если в поле интерф. внести экран, тона нем будет видна интрф. Картина, чередов. темных и светлых полос.

Из рис. видно:

, след. ,

Оптическая разность хода

Макс интерф. будет наблюдаться при: (m=0,1,2..)

Мин интерф.

-длина волны в среде, заполняющей пространство между источниками и экраном.

Расстояние между двумя соседними мах. интен-ти – расстояние между интерференционными полосами, а расстояние между соседними мин. – шириной интерференционной полосы.

Расстояние между полосами и шириной полосы имеет один-е значение: