- •Кафедра фізики металів
- •Реферат
- •Рентгенівська електронна спектроскопія
- •Закони зовнішнього фотоефекту
- •Фізичні основи рентгенівської електронної спектроскопії
- •Основне рівняння фотоефекту для твердих тіл
- •Експериментальні установки та матеріали
- •Загальні принципи побудови спектрометрів
- •. Надвисоковакуумний сканувальний зондовий мікроскоп
- •Зразки для досліджень
- •Отримані результати і обговорення
- •Висновки:
- •Перелік літературних посилань:
-
Отримані результати і обговорення
Результати отримуються у вигляді спектрів. Отриманий РФЕС-спектр внутрішніх С1s-електронів подано на рис. 8. Як видно спектр С1s-електронів у продуктах карбонізації ТДІ в матриці Al2O3 є комплексним, тому до нього була застосована деконволюція за методом синтезу кривих.
Рисунок 8 – РФЕС-спектр С1s-електронів вуглецевмісного композиту.
У результаті вказаної обробки були отримані п’ять піків. Ці піки, відповідають таким зв’язкам:
-
Езв ~ 284,3 еВ (крива а на рис. 5.11) – атоми вуглецю, що містяться у групі С−С;
-
- Езв ~ 285,0 еВ (крива б) – атоми вуглецю у групі С=C;
-
- Езв ~ 286,2 еВ (крива в) – атоми вуглецю, що зв’язані у групі С–О;
-
- Езв ~ 287,8 еВ (крива г) – атоми вуглецю у групі С−NHx;
-
- Езв ~ 289,2 еВ (крива д) – атоми вуглецю у групі CОО.
Також було з’ясовано, що в результаті карбонізації ТДІ в матриці Al2O3 виникають фулерени С60 та графіт у співвідношенні 70:30. Форму відповідних ліній показано на рис.9.
Рисунок 9 – Рентгенівські емісійні спектри СКα-смуги графіту (а) та фулерену С60 (б).
В результаті можемо отримати фотоелектронні спектри вуглецевих нанотрубок для трьох етапів експерименту:
1 етап - вуглецеві нанотрубки втерті в алюмінієву підкладку (спектр зразка, внесеного в вакуум з атмосфери);
2 етап - зразок протравлений аргонною пушкою (3kV, 30 mA, 7 хв);
3 етап - на зразок напилене золото.
Для цього потрібно: відняти фон, нормувати спектри С 1s та O 1s для трьох етапів експерименту, розмістити нормовані спектри в одному масштабі на одному аркуші, відкалібрувати за спектром золота піки С 1s та O 1s, знайти істинне положення піків С 1s та O 1s та визначити площу під піком.
Висновки:
Можливості методу рентгенівської фотоелектронної спектроскопії:
- Метод забезпечує можливість дослідження радіаційно нестійких матеріалів, оскільки процеси дисоціації та десорбції при збудженні рентгенівськими квантами суттєво менші, ніж, наприклад, при електронному збудженні.
- За даними РФЕС можна отримувати інформацію про хімічний зв’язок, оскільки енергетичні рівні електронів внутрішніх оболонок залежать від валентного стану й типу хімічного зв’язку.
Перелік літературних посилань:
-
В.Л. Карбовский, А.П. Шпак. Рентгеновская и электронная спектроскопия. Киев: Наук.думка, 2010 – 263 с.
-
В.О. Димарчук, В.М. Огенко, О.В. Набока, Л.В. Дубровіна, Я.В. Заулічний, О.Ю. Хижун. Електронна структура продуктів карбонізації толуілендиізоціанату у матриці Al2O3 // Науковий вісник Волинського національного університету ім. Л.Українки. – 2008, № 9. – С. 28-34.
-
Анализ поверхности методами Оже- и рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии. / Под ред. Д. Бриггса и М.П. Сиха. - М.: Мир, 1984.
-
Practical Surface Analysis by Auger and X-ray Photoelectron Spectroscopy, 2nd edition, ed. M.P.Seah and D.Briggs, published by Wiley & Sons, 1992, Chichester, UK
-
Рентгенівська фотоелектронна спектроскопія дисперсних гетерогенних систем. Автореф. дис… д-ра фіз.-мат. наук: 01.04.18 [Електронний ресурс / І. В. Плюто; НАН України. Ін-т металофізики ім. Г. В. Курдюмова. – К., 2002. – 32 с. – укp.]