- •3. Теплоемкость газов и газовых смесей.
- •6. Понятие энтальпия. Ур-е Майера.
- •7.Термодин-е исслед-е изохорного процесса идеалн газов
- •8. Исслед-е изоб-го процесса идеалных газов.
- •9. Исслед-е изотерм-го процесса ид-х газов
- •10.Исслед-е адиаб-го процесса ид-х газов
- •11.Исслед-е политр-го процесса ид-х газов.
- •12. Понятие кругового процесса. Термич-й кпд.
- •13.Цикл Карно и его анализ.
- •14.2Йзнтермодинамики, его сущность и опред-я.
- •15. Математич-е выр-я 2го з-на тд.
- •16. Энтропия газов.T-s-диаграмма, ее особен-ти.
- •17. Циклы 1-ступен-х компрессорных машин
- •18. Цикл многоступ-го компр-ра.
- •19. Цикл Отто.
- •21. Термодинамический анализ цикла д. В.С. Со смешанным подводом теплоты.
- •24. Реальные газы. Уравнения состояния реальных газов.
- •27.Паросиловые установки, принцип действия, область применения. Цикл Ренкина.
- •29. Теплофикационные циклы паросиловых установок.
- •30. Цикл парокомпр-ой холод-ой уст-ки.
- •31. Понятие процесса теплопередачи. Виды теплообмена.
- •33. Теплопр-ть плоской стенки при гр-х ус-х 1го рода.
- •34. Теплоп-ча ч/з плоскую стенку при гр-х усл-х 3го рода.
- •35. Теплопр-ть цилинд-й стенки при гр-х усл-х 1го рода.
- •36. Теплопер-ча ч/з цилинд-ю стенку при гран-х усл-х 3го рода.
- •38. Основы теории подобия. Числа подобия и их физ-й смысл.
- •41. Расчеты тепловой изоляции.
- •42. Классиф. И типы теплообм. Аппаратов.
- •44. Повероный расчет теплооб-х аппар-в.
- •49. Котельные устан-ки. Осн-е элементы.
- •50. Топочные устро-ва и их хар-ки.Методы сжиг-я топлива.
- •51. Тепловой баланс котельного агрег-та.
13.Цикл Карно и его анализ.
Прямой обратимый: При осущ-ии произв-го обр-го цикла кол-во источников тепла м.б. уменьшено, если на опр-х участках цикла тепло подводится и отводиться в изотер-х процессах. Предел-м случаем будет тот, в кот-м вся теплота подвод-ся и отводиться только в изотетерм-х процессах. такой цикл был расм-н в 1824 г. С Карно. Раб-е тело с парам-ми, хар-ся т.1 ввод-ся в соприк-и с нагревателями, имеющими Т1= const и совершая работу в изотерм-м процессе расшир-ся до т.2, при этом к раб телу подв-ся теплота в кол-ве q1; В т.2 подвод теплоты заверш-ся и дальнел-е расширение осущ-ся адиабатно, при этом работа расшир-я осущ-ся засчет уменьш-я внутр-й энергии, t-ра раб тела уменьш-ся; В т.3 раб тело вводиться в соприк-е с низким темпер-м источником имеющим Т2 и сжимается в изотерм-м прцессе до т.4; при этом к низкотемпер-му источнику поступает тепло в кол-ве q2; в т.4 отвод тепла заверш-ся и дальше сжатие происх-т адиабатно. В процессе 4-1 работа сжатия осущ-ся за счет повыш-я внутр-й энергии t-ра раб тела повыш-ся до Т1. Парам-ры в т.4 выбир-ся, Т.о., чтобы адиаб-е сжатие заверш-сь в т.1 и цикл был бы круговым. t K= 1-q2/q1; q1=R*T1*ln*2/1, q2=RT2*ln*4/5, t K=1-T2/T1; 2-3 (Т2/Т3)1/к-1=v2/v3, 2/3=1/4, 2/1=3/4; 4-1: 3 (Т4/Т1)1/к-1=v1/v4, ; 1) Термич КПД цикла Карно зависит только от абсал-х t-р нагревателя и холодильника, он будет тем выше, чем выше t нагревателя и чем ниже t холод-ка. 2). t K всегда < 1, т.к. иначе потребовалось бы, чтобы t-ра холод-ка =0 или t нагревателя= (Т1), что недостижимо. 3). t K не зависит от природы раб тела. 4). t K= 0, при равенстве t-р нагревателя и холод-ка (Т2=Т1), т.к. при тепловом равновесии теплоту невозможно превр-ть в работу. t K всегда > любого цикла, осущ-го в том же интервале t-р. При сравнении этих судят о степени совер-ва испол-я теплоты данной машины. q1=T1(S2-S1); q2=T2(S1-S2); /q2/=T2(S2-S1); tk=1-T2/ T1; Обратный обратимый: Из т.1 Г адиа-но расш-ся до т.4., а затем расшир-ся Изот-ки до т.3., при этом пр-се 4-3 у низкотемпер-го источника заимств-ся тепло в кол-ве q2, т.е. проис-т охл-е холл-ка. В рез-те подвода мех-й эн-и Г сжим-ся адиаб-но до т.2, а затем Изот-ки до т.1. В пр 2-1 в высокотемп-й источник пост-т тепло в кол-ве q1, т.е. проис-т нагрев нагр-ля. Устан-ки раб-е по такому циклу наз-я холод-ми машинами, а сам цикл холодильным. В данном цикле нагрев-ль пол-т тепла q1 больше, чем забир-ся у холод-ка q2 на вел-у работы сжатия в пр 3-2 и 2-1. q1=q2+lсж; Эф-ть работы принято оцен-ть холод-м коэф-м: =q2/l0, l0-работа за цикл.
14.2Йзнтермодинамики, его сущность и опред-я.
2й з-н опред-т напр-е процесса, устан-т условия преобр-я тепловой эн-ии в мех-ю и опред-т мах знач-е работы, кот-я м.б. совершена тепловым двиг-м. ds≥dQ/T, ds – элемент. прирощ.энтропии сис-ы; dQ – элем-е кол-во тепла, получ-е сис-й от источника; Т – абсол-я темп-а источника тепла. Формулировки: 1) постулат Клаузиуса: теплота не может перех-ть от холод-го тела к более нагретому даровым процессом без конденсации. 2)п.Томпсона: не вся теплота, пол-я от теплоотдатчика может перейти в работу, т.к. часть теплоты должна перейти в теплоприемник. 3)п.Освальда: невозм-о созд-е вечного дв-ля 2го рода. Нельзя постр-ть такой дв-ль, кот-й только охлаждал источник тепла, т.к. часть подвод-й эн-и отвод-ся д/нагрева холод-ка. TdS≥dQ, dQ=du+dL, TdS≥du+dl – объед-е Ур-е 1го и 2 з-нов ТД. В этих выр-ях знак ≥ соотв-т необрат-м процессам, ≥ - обратимым. Д/того, чтобы процесс был обр-м или равновесным необх-мо, чтобы Р и t раб тела во всей его массе были бы одинаковы на любом участке процесса. все реальные процессы явл-ся необрат-и. Обр-й процесс яв-ся идеальным, к кот-му стрем-ся все реальные процессы. Из действ-х пр. наиболее близкими к обрат-м явл-ся испарение и конденсация.