- •Содержание
- •2. Магнитное поле
- •2.1 Взаимодействие токов
- •2.2 Поле движущегося заряда
- •2.3 Закон Био – Савара – Лапласа
- •2.4 Сила Лоренца
- •2.5 Закон Ампера
- •2.6 Дивергенция и ротор магнитного поля.
- •3 Электромагнитная индукция
- •3.1 Явление электромагнитной индукции
- •3.2 Эдс в движущемся проводнике
- •3.3 Токи Фуко
- •3.4 Самоиндукция
- •3.5 Ток при замыкании и размыкании цепи
- •3.6 Энергия магнитного поля
- •3.7 Напряжённость магнитного поля. Гипотеза Ампера. Ферромагнетики.
- •Гипотеза Ампера – магнитные свойства тела определяются замкнутыми магнитными токами внутри его.
- •4 Основы теории Максвелла для электромагнитного поля
- •4.1 Вихревое электрическое поле
- •4.2 Ток смещения
- •Другая ситуация, если поля меняются со временем.
- •4.3 Уравнение Максвелла для электромагнитного поля
- •Заключение
- •Список использованных источников
- •Приложение
- •Электромагнитная индукция
Гипотеза Ампера – магнитные свойства тела определяются замкнутыми магнитными токами внутри его.
При достижении некоторой температуры Тд у ферромагнетиков исчезают его свойства – температура Кюри. Для железа 2530С.
У ферромагнетика не токи, а вращаются электроны,и их магнитный момент определяет собственное вращение электронов вокруг своей оси, а не вокруг ядер – спин.
4 Основы теории Максвелла для электромагнитного поля
4.1 Вихревое электрическое поле
Рассмотрим электромагнитную индукцию в замкнутом неподвижном контуре при переменном магнитном поле.
Английский физик Джеймс Клерк Максвелл высказал гипотезу, что всякое переменное магнитное поле возбуждает в окружающем пространстве электрическое поле, которое и является причиной возникновения индукционного тока в контуре, а контур, в котором появляется ЭДС, играет лишь роль индикатора, обнаруживающим это поле. Т.е. изменяющееся во времени магнитное поле порождает электрическое поле , циркуляция которого равна:
т.к.
,
тогда
Если контур и поверхность неподвижны, то операции интегрирования и дифференцирования можно поменять местами
по теореме Стокса
,
(4.1.1),
т.е. изменяющееся во времени магнитное поле обуславливает появление в пространстве поле . Это поле не электрическое, т.е.
,
отсюда следует, что
,т.е. как и .
- вихревое поле.
, отсюда следует, что
(4.1.2)
4.2 Ток смещения
В случае стационарного, т.е. не меняющегося со временем, электромагнитного поля
, но одновременно для вектора проводимости
.
Для стационарного случая
отсюда следует, что
- линии тока замкнуты и не имеют источников.
Другая ситуация, если поля меняются со временем.
следовательно,
,
но это не так, т.к. .
Чтобы согласовать данные уравнения и уравнение непрерывности Максвелл ввёл в слагаемое – плотность тока смещения.
(4.2.1)
Сумму токи проводимости и токи смещения называют полным током.
(4.2.2)
Если положить, что
,
то
.
Мы знаем, что
,
следовательно,
(4.2.3)
(4.2.4)
Термин ток смещения условен – это по сути изменяющееся электрическое поле. Из всех свойств, присущих действительному току, ток смещения обладает одним – создаёт магнитное поле.
4.3 Уравнение Максвелла для электромагнитного поля
Открытие тока смещения позволило создать единую теорию электрических и магнитных явлений. Основное следствие – вывод о существовании электромагнитных волн, распространяющихся со скоростью света. Это положило возникновению электромагнитной теории света. Основа теории – уравнения Максвелла.
Первая пара:
(4.3.1)
(4.3.2)
(4.3.1) связывает вихревое электрическое поле с порождающим его магнитным полем – закон электромагнитной индукции.
(4.3.2) – факт отсутствия источников магнитного поля, т.е. нет магнитных зарядов.
Вторая пара:
(4.3.3)
(4.3.4)
(4.3.3) связь между токами проводимости, токами смещения и порождаемым ими магнитным полем;
(4.3.4) показывает, что источником вектора служат сторонние заряды.
Это уравнения Максвелла в дифференциальной форме. В первой паре основные характеристики и; во второй паре вспомогательныеи.
Каждое векторное уравнение – 3 скалярных уравнения. Уравнений всего 8, а неизвестных 12 (по три компоненты ,,,), т.е. не хватает для нахождения полей по заданным распределениям заряда токов. Дополнительные уравнения.
.
Уравнения Максвелла в интегральной форме.
Первая пара:
(4.3.1а)
(4.3.2а)
Вторая пара:
(4.3.3а)
(4.3.4а)