- •Основы термодинамики процессов и циклов современных двигателей
- •5.2.Уравнения законов термодинамики
- •5.3.Энтропия
- •Уравнения для определения энтропии и её изменения
- •5.4. Термодинамические процессы
- •5.Термодинамические процессы изменения состояния идеального газа:
- •Изохорический процесс
- •Адиабитический процесс
- •Термодинамические характеристики адиабатного процесса
- •Политропический процесс
- •Термодинамические характеристики политропического процесса
- •Термодинамические процессфы в диаграммах p-V, t-s
- •5.5. Цикл карно
- •Круговые процессы
- •Обобщённый цикл Карно(оцк)
- •5.6. Эксергия
Обобщённый цикл Карно(оцк)
ОЦК отличается от известного цикла Карно(ЦК) тем, что в нём адиабатические процессы, протекающие по эквидистантным(экви – равно, дистанция – расстояние; эквидистантные - равноотстояшие ) линиям между изотермами, заменены на два других термодинамических процесса, также протекающих по эквидистантным линиям, например, изобарических, изотермических.
ОЦК обладает рядом практических преимуществ перед ЦК:
Теоретически имеет ту же величину и рассчитывается по той же формуле, что и КПД ЦК.
Может быть практически реализован в соответствующих конструкциях тепловых машин, так как ОЦК имеют значительно меньшие величины максимальных давлений в цилиндре двигателя.
Обеспечение сопоставимого значения КПД в ОЦК и ЦК достигается использованием в ОЦК регенерации теплоты в процессе расширения и использования её в процессе подвода теплоты в следующем цикле.
В реальном же процессе, в отличие от ЦК, процесс регенерации сопровождается диссипацией теплоты в регенераторе, что будет способствовать уменьшению КПД ОЦК.
5.6. Эксергия
Максимальная полезная работа, которая может быть получена в цикле Карно, в другом идеальном цикле, если процесс отвода теплоты и рабочего тела будет осуществлён на уровне параметров окружающей среды. В этом случае подведенная в цикл энергия является суммой максимально возможной полезной работы(эксергии) и части энергии, которая при параметрах окружающей среды принципиально не может быть превращена в полезную работу(анергии), так как должна быть в соответствии со 2-м началом термодинамики отведена в ОС. Таким образом, при рассмотрении эксергии и анергии определяющее значение имеет ОС. Термодинамическими параметрами ОС являются температура Т0 и давление ро.
Характеристиками энергетического преобразования энергии в термодинамике являются: для поточных процессов - энтальпия, для замкнутых процессов - внутренняя энергия, для тепловых процессов - теплота. Все указанные виды энергии не могут быть полностью преобразованы в полезную работу и сопровождаются утратой части энергии при взаимодействии преобразующей системы с ОС.
При использовании понятия эксергии необратимые взаимодействия энергетической системы с ОС могут быть разделены на потенциально возвращаемые в реализуемый цикл и невозвратные ни при каких усовершенствованиях преобразователя. В целом все процессы, связанные с диссипацией, деградацией и т.д. энергии суммарно в данном случае называются анергией.
Таким образом подводимая энергия равна сумме эксергии Ех и анергии А, т.е. Е = Ех + А. Анергия определяется как А = Пв + Пн, где Пн восполнимая при соответствующих условиях часть энергии, которая может быть превращена в эксергию, и Пп принципиально невосполнимая, полностью утрачиваемая часть энергии.
На практике используют удельную эксергию: ехq - теплоты, е – потока вещества(рабочего тела) и замкнутого объёма(например, в цилиндре ДВС при сжатии и расширении) еv.
Формулы для расчёта эксергии:
ехq = q(1 – T0/T)
e = i – i0 - T0(s – s0)
еv = u – u0 - T0(s – s0) + p0(v – v0)