- •Определение скорости распространения колебаний в воздухе и твёрдых телах
- •Компьютерный набор: к.В. Машковцев
- •I. Распространение волн в упругой среде
- •II. Скорость упругих волн в тонком стержне
- •III. Скорость звукового импульса в газе
- •IV. Стоячие волны
- •V. Описание установки и метода измерения
- •VI. Порядок выполнения работы и обработка результатов измерений Техника безопасности
- •Помните! Высокое напряжение опасно для жизни!
- •VII. Описание установки и метода измерения
- •VIII. Порядок выполнения работы и обработка результатов измерений
- •Контрольные вопросы
IV. Стоячие волны
Если в среде распространяется несколько волн, то колебаний частиц среды оказывается гёометрической суммой колебаний, которые совершали бы частицы при распространении каждой из волн в отдельности. Следовательно, волны просто накладываются одна на другую, не передовая возмущение друг другу. Это утверждение называется принципом суперпозиции (наложения) волн. В случае, когда колебания, обусловленные отдельными волнами в каждой точке среды, имеют одинаковую частоту и обладают постоянной разностью фаз, волны называют, когерентными. При сложении когерентных волн возникает явление интерференции, заключающееся в том, что колебания в одних точках усиливают, а в других точках ослабляют друг друга.
Важный случай интерференции наблюдается при наложении двух встречных плоских волн с одинаковой амплитудой. Возникающий в этом случае; колебательный процесс навивается стоячей волной. Практически стоячие волны возникают при отражении волн от преград. Падающая на преграду волна и бегущая ей навстречу отражённая волна, накладываясь друг на друга, дают стоячую волну. Выберем начальные условия так, чтобы уравнения двух плоских волн, распространяющихся вдоль, оси x в противоположных направлениях, имели вид:
и
Сложив вместе эти уравнения и преобразовав результат по формуле для суммы косинусов, получим
. (13)
Уравнение (13) есть уравнение стоячей волны. Из этого уравнения видно, что в каждой точке стоячей волны происходят колебания той же частоты, что и у встречных волн, причём амплитуда зависит от x:
.
В точках, координаты которых удовлетворяют условию
, (14)
где n = 0, 1, 2, 3, , амплитуда колебаний. Достигает максимального значения. Эти точки называются пучностями стоячей волны. Подставляя в условие (14) , получим значение координат пучностей
(n = 0, 1, 2, 3, ). (15)
В точках, координаты которых удовлетворяют условию
(n = 0, 1, 2, 3, ),
амплитуда колебаний обращается в нуль. Эти точки называются узлами стоячей волны. Точки среды, находящиеся в узлах, колебаний не совершают. Координаты узлов смеют значения
(n = 0, 1, 2, 3, ). (16)
Узел, как и пучность, представляет собой не одну точку, а плоскость, точки которой имеют значения координаты x, определяемые формулами (15) и (16).
Из этих формул следует, что расстояние между соседними пучностями, так же как и расстояние между соседними узлами, равно . Пучности и узлы сдвинуты друг относительно друга на четверть длины волны.
Обратимся снова к уравнению (13). Множитель при переходе через нулевое значение меняет знак. В соответствии с этим фаза колебаний по разные стороны от узла отличается на. Это означает, что точки, лежащие по разные стороны от узла, колеблются в противофазе. Все точки, заключённые между двумя соседними узлами, колеблются синфазно (т.е. в одинаковой фазе).
На рисунке 3 дан ряд «моментальных фотографий» отклонений точек от положения равновесия. Стрелками показаны скорости частиц. Таким образом, в случае бегущей волны точки среды, лежащие в плоскостях с различными координатамиx колеблются с одинаковой амплитудой, но в различных фазах. В случае же стоячей волны в одинаковой фазе, но с различными амплитудами.
В стоячей волне, в отличие от бегущей волны, не происходит течения энергии, т.к. стоячая волна есть результат сложения двух бегущих волн равной амплитуды, распространяющихся в противоположные стороны.
Обе бегущие волны несут с собой одинаковую энергию в противоположных направлениях. Поэтому результирующая стоячая волна не переносит энергии.