16. Конденсатор. Емкость конденсатора. Соединение конденсаторов в батарею.

Конденсатор – устройство для накопления значительных по величине разноименных электрических зарядов. Конденсатор состоит из двух проводников (обкладок), разделенных слоем диэлектрика, толщина которого мала по сравнению с размерами проводников.

Электроемкость конденсатора – физическая величина, равная отношению заряда одной из пластин конденсатора (по модулю) к напряжению между его обкладками. Определяющая формула .

Электроемкость — величина скалярная, положительная. В системе СИ ее единица — фарад (1 Ф = 1 Кл/В).

Параллельное соединение конденсаторов .

П оследовательное соединение конденсаторов

.

14. Эл смещ. Теорема Остроград-Гаусса для электрост-го поля в в-ве. Сегнетоэлектр. Напряженность зависит от св-в среды и на границе раздела диэлектрика вектор напряженности претерпевает скачкообразное изменение. Поэтому используют еще одну физ. вел. - электрическое смещение. .,где .( диэлектрическая проницаемость в-ва). Электрическое смещение от св-в среды не зависит. Оно описывает электрическое поле, создает свободный заряд, заряды распределяются в поле так как и при наличии диэлектрика. Теорема Остроградского-Гаусса. Поток векторного электрического смещения через замкнутую поверхность = алгебраической сумме свободных эл.зарядов находящихся в этой поверхности. Сегнетоэлектрики – группа в-в ,которые могут обладать самопроизвольной поляризованностью в отсутствии внешнего поля. Сегнетоэлектрики имеют свои особенности : диэлектрическая проницаемость бывает порядка несколько тысяч; диэлектрическая проницаемость зависит от напряжения поля. Поведение поляризованности сегнетоэлектриков аналогично поведению намагниченности ферромагнетиков, след-но их наз иногда фероэлектриками. Сегнетоэлектриками могут быть только кристаллические в-ва у которых отсутс центр симметрии. Вз-вие частиц в кристалле сегнетоэлектрика приводит к тому, что их дипольные моменты спонтанно устанавл параллельно друг другу, однако направления поляризации разных областей бывают различны, след-но результирующий момент может быть равен нулю. Области спонтанной поляризации наз также доменами. t при которой в-во утрачивает необычные св-ва и становится нормальным диэлектриком наз т. Кюри.

17. Энергия уединенного заряженного проводника и заряженного конденсатора. Энергия поля.

Энергия заряженного конденсатора .

проводника W = = .

энергию поля, в любом объеме V -надо вычислить интеграл W= ,где = .

19. Закон Ома в дифференциальной форме.

Плотность тока в проводнике прямо пропорционально напряжённости внеш.эл.поля

20. Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме.

. Объёмная плотность тепловой мощности прямо пропорцонально квадрату напряжённости внеш. Поля

Объёмная плотность тепловой мощности=скалярному произведению в-ра плотности тока и напряжения внешнего поля.

18. Электрический ток и его характеристики. Классическая электронная теория электро­проводности металлов.

Электрический ток – направленное движение заряженных частиц. Эти частицы называются носителями тока. За направление электрического тока принимается направление движения положительных зарядов. Например, в металлах, где носителями тока являются электроны (отрицательно заряженные), направление тока противоположно направлению их упорядоченного движения.

Условия, необходимые для существования электрического тока:

1) наличие в веществе свободных заряженных частиц. Если положительные и отрицательные заряды связаны внутри нейтрального атома или молекулы, то их перемещение не приведет к появлению электрического тока;

2) наличие внутри вещества силы, действующей на все заряды одного знака в одинаковом направлении. Как правило, такая сила действует на свободные заряды со стороны электрического поля. Если внутри проводника имеется электрическое поле, то концы проводника имеют разные потенциалы (между концами проводника существует разность потенциалов или напряжение).

Ток, не изменяющийся со временем, называется постоянным (соответственно изменяющийся—не постоянным). Для постоянного тока справедливо соотношение I=q/t, где q—заряд переносимый через рассматриваемую поверхность за конечное время t.

Теория: Ме явл хорош электр средами, т.к. огромное число носителей зарядов (е).Эти свободные Е образ из валентн е котор теснее всего связаны с атомами в-ва.

21. Закон Видемана-Франца. Затруднения классической электронной теории электропроводности металлов.

Закон Видемана-Франца Отношение кооф-та теплопроводности к кооф-ту удельной электр. проводимости независит от рода Ме.

Затруднегия классической электронной теории

А)затруднённое вычисление кооф-в В

Б)необъясняет характер зависимости

В)по класичечкой теории теплоёмкость Ме-в должна определяться теплоёмкостью кристаллической решётки игаза.

22. ЭДС и напряжение. Закон Ома в интегральной форме.

ЭДС- величина = р-те сторонних сил над единичным положительным зарядом.

Напряжение величина численно=р-те совершаемой электростатическими и сторонними силами при перемещении единичного заряда.

З акон Ома в интег.форме. Произведение электр.сопротивления на силу тока в нём =сумме разности потенциалов на концах участков и ЭДС источников включённую в цепь.

23. Электрическое сопротивление. Соединение сопротивлений.

Электр-е сопротивление – зависит от длинны и площади поперечного сечения.

Сопротивление однородного проводника

Послед-е соединение сопротивлений R=R₁+R₂ I=I₁=I₂

П аралл. соединение сопротивлений U=U₁=U₂

.

24. Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме.

Кол-во теплоты на участке цепи =произведению квадрата силы тока на его сопротивление и на время прохождения тока

25. Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа.

Расчет разветлённых цепей состоит в отыскании токов в различных участках цепи по заданным сопротивлениям участков цепи и приложенных в них ЭДС.

Алгебраическая сумма токов сходящихся в узле =0

По второму закону Кирхгофа алгебраическая сумма произведений сил токов I_к на сопротивления R_k соответствующих участков контура равна алгебраической сумме приложенных в нем ЭДС.