- •2.Физические величины
- •3.Система физических величин
- •5.Скорость мт.
- •7.1 Закон Ньютона.
- •8. 2 Закон Ньютона.
- •9. 3 Закон Ньютона
- •10.Система мт (смт).
- •11. Силы и моменты сил действующие на смт
- •14.Теорема о движении центра масс смт
- •16.Закон сохранения импульса.
- •17.Закон сохр. Момента импульса.
- •18.Закон сохранения энергии.
- •19.Закон сохранения энергии в общем случае криволинейного движения м.Т.
- •20.Потенциальные силы.
- •43.Математический маятник
- •44.Физический маятник.
- •51.Cто. Преобразования Лоренса для координат ивремени.
- •52.Сто. Следствие из преобразований Лоренца. Пространственные промежутки.
- •53.Сто. Следствие из преобразований Лоренца. Временные промежутки. Эксперимент по распаду μ-мезона.
- •54.Сто. Интервал и собственное время.
43.Математический маятник
(см. Л.№17.И.6)
Система (И.6) и состоящая из нерастяжимой нити длиной ,подвешенная в точке О. С сосредоточенной массой и находящаяся в поле силы тяжести называется математическим маятником .Мы считаем эту массу материальной точкой.
Найти закон движения м.т. на И.6 если ей сообщена либо начальная скорость, либо угол отклонения ,либо начальный импульс.
В основе решения любой задачи лежит закон природы. В данном случае это второй закон Ньютона записанный для вращательного движения (1)
; (2) (3) Сила натяжения нити не создает момента т.к. .
(4) Проецируем ур-е (1) (5) ; (6)
Подставляя (6) в (5) получаем: (7)
Ур-е (7) называется дифференц. Ур-ем движения математического маятника Это не линейное ур-е.
Для решения (7) мы рассмотрим случай малых колебаний, именно он и реализуется в часах. (8).
(9)
Ф.(9) называется рядом Тейлора
; ; ;
При выполнении (8) ряд Тейлора можно оборвать на первом не нулевом члене. (10) С учетом (10) получаем (11)
Ур-е (11) называется линейным диф. Ур-ем движения математического маятника
; (12); (13);
Мы показали, что этот параметр введенный по формуле (13) имеет размерность квадрат частоты. С учетом (12) и (13) и (11) приобретает следующий вид: (14)
Это линейное дифференциальное ур-е движения математического маятника
ОЗМ:
Ур-е (14) решается стандартными методами ОДУ. -задано (15)
В теории ОДУ ур-е (14) совместно с (15) которое записывается в след. Виде: -(16) называется задачей Коши и имеет единственное решение.
Решением ур-я называется такая ф-ия , которая будучи подставлена в ур-е (14)представляет его в верное тождество
Мы покажем , что (17); -(18) является решением.
; ;
;
(19) Подставляем (19) и (17) в левую часть ур-я (14).
Мы видим, что искомое решение ур-я (14) представляет собой гармоническую ф-ию времени и периодическую.
По этой причине говорят, что система изобр.на (И.6) совершает колебания, т.е.периодические движения вокруг одной точки, которая является положением равновесия.
Величина А в законе движения (17) называется амплитудой колебаний круговая частота, начальная фаза.
Мы показали, что (20); из и.6 видно, что (21); (21) в (20), получим (22); (23); (24); ; (25);
Ф.(25) дает период колебаний математического маятника. Мы вывели ее исходя из ур-я (14) и решения (17). Отметим, что Т независит от массы, а определяется только длиной нити и ускорением .
44.Физический маятник.
(см. И.1)
Система изображенная на и.1, состоящая из произвольного т.т., имеющего одну точку закрепления О, несовпадающей с центром масс С, и находящегося в поле силы тяжести называется физическим маятником.
Ур-е движения физ маятника (15); (16);
Ур-е (16) называется дифферен.ур-ем движения физ. Маятника для общего случая.
(17) тогда (16) переписывается в виде: (18);
(19) (малый угол отклонения) (20) очевидно, что решение будет иметь вид (6).Следовательно физ.маятник в предположении (19) совершает гармонические колебания по закону (6) с круговой частотой (17).
(21). Согласно (21) период физ.маятника зависит от массы и от распределения массы по телу . Преобразуем формулу (17) что бы она была похожа на (11)
. (22)
(эффективное)= (23)-приведенная длина математ. Физич. Маятника.
В этом случае справедлива ф-ла (22), как и для математического маятника.