- •45. Тліючий газовий розряд
- •55. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора в):
- •56 . Магнитные поля соленоида и тороида
- •57. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •§ 123. Закон Фарадея и его вывод из закона сохранения энергии
- •65. Фізична сутність явища взаємної індукції.
- •§ 19 Явище взаємної індукції. Взаємна індуктивність. Ерс взаємної індукції [5]
- •Фізичні принципи роботи електричних трансформаторів.
- •Коефіцієнт трансформації
- •66. Енергія магнітного поля
- •67. За яких умов у рамці в магнітному полі виникає змінний електричний струм? змінний струм
- •68. Як визначається і чому дорівнює зсув фаз між струмом та напругою на ємності?
Коефіцієнт трансформації
Коефіцієнт трансформації трансформатора - це величина, що виражає масштабується (перетворювальну) характеристику трансформатора відносно якого-небудь параметра електричного кола (напруги, струму, опору і т. д.).
66. Енергія магнітного поля
Провідник, по якому протікає електричний струм, завжди оточений магнітним полем, причому магнітне поле появляється і зникає разом з появою і зникненням струму. Отже, частина енергії струму йде на створення магнітного поля.
Енергія магнітного поля дорівнює роботі, яка затрачається струмом на створення цього поля.
Обчислимо енергію магнітного поля струму в найпростішому випадку ізотропного середовища, в якого зв'язок індукції з напруженістю поля в ньому лінійний. Для цього розглянемо соленоїд з N витків, який має індуктивність L. Якщо за час dt струм у соленоїді зростає на величину dІ, то при цьому змінюється і її власний магнітний потік відповідно на величину . Якщо в момент часу t сила струму в соленоїді становила І, то при зміні магнітного потоку на величину dФ, джерелом струму виконується додаткова робота dA:
.
Оскільки соленоїд залишається нерухомим, то ця елементарна робота dA пов'язана із зміною енергії соленоїда, яка зумовлена наявністю в ньому магнітного поля, на величину dWм:
і .
Оскільки dФ=LdІ, то dWм=LIdI.
; .
Це та енергія, яку було затрачено джерелом струму на утворення в соленоїді магнітного поля. За законом збереження енергії ця енергія дорівнює енергії магнітного поля W, яке пов’язане зі струмом , що проходить по провіднику з індуктивністю .
Дослідження властивостей змінних магнітних полів було доказом того, що енергія магнітного поля локалізована у просторі.
Енергію магнітного поля струму можна визначити через характеристики цього поля – значення його напруженості H та індукції В. Для цього розглянемо частковий випадок – однорідне магнітне поле всередині довгого соленоїда, індуктивність якого . Тоді
.
Магнітна індукція поля всередині довгого соленоїда . Звідси
.
Тоді
.
де враховано, що .
Магнітне поле соленоїда однорідне і зосереджене всередині соленоїда, а енергія поля розподілена в ньому з постійною об'ємною густиною , яка дорівнює
.
Одержаний вираз для відрізняється від виразу для густини енергії електричного поля лише тим, що електричні величини в ній замінені відповідними магнітними.
У випадку неоднорідного магнітного поля його енергію в деякому об'ємі V можна визначити так. Поділимо об'єм V на нескінченно малі елементи dV так, щоб поле в кожному з них можна було вважати однорідним. Тоді енергія елемента об'єму з локальною густиною в ньому дорівнює: .
Інтегруючи цей вираз по всьому об'єму поля V, отримаємо формулу для обчислення енергії неоднорідного поля:
.
67. За яких умов у рамці в магнітному полі виникає змінний електричний струм? змінний струм
Змінними вважають струми, які змінюються як за значенням, так і за напрямком. Найпоширенішими і найважливішими в техніці є синусоїдальні змінні струми, сила яких і напруга змінюються за законами синуса або косинуса. Такими, наприклад, є промислові струми, високочастотні струми, які використовують у радіозв'язку тощо.
Найпростішим способом одержання низькочастотних змінних струмів є обертання рамки з провідників в однорідному магнітному полі (або навпаки — обертання магнітного поля, яке перетинає нерухомі провідники).
Нехай у початковий момент часу амка розташована так, що напрямок нормалі п (перпендикуляра) до неї збігається з напрямком індукції магнітного поля В, в якому рамка обертається. Магнітний потік, який при цьому пронизує рамку
має максимальне значення.
Рамка обертається рівномірно з кутовою швидкістю со і кут повороту рамки у будь-який момент часу
Магнітний потік, який пронизує рамку, змінюється за законом косинуса:
За законом електромагнітної індукції, в разі зміни магнітного потоку, що пронизує контур, виникає електрорушійна сила індукції:
Отже, можемо зробити важливий висновок: за рівномірного обертання рамки в однорідному магнітному полі в ній виникає електрорушійна сила індукції, що змінюється за законом синуса.
Зрозуміло, що максимальних значень досягає в ті моменти, коли При цьому де k — ціле число.
Це такі положення рамки, за яких магнітний потік, що пронизує її, дорівнює нулю (рамка перетинає лінії індукції магнітного поля в перпендикулярному напрямку).
Коли , то провідники рамки ковзають уздовж ліній індукції поля і зміна магнітного потоку дорівнює нулю, хоча сам магнітний потік і максимальний.
За один оберт рамки електрорушійна сила змінює свої значення і знак двічі, тобто здійснює одне повне коливання.
Якщо рамку замкнути яким-небудь провідником, то в цьому провіднику виникає змінний струм. Однак такий змінний струм не в усіх точках провідника одночасно матиме одне й те саме значення, оскільки швидкість поширення поля у провіднику хоча й велика, але скінченна. Особливо це дається взнаки тоді, коли змінні струми високочастотні. Можна вважати, що в усіх точках кола низькочастотних струмів фаза коливань струму в один і той самий момент однакова. Такі струми називають квазістаціонарними.
Для квазістаціонарних струмів (як і для постійних) у кожен момент часу справджуються закони Кірхгофа: 1) сума електрорушійних сил у замкнутому контурі дорівнює сумі спадів напруг; 2) алгебрична сума сил струмів у точках розгалуження дорівнює нулю.
За рівномірного обертання рамки в однорідному магнітному полі в ній виникає електрорушійна сила індукції, що змінюється за законом синуса:
Для низькочастотних струмів можна вважати, що в електричних колах фаза коливань у всіх точках у певний момент часу однакова. Такі струми вважаються квазістаціонарними (від лат. quasi — ніби)